'.
J
D
I
N
A
M
I
C
A
DE
~USPE)ISIONES
BROWNIANAS
“i7íNAMICA
DE SUSPENSIONES BROWNIANAS”.
AUTOR:
DR.
OLEGARIO ALARCON WAESSIDEPARTAMENTO
DE FX
SI C AJNI :iCFS; 2AD AUTONOMA METROPOLITANA-I ZTAPALAPA
.. . ..._,.__- ,
---?Y-
_
.
i
.-_^_--
&-.-..-
-.-,"--.,,. . . . .,...I ..._ * .,-,- r---ri---iliririli--iCIIUL-i---
REPORTE DE IWJESTIGACION
DINAMICA DE SUSPENSIONES BROWNIANAS
I
DR. OLEGARIO ALARCON WAESS
F
I
S
I
C
A
MECANICA ESTADISTICA
-
-
A mi= =:nri<)nc A l e S a n d r a Vatquez, FrñnciE.ca Ilribe, Enriqtte
D i a r ,
J o r g e % n c h e e , Tere d e l a S e l v a 'u Armando P e r e s , q u i e n e scienrpre me 3pa:raron, en esta e t a p a
de
mi Formacibn.Tamhi en deseo a g r a d e c e r a I a ( I n i v r r s i dad klitbnoma
M e t r a p n l i t o ~ a - I ~ t ~ p a l a p a , por las f a c i l i d a d e s qw? me h r i n d o p a r a
rl-sarrollsr -=te t r a b a j o .
7 RES1 R‘EN
I.
11.
m~IPCIoN
DEL
SISTEMA
USANDO EL
FOSi,4AlISMO
LA
TERMODINAMICA IRREVERSIBLE
LINEAL.
1 1 , t DESCRIPCIDN DEL SICTEMA1 I , 2 ECI IACIOt4ES DE t4A~IER-STOC:ES PARR EL COLVEFJTE
I I , S ECUACIOFIES DE RALLkClCE
111.
DESCRIPC~ONDEL
SISTEMAUSAHX)
EL
FORMALISMO
LA
TERMODINAMICA
IRREVERSIBLE
EXTEHDJDA
1 1 1
-
1 TERMODINAMICA IRREVERSIBLE EXTEMDIDAI 11.2 ECUACIO14ES DE EVOLUCiObl PARA LAS ‘JARIARLEC
-
DE ESTADO.
-,
1IV.
EFECTOS
DE
GRADIENTES
P E W O S
EN
LA TEMPERATURA
37Iii.1 ECUACIOFES DE RELRJACIOt4 PCSRA LIFI L I W I D O SIMPLE ZFI
I V . 2 FACTOR DE ESTRUCTURA DIt*lAMICO, TEMPERATI IRA
VCIRIClBLE 44
V.
DESGRIPCION
DINAMlCA EN EQUILIBRIO
TERMICO
54V.: ~ESCRIPCIOFI DIFiAMICR CORRE LAS RACES DE L A
cc
ECUCICIDN DE FOIMER-PLANCK. J.J
‘.’-? DESCRIPCION bINAMICA CORRE LAS RACES DE L A
ECU@2Im DE SMOL.UCHOLISKI. á1
‘ J - DESCRIPCIOtJ
DIClkMICA
UCAt.IDD L A T E R H O D I W I C AIRREVERSIRLE EYTEMDIDA. 6 A
Vi.
TEORIA
CONTRA EXPERIMENTO
' J T . I €YPERI~lEt4TOS D E DISPERSIOM D E LUZ
V I . 2 It~lTEHPRETACIDN TEORICA DE LOS PESLII TADOS
EYPERIMEt*JTAL.EC.
'11
-
Z DES'JIkCIOt4 DEL FACTOR DE ESTRiiCTLiRh DItJAHICDDESDE
L A EYPDNENCIAL.,vir. ~ U C I O N E S
VSII.
PERSPECTIVAS
APFtK'I C E A.
