XIX
ESTRUCTURA DE WS ESPECTROS DE INDUCCION DE LOS GASES RAROS
E S P E C T ROS DE L VT OMO N E U T RO D E L A RG ON , C RIP T ON Y XE N ON
Po r Li, d o c t o r A D O L F O T. W I L L I A M S
\B S T R A C T
T h e s t r u c t u r e o f t h e i n d u c t i o n s p e c t r a o f r a r e g a s e s . S p e c t r a o f t h e n e u t r a
a t o m s o f A r g o n , K r y p t o n a n d X e n o n . - - T h e p u r p os e o f t h e p a p er is t o est ablish t h e u se
fu ln ess o f t h e excit a t ion b y in d u ct ion m e t h od to sep a r a t e d iffer en t or d e r s o f t h e sp ect r a o f an y
e lem en t .
S p ect r a o f A r g o n . — VVe h a ve est a b lish ed t h e co r r es p o n d e n ce b e t wee n t h eor e t ica l t e r m s an d
Meiss n e r ’s t e r m s in o r d e r to t h e a r r a n ge m e n t o f lin es in m u lt ip le t s . Som e of these ar e pu blis hed . W e have also clasified, wit h Meissn er ’s t er m s, t wo n ew lin es 3 3 5 4 ,3 ( I i j — Cp3) an d 3 3 5 5 ,4
— Gp 0)\ the r esidu als ( O - C) in wa ve n u m b er s ar e as follows ; - J - 0 , 8 1 an d — 1, 2 1.
S p e ct r a o f Kr y p t on . — VVe h ave clasified 4{) con st an t separ at ion s a n d t wo gr ou p s of lin es :
Vl l
T h e v a lid it y o f B lo ch a n d D eja r d in s m et hod . — T h e a r c spect r a of Ar g o n d escr ibed b y th e a u t h or s m en t ion ed is not com p let e. Ma n y lin es clasified b y Meissn er a r e absen t an d ot h er s belon g to the sp a r k spect r a (sim p le ion ized at om p r in cip a lly) a ccor d in g to r esult s obt ain ed b y Bloch an d D eja r d in . Th e spect r a of the t wo ot h er gases a r e ver y p r oba ble sim ilar .
§ I . I \ T R O D I C C I O \
i . E x p e r ie n cia s d e B lo ck y O e ja r d in . — El objet o de esta H iem or iar cu ya p r im er a parte p u b lica m os ah or a, es est ablecer la estr u ct u r a de lo s espectr os de in d u cción de los gases r ar os, valién d on os de los r esu lt ad os exper im en t ales p u blica d os p or Bloch y Dejar d in ( 1).
Dich os autor es han d et er m in ad o los espectr os de in d u cción de lo s gases raros (em p lean d o gases de gr an pureza) m ed ian t e el m ét od o d e scu bierto hace añ os p or J . J . Th om s on .
Este Tísico t’ué el p r im er o en obser var la lu m in osid a d an u la r que se pr oduce en un tubo sin electr odos, con t en ien d o gas a baja pr esión , cu an d o se halla r odeado por un ar r ollam ien t o de a lgu n as vu elt as r eco rr ido por un a d escar ga a alta t en sión p r oven ien te de u n a batería de co n den sadores. El aspecto del an illo lu m in oso varía segú n la pr esión del gas y segú n el p ot en cial de d escar ga.
Es sabid o qu e los gases r ar os pr esen tan dos espectr os : el r ojo qu e cor respon d e al ar co y el azul cor r esp on d ien te a la ch isp a, y p ar a sep ar ar netam en te n o sólo el espectr o del ar co y el espectr o de la ch isp a sin o t a m bién los diferen tes ór den es de este u lt im o, L. y E. Blo ch v Dejaixlin lian est udiado sist em áticam en t e los espect ros de los gases r ar os, m an t en ien d o con stan te Ia presión y h acien do variar el pot en cial de d escar ga. P r oyec tando la im agen de la zona lu m in osa p or m ed io de un a lente acr om át ica sobre la r en dija del esp ect r ógrafo, se in d ivid u a lizan las distin t as clases de espectr os. Así las r egion es exter ior es del an illo, d on d e rein a un ca m p a
( ' ) L. Y E. Bi OCii y ( i . D k . i a r d i n , A n n . P h y s iq u e ( 10 ) , 2, p á g i n a / | G i, k ) 2 l V
ESTRUCTURA DE I,OS ESPECTROS DE INDUCCIÓN DE LUS GASES RAROS
C O N T R I B U C I Ó N A L E S T U D I O D E L A S C I E N C I A S F I S I C A S \ M A T E M A T I C A S
eléct r ico in t en so, clan líneas cor la s lim it ad a s a la par te su p er ior e in fer ior de la r en d ija m ien t r as qu e la par t e cor r esp on d ien t e al ca m p o débil da
líneas la r gas. Apar ecen , pr im er am en te, com o líneas largas, las del arco
(espectro A) y com o cortas las del pr im er espectro de chispa (espectro E 1), aum en tan do el poten cial desaparecen las líneas A, se hacen largas las E 1 y aparecen com o cortas las E 2 (segun do espectro de chispa) y así sucesi vamente. Tal es, en síntesis, el m étodo pr econ izado por los físicos fran ceses y de cu yo valor en lo que respecta al estudio de la estructura de
los espectros, nos ocu par em os en el parágrafo 5.