APENDICE
E
RIHL
IDGRkFIA
74
74
R 3
P6
90
96
" 8
99
Propnnrmoy r l ronjiinto
d e
v a r i &le= r e l e v a n t e = y que c i e r r a nl a
deEcripc.ibn ,de l a 5 o.Iispenaionos. €S.te conjrtnto c5t.a formadv pnrdos. stibconjtinty5 de v a r i a b l e o iino
P I
t r a d i c i o n a l 'y iin ni.ievoc o n j u n t a d e * * r i a h i e s n o t r a d i . c i c m a l e s en
la
d e 5 c r i p c i ó n d e lac.ciipensi ones. P c r i vamos 1 a5 ecuac i
one5
d e evo1 i.ici ón p a r a e3 segundacuhcnnjunto d e v a r i a b i e s , 1 a s c u a l e s i u n t o can 1 a s e c u a c i a n e s d o
h a l a n c e p a r a -1 p r i m e r o forman rl r.-.nniimtn r.omple+c- d e e o i a c j n n r c
qii- d e s c r i b e n Ice. e s t a d a s macroscbpicoa
del
si
*.tema en f o r m ac e r r a d r .
-
D e r i v a m o s .
l a
forms d e l f a c t o r d e estrtictiira dinarnica d e iinaGiiopens i ón
,
cn 1 h ?.pr o>: i maci t5n .vi scoel a c t i c a , p r i mero t eni endo en ci-ienta e+ectos d e g r a d i e n t e s peqi.ieñas en I a tcrnperattira y segundoconsiderandm a h o r a que l a s.usprnsi6n se e n c v e n t r a en e q u i l i b r i o
.-
. _ _ . ^ _ _ _ I d _
&
-
-
.
+
.
.
t e m i c o y P n e l i-wimen di fiici .vci. Fn 3mbas ra+oc s e dedticen I a
forma f u n c i o n a l de l o s terminos de memorfa a s o c i a d o s a el f a c t n r
d e e s t r u c t i ~ i r a d i n á m i c o .
taluestras r r s . n l . t a d o s macroscópi c o s 2 a b t e n i d a s tieandn
formalismo d e l a Tnrmadinámira l r r w t e r = i b l e Extendida, %on
romporadas cnn t - n r f o s n i i c r o s c ó p i c a ~ , con
l a
f i n a l i d a d d e t e n e rp>!prekjc#ntes p a r a
i n s
c o e f i c i e n t e s d e t r a n s p a r t . c .ne
. i g i i a ~ manera moL;tramas como = e pi.iedrn comparar niies.tros r e s u l t adus .teoriccts ccmr x p r r i m e n t a l r c . ,
l o a
c i i a l e s fiueron o h t e n i d o s tisando ec.enci alm~?ntml a
t e c n i c s dr rJispe?-;6n d P 1117.r
El es.kt.idio
d e
l a dinámica d e macrc'partfculas suspendidas en~ f q c r i d o , c o n s t i t i i y e hoy en d i a tino d e IOE campos d e mayar
i n t p r e i . ILJ importancia d e rctirrjiar esto5 e.istemas r a d i c a en
P I
hecho d e
que
muchas p r o d u c t o s i n d u s t r i a l e s y b i o l b g i c o s , v a seann a t ~ ~ r a l e s o e l a h o r a d o s i n v o l o c r a n
en
5 . ~ 1 procesamiento o en 51.1forme f i n a l , r e t e t i p o d e s i s t e m a s r E n t r e t a l e z prodi.ictc.8 podemos
mmc
i
mar : mat er i a l esE l r i stem0 ma E - E t iidi ado
p l a s t i c o s , viriiE., e t c .
.
e>:pcrimentalmente e s t a formado por e s f e r a s d e p o l i e s t i r e n o
rargadas. sirmergi dac. en tin c o l v e n t e qiie general mente FE agua con
.
s a l . Uno d e lor. o b - i r t i v o s p r i m o r d i a l e s en l a d e s c r i p c i ú n d e estns pi
nt
uras,
p e t r o q u i mi c o s , f e r t i 1 i z antes,
'.
IS
c i i t e m a r e= 1 a defeminación d e pr-np-iedadec d e t r a n s p o r t e ,
r eo1 ogi c a s , t e r modi ndmi c a s e t c
.
7-1sDe i g u a l manera existe i n t e r e s en l.a n a t u r a l e z a y sus
e f e c t o s d e l a s i n t e r a c c i o n e s sobre e1 sistema, s i e n d o este i n t e r &
parcialmentr a c a d h i c o , p n e s t o q u e es-te no5 p r o v e e d e i.in problema
rip muchos ciierpos, d e p a r t f c i i l a r importancia %on aqi.iei1os sistpmas
donde l a s i n t e r a c c i o n e s e n t r e l a 5 p a r t í c u l a s , ambas d i r e c t a s P
hidrodindmicas itiegan tin papel importantesd, -n
P I
riral tino puedea p l i c a r l a s t e o r í a s modernas d e l a mecánica e s t a d l s t i c a I?
h i d r o d i n d a i c a .
L a d e s c r i p c i ó n t e o r í c a d e l a dinámica d e suspen5iorier d r
rnacropartícii1;rs e s t á haFndi en cl e ~ t ~ i d i a d e l m v i m i e n t o
Rrowini ano, e n ri cual 1 05 pi meros E.on ~i Astei nXdl Smoliichowrki 17
1.
v i.angevin
,
entr- otros. Fn" l o s Oltimoa anoc, han si do d e s a r r o l l a d a s aproximaciones usando como e c u a c i b n fondamental 1 ad e Srnolochnw~ski generali.i!ada n l a d e Fokker Planc):
,
rpw sond e mucha u t i l i d a d en este t i p o d e . p r o b l e m a s .
-90 19
iln enfnqi.ie risando una t e o r l a macrocbpica, creemos e s t a
f a l t a n d o en l a i i t e r a t L i r a , q u e d e s . c r j b a l a dinámica d e
5iispenc.ionec d e p a r + l c i * l a s Rrownianas, 1 a cual t e n g a
m
cuentai n t e r a c c i o n e s d i r e c t a s e h i d r o d i n á m i c a s e n t r e l a s p a r t l c u l a s .
Rrownianas. P u e s t o q u e e s t a s i n t e r a c i o n e s son una c a r a c t e r l s t i c a
- p 5 c n c i a l
d e
iina s i - i s p e n s i b . Porotro
l a d o tambien P J n e c e s a r i o dar iina i.ntr=rprrtaci& f f 5 i C a a 1 0 5 aproximecioner iisadas p a r a d e d u c i rInc tbrminor d e memorla de l a s c o r r e l a c i o n e s que d e r c r i b p n l a
dinámica d e l a s suspensiones. Como por ejemplo l a a p r o x i n s c i b n de
memorla Pxponenci a1 iioade por Arauz
; . . . ..
'
e . c
-
-
1s.u
En este t r a b a j o estamos i n t e r e s a d o s en l a d e s c r i p c i d n
dinámica d e una suspensidn d e p a r t l c u l a s Rrownianss usando l a
Tprmodinánica I r r e v e r s i b l e E x t e n d i d a que es ima
g e n e r a l i z a c i ó n d e l a Termodinámica I r r e v e r s i b l e L i n e a l (TIL)=,
p a r a extender 511 iiominio d e a p 1 i s a b : l i d a d . La i d e a p r i n c i p a l d e
TIE es i n c l u i ' r en el c o n j u n t o d e v a r i a b l e s que d e s c r i b e n
I P S
mstedos macroscepicos d e l s i s + e n a , war-i*bles a d i c i o n a l e s , can l a
i d e a d e proveer una i n t e r p r c t a c i b , d a I r llamada hidrodinámica
-
i
aa
generali7ada I hechc:, i l a s l e n E i d a d e c l o c a l e E que i . i t i l i T a l a
~ r l . , , uno a d i c i n n a ot.ro. c.on:iun.to d e . - l a r i a h i e s a l a s c u a l e s nos
rpferiremos. c o n i n v a r i a b l e s r & i d a l . , r e l a j a n t e 5 o no r:onscrvadas.
T I E nos p c r m i i e d e r i v a r eciiaciones. d e .movimiento p a r a mete
t i p o d e variables qi.ie j u n t o can 1 a s ecuacinnes d e he1 ervcw
q , i ~ g o b i e r n a n l a Pvoliición en PI tiempo d e l a 5 densidadee l o r a l e % . forman iin con i’iinto ‘ t o t a l d e Kiiacionris c e r r a d o . por =iipiie~.to, comq
pn r i i a l q i i i r r .+-c-rf a macrnscdpica r E t a c rciiaciones r o n t i e n e n ain
n6ffwro
d e
r n r f i c i - n t e s indeterminado=, riivo conocimiento p r o v i p n ev a s e a d e l experimento o d e i-ina t e a r l a micrnscbpica. As1 l a i d e a
b á s i c a d e e s t e t r a b a j o será d e s a r r o l l a r l a h i d r o d i n a m i t a
g e n e r a l i z a d o d e :ma 5ns.p~nsióf-1, i n t r o d u c i 6 n d o , c o e f i ~ c i e n t e s d e
t r a n s p o r t e dependient.es d e l a f r e c i i m c i a y d e l .uectur d e onda, .. ,
- .
- usando l a s i d r a c d e l a TIE.