El aspecto general d é lo s espectros obten idos por el m étodo de la exci tación por in du cción es el que muestra la tabla siguien te :
T ABLA I
donde los espectros de chispa parecen corresponderse de tres en tres (*), com o ya lo había señ alado Merrill ( 2) para los espectros de arco.
2 . L a s ser ies esp ect r a les de los g a ses r a r o s. — Los espectros de arco d é lo s gases raros presentan una estructura sum am en te com pleja, debido al gran n ú m ero de niveles que pueden existir en los átom os de dich os elem en tos.
Sólo se con ocen , hasta ahora, series del tipo deter m in ado por la d ife rencia de térm in os de la for m a (3) :
en los espectros del neon y del ar gón .
Existen , además, las series r epr esen t abas por térm in os de la form a ( i )
( 1) Blo ch y De j a r d i n, Mem or ia cit ad a, p á gin a 6 7 8 .
( 2) P. W . Me r r i l l, S cie n l. Pa p e r s . B . o f S t a n d a r d s, n ú m er o 3 4 5, p á gin a 2 6 6 , 19 19 .
S e r ie m a t em á t ico -física : W i l l i a m s , E s p ect r o s d e in d u cción
con el a gr ega d o de u n a con st a n t e, y se co n ocen , t a m b ién , r egu la r id a d es e s p e d ía le s d el t ipo :
t om a d os de cu a lq u ie r or d en . Estas lín eas entran t am bién en el tipo de
la ecu ación (">.) Y les son ap licables lo qu e acabam os de d ecir de éstas.
Olr o tanto puede decirse de las lín eas colater ales ( 2) y de las series de ad ición del m ism o au t or ( 3).
Par a las lín eas colater ales se ha pr opu est o p or Ru a r k el n ú m er o cu án - .1 ida de estr uctur a fina d esign ad o p or la letra / ' y qu e car acterizaría la
fina su b d ivisión de los t ér m in os (4).
F . H u n d ( 5) basán dose en los tr abajos de P a u li y de H eisen ber g y en
el esqu em a de St on er -Main Sm it h , ha est ablecido un a teoría qu e p er m it e pr ed ecir la est r u ctu r a del espectr o óp t ico de cu a lq u ier át om o cu a n d o se con oce la con figu r ación elect rón ica que le da o r ige n ; t am bién p er m it e la r esolu ción del p r oblem a in verso. E l cu ad r o sigu ien te m u est r a las distin -
tintas con figu r acion es elect r ón icas de los gases r aros y los t ér m in os
espectr ales a qu e d an or igen .
( 1) W . M. H i c k s , A T r e a lis e on t h e A n a ly s is o f S p e c t r a, p á gin a 1 ^ 9 , Ca m b r id ge , 1922 y P h i l. T r a n s . ( A) , 2 2 0, p á gin a 3 3 5, 1920 .
( 2) W . M. H i c k s, Ob r a cit ad a, p á gin a 18 7.
( a) W . M. H i c K S , Ob r a cit ad a, p á gin a s 27, 5 4, 5g, e t c .; P h i l . T r a n s., Mem or ia cit a d a ; Y
A. T . W i l l i a m s , Est as Co n t r ib u cio n es , ( ser ie m a t em á t icofísica) , 3, p á gin a 6 5i , 1 9 2 6 , y 4, p ágin a n 5, 19 2 7.
( *) A. SomMERfe ld , T h r e e L e ct u r e s on A t o m ic P h y s ic s t p á gin a 12, Lon d r es,- 19 2 6 .