Por otro l a d o , t é c n i c a s m:perimentales t a l e s
c o m o
d i s p e r s i b n d e l u z dinarnica, y e s t d t i c ñ , d i s p e r s i b n d a n e u t r o n e s ,
etc.
,
proveen una e x c e l e n t e h e r r a m i e n t a ,para
e s t i i d i r r 1 a scaracterf s t i c a s d e l a s s u r p e n s i o n e s d e p a r t í c u l a s Rrobmianns
.
De hecho, mediciones d e l a i n t e n s i d a d d e l a l u z d i s p e r s a d a pnr
16
Fiispenci ones d e p a r t l c u l a s c o l o i d a l e s cargadas interactt.iari+es
revelan una seme.jania entre
el
f a c t o r d e estruct~ira e s t i t i c o d esa*
t a l e s a i s t e m a ~ . v e l c o r r e s p o n d i e n t e p a r a un l í q u i d o s i m p l e
obtenido por raves Y o d i s p e r s i ó n d e neutrones; Adema5 sabemos qiie
: e pueden p r e p a r a r suspensiones d e e s + e r a s d e p o l i e s t i r e n o di=
manera que 1 a s ~ n t w a c c i o r t e r hidrndinámica5 se pueden despi-eci sr
v donde e l i n t e r v a l o d e i n t w a C C i b n e s p a c i a l
es
d e l mismo ordRnque e l e s p a c i o medio entre p a r t í c u l a s , t a l q u e l a p a r t l c u l a está
~ n t o n c e s
en
i n t r r a c c i t u , contlniia con a l g u n o s v e c i n o e y e1 s i s t e m ae x h i b e una e s t r u c t u r a
crmo
l a d e un I í q r i i d n 4.
En e s t o s experimentos I o que e s e n c i a l m e n t e se mide e5 l a
f u n c i 6 n d e a u t o c o r r e l a c i b n d e l a d e n s i d a d d e m a c r o p a r t l c u l a s , a
tiempos g r a n d e s comparados con e l tiempn Brownian0 T
.
Gdemas l et i e n e q u e ,.in esquema c a r a c t e r í s t i c a d e l o s r e s u l t a d o s
e x p e r i m e n t a l e s es tin decaimiento n o exponencial d e l a menci¿nads
fiinción, t a m b i r n SI? s a b e que e s t a f o r m a d e d e c a i m i e n t o n o e5
d r b i d a a l a p n l i d i s p e r s i d a d y que s i n embargo depende d e l vector
d e onda496. l o ciial nos. l l e v a a qiie l a e c u a c i ó n d e e v o l u c i ó n d e l a
f u n c i ó n d e a u t o c o r r e l a c i ó n d e l a d e n s i d a d d e m a c r o p n r t l c u l a s
c o n t i e n e un t e m i n o d e memoría, no o b s t a n t e que
se
t i e n e ne:presiones f o r m a l e s pnrn estos t6rminos d e m@mcwí3
,
e v a l u a c i ó n
es
complicndn, s i e n d o este último un p a s o fvndnmentalen el a n á l i s i s t e 6 r i c o d e l a dinámica d e f l u i d o s . Una d e l a s s
-
-
0
u
+saformas d e r e s o l v e r esta c o m p l i c a c i b n en e l c a l c u l o d e l término d s
memorla, e5 m o d e l a r l a por tina sumo d e e x p o n e n c i a l e i , i o ccial
i n t r o d u c e pardmetros cuvo s i g n i f i c a d o f l s i c o n o e5 c l a r o a p r i o r i .
Uno d e ICIS o b j e t i v o s p r i m o r d i a l e s d e este t r a b a j o es
d e d u c i r l a f u n c i b n d e merraría a s o c i a d a
a
l a f u n c i b , d eautoeorreclaclón d e l a densidad d e macropartícrilas, b i n t e r p r e t a r
los
p n r á a e t r o s a s o c i a d o sa
e l l a . A d como tnmbien d e d u c i r l a s3 3 e 5 a 5 r a 5 ,n 1.1 3 1 3 s le i1 ' 5 Je
?r
3sftinci ones de mcmnrf a ac.c<ci a d a s con 1
os.
proces.05 d e re1 a.jaci ó nc a n s i d e r a d n c !' r - d a b l e c r r tie tina manera c l a r o lac; aproximacictnes
r e a l i z a d a s cnbre l a d e s c r i p c i b
dinarnica,
iisandoel
farmaljsnio d al a T I E .