( 3) F . Hun d, Z e it . f ü r P h y s i k j 3 3, p á gin a 3/|5, y 3 4, p á gin a 296, 19 2 6 ; J . C. M c L e n n a n ,
A. B. M c L a y y H . G . S m i t h , P r o c . R o y a l S o c . ( A) , 1 1 2, p ágin a 76 , 19 2 6 , y F . Hu nd, L i n ie n -sp ek t r en u n d p er io d is ch e S y s t e m d er E le m e n t e, Be r lí n , 19 2 7.
S E R I E M A T F . M vT I C O - F Í S I C A . ---- T . I V >9
qu e, en r ealidad, no son sin o el p r im er paso en el con ocim ien t o de la est r u ct u r a de un espectr o. Gu an d o se logr a clasificar las lín eas m edian te fór m u la s del tipo R yd b e r g- R it y (ecu ación ( i) ) se con stata qu e las fr e
cu en cias defin idas p or la (:í) se exp r esan por fu n cion es del tipo de la ( i) .
Las lín eas ligad as de H icks ( 1) ( lin k e d lin es ) son con sid er ad as p or
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T ABLA Il
3. M ét od o a d op t a d o. — !Nuestro p r op ósit o h a sido d et er m in a r p r im e
r am en t e en los espect r os del át om o n eu t r o descr it os p or Bloch y Dejar - din , las sep ar acion es com p a ñ er as y las r ela cion es entre las m ism a s, a fin
de est ablecer gr u p os de lín eas del t ipo d efin id o por la (2). Par a ello
h em os r edu cido las a de los autores citados a Am st r on gs in ter n acio nales, hem os redon deado la segun da d ecim al y después se han deter m i nado las fr ecuen cias en el vacío por m edio de las tablas de Kayser (M*
§ 2. E S P E C T R O D E L AR G ON
i . E st r u ct u r a d el esp ect r o d el a r co d el a r g on . — R yd b er g ( 2) y post e
r iorm ente Pau lson (3) han establecido gr u pos de cuatro líneas represen- tables por fór m u las del tipo de la (2). Si se design a por A la frecuencia de la línea m en os r efr an gible de cada gr upo, se tiene :
( 1) H K At s e r, T a b elle der S cliw in g u n g s z a h len y Leip zig, 1920 .
1916-S e r ie m a t em á t ico -física : W i l l i a m s , E sp ect r os d e in d u cción
k . W . Meiss n er (*) y W . F . Megger s (*) h an ext en did o los r esu lt ad os
an ter ior es, d eter m in an d o con gr an p r ecisión el va lor de las separ acion es.
INissen ( 3) est ableció fór m u la s del tipo Ryd b er g-Rit z sigu ien d o el m é
todo ad op t ad o p or Pa sch en p ar a el n eon .
Meissn er ( 1) ha logr a d o, ú lt im am en t e, clasificar u n gran n ú m er o de líneas del espectr o r ojo del ar gon en series an á logas a las del n eon . El valor de la con stan te de cor r im ien t o en tre a m b os espectr os de ar co del
ar gon es A = 1^2 3,2, segú n d ich o au tor . Sau n d er s ( 5) ha llegad o a r esu l
tados an álogos, au n qu e en for m a par cial , h abien d o lo gr a d o e s t a b le ce r d o s
t ér m in os fu n d am en tales de a m b os espectr os de ar co, sien do jO0 = ! 2 7 1 9 9 , 0
y p # -J- A = 1 2 8 5 3 2,2. Este ú lt im o r esu lt ad o ha sido con fir m ad o p or las
exper ien cias de Dor gelo y Ab b in k ( 6) y tam bién p or las d et er m in acion es de los poten ciales de ion ización r ealizadas p or Hertz y Klo p p er s ( 7).
En la tabla sigu ien t e se h allan con sign a d os los t ér m in os est ablecid os por Meissn er par a los d os espectr os de ar co del ar gon y su cor r es pon den cia con los t ér m in os d et er m in ad os t eór icam en t e m ed ian t e la teoría de H u n d .
T AB L A I I I
( 1) K. W . M e i s s s e r , P h y s . Z e iis c h r if t t 1 7, p á g i n a 6/ 19, 19 1G .
( 2) W . F . M e g g e r s, S cie n t . P a p e r s . B . o f S t a n d a r d s, n ú m e r o t u 6, p á g i n a 1 9 3 , 19 2 1.
F . Pa s c u e n y R. Gó t z e, S e r ie n g e s e t z e d er L in ie n s p e k t r e n y p á g i n a 6 2 .
( v) R . W . M e i s s n e r, Z e it . f i i r P h y s i k, 3 7, p á g i n a 2 3 8, 19 2 6 ; 3 9, p á g i n a 172 , 19 2 C, y 4 0,
p á g i n a 8 3 9 , 19 2 7.
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P or m ed io de esta cor r esp on d en cia entr e los t ér m in os teór icos y los
obt en id os p or Meissn er h em os est ablecid o los sigu ien t es m u lt ip let es ( 1) :
S e r ie m a t em á t ico -física : W i l l i a m s , E sp ect r o s d e in d u cción
Ta m b ié n se h a n est a b lecid o las s igu ien t es lín ea s d e in t er com b in a ció n
Y lín eas a is la d as :
Ca b e ob ser va r q u e las lín ea s q u e m e n cio n a n Blo ch y D eja r d in son sólo a q u ella s q u e figu r a n con gr a n in t en sid a d en las t ablas de Meis s n er . Sin em bar go, h em os logr ad o clasificar con los tér m in os calcu lad os por Meissn er dos lín eas en con t r ad as p or los autor es cit ad os m ás ar r iba
a. E sp ect r o A 9 sey ú ri B lo ck y D e ja r d in . —
T ABLA IV
( 1) Clasificadas por n osotr os u t iliza n d o los valor es de los t ér m in os dados p or M eis s n e r ; las v calcula d a s son : 298 0 3,0 9 y 2 9 79 5 ,^ 1; sien d o los r esidu os - f~ o,8 i y — 1,2 1, r esp ect ivam en t e.
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§ 3. E S P E C T R O D E L C R I P T O X
i . E s t r u ct u r a d el esp ect r o d el cr ip t o n . — P a u ls ou m en cion a cin co
d oblet es con la separ ación Av = ()4 5,3 y otr os cin co con la sep ar ación
Av = / 1733,0 (*); Mer r ill (-) en con t r ó tres d oblet es m ás con la separación
Av = <)4 5.o y, íin alm en t e, Megger s ( :) m id ió in t er fer en cialm en t e las lín eas
d el cr ip t on , en con tr ó los m ism os par es qu e Mer r ill y d et er m in ó el valor m ed io de Av en con t r an d o 9 4 5,0 2 8 .
No se ha p u b lica d o h ast a la fech a n in gú n t r abajo sobr e las series del
tipo Ryd b er g.
Las series p r obables de ese tipo qu e ligu r an en la tabla VI I se p r esu
m en ten ien do presen te las con sid er acion es qu e se h acen en el p ar ágr afo 5.
En n uestr o an álisis de los espectr os d e in d u cción h em os en con tr ad o a lgu n a de las separ acion es m en cion ad as p or los aut or es ar r iba cit ad os y a d em á s otr as qu e se en cu en tr an en las tablas qu e sigu en .
•i. S e p a r a cio n es com p a ñ er a s d el esp ect r o A , seg ú n los r esu lt a d o s d e
B lo ch y D e ja r d in . —
T ABLA V
( 1) E . Pa u l s o n, A n n . d er P h y s i k , 4 5, p á g i n a / 119 , 19 1f t .
( 2) P . W . M e r r i l l , S cie n t . P a p e r s . B . o f S t a n d a r d s, n ú m er o 3 6 5, p á gin a 2 5/j, 19 19
S e r ie m a t em á t ico -física : A Y i l l i a m s , E sp ect r o s d e in d u cción
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3. R ela ció n en t r e las sep a r a cion es. Gr u p os de lín ea s. — Va n a con t i
n u a ción todas las p osibilid a d es de r ela cion es entre las sep a r a cion es co m pañ er as, de la for m a :
con el objet o de est a blecer gr u p os de lín eas d el t ip o d efin id o p or la ecu a
Vd em n s, los gr u p o s B' y B", E y E' y G' y G " pu ed en r etu n d ir se dos a dos en gr u p os de cu atr o lín eas qu e r esp on d en al esquem a :
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4. E sp ect r o A , seg ú n B lo ck y D e ja r d in . —
S e r ie m a t em á t ico -física : A V í l l i a m s , E sp ect r o s d e in d u cción
§ 4* E S P E C T R O D E L XE^NON
i . E s t r u ct u r a d el esp ect r o d el x e n ó n . — Co m o en el ca so d el cr ip t on
n o se h a n en con t r a d o h ast a a h or a ser ies del t ip o R yd b e r g- R it z. Las series
p r obables que figu ran en la tabla se fu n d an en las m ism a s con sid er a cio nes que las referen tes al cr ip t on .