h a l a n c e p a r r : * E . v a r i a b l e s d e e s t a d o , des.de
el
punto d e > l i s t 3 d ela TIE..Fr, r l .-%pítiilce 1 1 1 , o=.tableccmos la^ ideas. e r e n c i a l r = 711e
E.nportan a 1 s TTF, y <.isando e s t a t e o r í a deriwamos l a s rciraci nnes
;Ir e v o l 1 1 c i 6 n p ~ r x l a c . u a r , i a b l e c d e e s t a d o a d i c i o n a l e e . .
n
Fn rl r a p l t i i l n It.', analizamns 10s FfectoE d e gradirrrtec prqueños e n 1 a trmperatora c.obre 1 a suspensión d e macrnpartlciil a s .
Para B e t o p r i m r r o r P v i o a m o s l a c , Pcuacienec. p a r a l a c variableii; qtie
rlpccriben r l r = t i ( d o d e itn I f r p i d o s i m p l e , iioando el formalismo
d e
m c i i a c i unes. d e I arigewin G e n e r a l i z a d a s . En segirida c a l c i i l am05 1 a
e c u a c i ó n d e e v n l i r c i 6 n p a r a e l F a c t o r d e Estrirctura Dinámica d e
l a
=.¿ispensi6nn, iic.ando
l a s
ecuacicmes. d e d u c i d a s en el c a p í t u l o 1 1 1 .ER rl \ - ? p í + i i l n V 5 a n a l i r a r e m o c a1 sis.trma e n e q u i l i b r i o
f e m i c a , p a r a ? n ciral rewisamc<s hreucmente Iñs a p r o x i m a c i a n e s
baEadas. t a n i o r n : a r c u a c i ó n rle Fat:¡:er-PlnncI:, como en l a d e
s'mUlirchoui~ki rtr est.* modo terminamos. ccmparandu 105 r e 5 l i l t a d o s
En ee.te c a p í t u l o d e s a r r n l l a r e m c s l a d e s c r i p c i ó n dinamicñ
del o.istema, ucando
el.
formalismo d e 1 a TI1.
FmpPnaremosdescrihienrio 1 a q u e entendemos por una s u s p c n s i b n d e p a r t í c u l ac.
Rrnvini onae, ~ I I P r e t a r á farmada pnr dos ccwnponrniec e s e n c j almenie, 22
l l n cnn,pcmeotcs c.era on f l u i d o 3imple que acti.iará coma c . o l v m t e ‘!J l a
o t r a r c p u i e e s t a formada par l a s m a c r n p ~ r t f r : u l a s in m e r s a s en é l .
En
LIR sistema + í p i c n l a s macrctpartículao t i e n e n un r a d i o ciryrrrv a l o r medio E S d e 2%
k,
SI c o n c r n t r a c i d n (os a l r e d e d c r d e 1.25 Y Oio-’gr.
e m
-3 supqncimos queei
= i otema e5 manodi s p e r =o.&+ableceremns 1 as. h i p ó t e e i 5 que as.cimiremo%. p a r a d e s c r i b i r ril
s i c t e m a . r)ediicirrmor 1 as r c i ~ a c i o n r s
de
Navirr-Stokes, qije obedeceel s d v e n t e , d e f i n i r e m o s l a s v a r i ñ h l e s p a r a l a d e e . c r i p c i &
d i n i , m i c a del cisterna, d e n t r c del e$.quema d e l a T I L , a s í como l a s
i n t e r a c c i n n r s q u e consideramos actcian e n t r e
lo5
componentes del!iE.tema v terminaremos deduciendo 3 a s ecuacicmer d e ha1 ance p a r a
3 as. .vari ah1 +E d i ndmi c a s cnnc.i d r r a d a s .
- -
IT. I
MSCRTPCTON
M L
SISlEIM
I- Llna cugpf?nr;idn d e p a r t í c u i a s Rrcwni a n a s o m a c r o p a r t l c c l a s
c o n s i s t e ee.enci&lmente
d e
dos e s p e c i e s d i f e r e n t e s d e p a r t í c u l a s nmolúculas. iina d e ellas l a Ilamare’noc e1 e.olvrint.e, Corrnada por P a r t i c u l a s p e q i . i e ~ a s , v 1 a otra especie son 1 a s m a c r o p a r t í c u l as,
l a s c i i a l e s r e t a n inmeroa5 en
l a
p r i m e r a .De
a s t e modo el cistrmaes i i n a m e z c l a hinioria d e d o s 11qiiidos nwy d i f e r e n t e o . r;iipendrrn<oc
que 1 a ~ . m a c r o p ~ r + l r i i l a c s.nn i d e n t i c a s s r . f é r i c a s y r i g i d a s , d e manera que p a r a e.ct d e s c r i p c i d n 5s s u f i c i e n t e c o n s i d e r a r l a p o s i c i ó n 'y'
.vnlnridad
del c e n t r o d e masa d e c a d a tina d e e l l a s comoftincibn del tiempo. L a s m a c r o p a r t í c u l a s san
ademas.