P a u lson ( 1) ha en con t r ad o gr u p os de tres lín eas con las sep ar acion es
76 0 ,0 y 36 8 5,0, algu n a s de las cu ales figu r an en n uest ros r esu lt ad os
(tabla VI I , gr u p o F ) . Som m er ( 2) ha d et er m in ad o n u m er osas sep ar acio nes y gr u p os de lín eas — m u ch os de ellos in com p let os — en el espectr o
r ojo del xen ón .
Nu est r os r esu lt a d os n os h an p er m it id o id en t ifica r i g5 sep a r a cion es
com p a ñ er a s , p er o en la t a b la \ II solo h em os con sid er a d o a q u ella s ya m en cion a d a s p or los a u t or es a n t er ior m en t e cit a d os, co m p le t á n d o los en lo p osib le y s ir vién d on os s iem p r e de los r esu lt a d os p u blicad los p or Blo ch
Y Dejar d in .
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2. S ep a r a cion es com p a ñ er a s y g r u p os d e lín ea s. — Los gru pos que Iiguran en la tabla VII correspon den a relaciones ya encon tradas por Paulson (gr upo F) y por Som m er (gru pos restantes).
T ABLA YII
Grupo A
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3. E sp ect r o A 9 seg ú n B loch y D e ja r d in . —
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§ 5. VAL O R D E L M É T O D O D E L A E X C I T AC I ON PO R IND U C C ION PAR A S E P AR AR LO S D I S T INTO S E S P E C T R O S D E UN E L E M ENTO . CON CL U S I ONE S
S e r ie m a t em á t ico -física : W I L L i A M S, E sp ect r o s d e in d u cción
toda t en t a t iva de cla s ifica ción de las ser ies esp ect r a les de los ga ses
r a r os ( 1). Ese fue el m ot ivo que nos llevó a h acer un p iim e r an álisis,
bu scan d o las separ acion es com p a ñ er as y las r elacion es en lr e ellas, en los espectr os del át om o n eutr o obt en id os por d ich os autor es m edian te el m ét od o de Ia excit a ción p or in d u cción .
Un h ech o que desde lu ego n os lla m ó la at en ción , fué el escaso n ú m er o de lín eas at r ibu id as p or losa u t or e s m en cion ad os a los espectr os de ar co, d ado que Ien ien do presen te la gran com p lejid a d de los n iveles de los gases r ar os, era lógico esper ar un n ú m er o m u ch o m a yo r de lín eas.
Desp u és de h aber est ablecid o las separ acion es com p a ñ er as y las r ela cion es entre las m ism as en el espect ro de ar co del ar gon (obt en id o p or el m étodo de in d u cción ), ap ar ecier on los trabajos ya cit ad os de Meissn er sobr e las series de d ich o elem en to. H e m o s vis t o que d ich as r elacion es n o gu ar d an cor r esp on d en cia algu n a con las series est ablecid as p or d ich o au tor y que, ad em ás, faltan n u m er osas lín eas, las cu ales, in d iscu t ib le m en t e, per t en ecen al ar co. La tabla sigu ien t e m u estr a que m u ch a s lín eas at r ibu id as por Bloch y Deja r d in a los d ist in t os espect r os de ch isp a p er
tenecen al átom o n eut ro.
T A B L A I X
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S e r ie m a t em á t ico -física : AV í l l i a m s , E sp ect r o s d e in d u cción
TM Lín ea d el a r co 6 78 9 ,7 ; véa se t abla I V.
( *) Lín ea del a r co 59 8 7,3 ; véa se t a bla I V.
( 3) Lín ea d el a r co 59 9 9 ,3 ; véase t a bla IVr .
( 4 ) Lín ea d el a r co 6o3a,5 ; véa se t a bla I V. ( 5) Lín ea del a r co G6G£ ,o ; véa se t abla I V.
( c) Lín ea d el a r co 6 76 2 ,5 ; véase t abla I V. To d a s estas lin ea s p er t en ecen in d u d a b lem en t e al a r co, d a d o q u e a u n exp er im en t a lm en t e, es d u d os o a t r i b u ir su or ige n a la ch isp a, s egú n Bloch y
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Los resultados de Meissner, dada la precisión de sus cálcu los y la estrecha con cor d an cia que guar dan con las prevision es de la teoría de IIun d y I as series anteriormente establecidas por Paschen para el neon, per m iten establecer las siguien tes con clusion es :
i a El espectro del arco descrito por Bloch y Dejar din es in com pleto y figuran en él líneas pertenecientes a las dos con figur acion es del átomo excitado ;
2a En el pr im er espectro de chispa ( E 1) aparece gran n úm er o de líneas del arco que pertenecen a series perfectamente definidas;
3;' El m étodo de la excitación por in ducción no perm ite establecer
un ívocam en t e el or igen de las líneas.
Los r esultados de L. y E. Bloch ( 1) y G. Dejar din (-) en el m er cur io son m ás n ítidos. Aparecen en el espectro de in du cción del átom o neutro casi com plet as las series 3P nS y 3P 3D, las pr im er as líneas de las series
1P 1S y 1P 1D y tam bién algu n as líneas de in t er com bin ación . En el espec tro E 1 aparecen todas las líneas clasificadas por Car r oll (3). Una con se cuen cia an áloga puede establecerse con los resultados establecidos por Esclan gon ( ‘) para el espectro del Cd .
De una manera general puede decirse que el espectro A es in com pleto y que el espectro E 1 contiene líneas del arco y líneas que pertenecen a la ch isp a; de los espectros E 2 y E 3 nada puede decirse por ahora porque no con ocem os las series.
El exam en de los espectros A de que nos ocu pam os per m ite, sin em bar go, poner de manifiesto las siguien tes características en el espectro del ar gón , cu ya estructura se con oce : Exist en tres regiones ocupadas
por series distintas, a saber : I, series is n — 3p t, l\ p¿ y Gpt-; II, series
2jo,- — x s rn y d i y z s " ', y III, series i s n — ^ p l . La figura muestra la
dis-( 1) L. Y E. B loc» , J o u r n . P I iy s . fia d . (O), 4, p á gin a 3 3 3, IQaS. ( ¿) G . D e.i a k d i n, Co m p les r en d a s, 1 8 3, p á g i n a i3^ o, 1926. ( :í) J . A. C a rro l l, P h i l. T r a n s. ( A) , 226, p ágin a 3G6, 1926.
I r ib u ció n p a r a el ca so d el a r gón y las p r ob a b le s p ar a el Kr > el Xe. En el caso de este ú lt im o elem en to, la separ ación no es tan neta entre las d iver sas zon as del espect r o.
Las lín eas que per ten ecen a las com bin acion es i s0 — 2p.2 y i s0 — 2p 3l
son las m ás r efr an gibles de las qu e se h allan agr u p ad as del lad o de las gr an d es lon git u d es de on d a y cor r esp on d en a los gr u p os car act er íst icos qu e h abía señ alado Mer r ill ( 1). Par a dos de los gases raros cu ya s series
son con ocid as (Ne y Ar ) se ver ifica :
y de acu er d o con lo obser vad o por Mer r ill por ext r ap olación , debe t enerse :
p u est o qu e el gr u p o r ojo del n eon está en el del A en
y el del Xe en el del Kr en
A d o l f o T . W i l l i a m s.
( E n t r ega d o a la Se cr e t a r ía de la F a cu lt a d e l 20 de ju n io de 193 7; im p r e s o en e n e r o d e 1928.)
N OTA. A G R E G A D A A L C O R R E G I R L A S P R U E B A S E L 2 6 D E D I C I E M R R E D E 19 2 7
En un a n ot a sobr e el espect ro del n eon , el pr ofesor Sah a (2) acepta la cor r esp on d en cia entré los t ér m in os em p ír icos de Pasch en y los teóricos,
est ablecid os p or Go u d s m it ( 3) p ar a los t ér m in os s y p , la am p lía para el
ella, est ablece a lgu n os m u lt ip let es an álogos a los qu e h em os h allad o {véase p ágin a 260 ).
La equ ivalen cia est ablecida p or n osotr os (véase tabla III) coin cid e con
Ja de G ou d sm it -Sa h a con excep ción de algu n os t ér m in os p .
( 1) P . W . M e r r i l l, Mem or ia cit ad a , p á gin a 2 56.
( 2) M. Sa h a, P h i l. M a g . ( 7 ) , 4, p á gin a 2 2 3, 19 2 7.
( 3) S. Gou d sm it , Z e i t . f i i r P h y s i k t 3 2, p á gin a s 111 y 79/ 4, 192L).
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resto de los t ér m in os em p ír icos Y , de acu er d o con