mucho másgrandes
v miichn más. p e s a d a s qLie 1 0 5 p a r t í c u l a s . tiel s.c4w?nte. Como e j e m p l o s d e eo,te r i strma Lina p u e d e c o n s i d e r 9 r macromolecul a s en1s =.nli,ici6n .y ~ ~ I i i c i ~ l n r ~ . c o l o i d a l e c
.
e
.*..:
p.
Considrrnremos a l s i s.tema como on I l q u i d n , anhre e l ci.isl
.. ~ a r t ú a iina f i i e r 7 a d i s i p a t i v a e x t e r n a , riehidn a I a afnrti.inaüa
1 .~ a n a l o g í a e n t r e *.ma s ~ i s p e n 5 i b n d e p a r t l c n l as. Rrouini anas ':'
1.m
F
-
I , ., c .
I , I l q i i i d o cin<plc2'.
ne
hecho u n o pncde.irn.&nar quer n
e s t e aistemaI a e . macrnpcrtíciilas tnman e l papel d e l a s m o l ~ S c u l a s en itn l í q u i d o
o r d i n a r i n , rl c n l v e n t e r e e m p l a z a el v a c í o v l a 5 f u e r z a s e f e c t i v a s
r n t r e macrcpar+ícirlas a lac, f i z e r z a s i n t . w m o l e c i . i l a r e s . Teniendo en
cuenta esta cthservaciOn, s e g o i r e m o s d e una manera 5istecllitica e l
mndrlo t w i c e d e l a dinAmica d e l l q u i d o h o.impIes, p a r a
d p s a r r o l l a r l a di*s.cripción t e b r i c a d e niieo.t.ro &ist.ema en eotiidic.
I n h r r r a m i P n t a p r i n c i p a l p a r a e l ee.tiidio d e e s t o s s.i=trmrs.
-E l a d i s p r r = i b r i d e l u z ; en t a l e s . mediciones 5e c o n s i d e r a qiie l a pnl a r i z a b i 1 i dad d e 1 as m a c r n p a r t í c u l a5 es g r a n d e comparada con 1 a
d e l a s p a r t l r i i l k s cJel d e e s t e moda l a d i s p e r s i ó n d e
1 LIZ se o r i g i n a eáenci a i mente d e s d e 1 a s macropartlcul as.
grandes; muchas clj s p e r d o n e s c o l o i d a l e s caen: en e s t a c a t e g o r i s .
sistema de r s . f e r a E . d e p o l i e s t i r e n o cargada=. han s i d o ampliament-
e s t u d i a d a s r ~ p e r i m r n t a l r n e n t e y si.Tven p a r a muchns p r o p d s i t o s coma
tin. si sterna mcdel o 4
.
-
ne
c c t p :riodo, t e n i e n d o pn ciienta t n d a l o a n t e s mencionado.en
e s t e t r a b a j a d e s a r r n l l a r c m o s una d e s c r i p c i ó ntetirica
6nicamrntep a r a I as macropertíci!I as.
Consideraremos a l ~ o l v r n t s como iin medio c o n t i n u o , d e este
m o d o el movimi+nta d e
una
p a r t l c i i l a Rruwniana i n d u c i r á o n f l w i o en1% el s o l u e n t e , c s r a c t e r i z a d o par.
los
campos d e p r e s i b n v v e l o c i d a d .P ( H , t ) y
G ( R , t i 7
donde R es el u e c t n r d e p o s i c i b n d e algún ptrntoen el flciian. D h c ~ a , d e l a h i d r o d i n A n . i c a tentimos que l a s . leveis dri
r n n s s r v a c i ó n par-- l a
masa
'y nmrnentc.F a r n
itn f i a i d o i n c o m p r e s i b l e-8
*
-.
se rxpresan cle l a 5 i g i i i c r . t e ffm?eray
+
donde p e5 l a d e n s i d a d d e l f l i i i d o , 0 l a v i ~ . c o s i d a d c o r t a n . t e y Fl a f u e r + a f o h r r iin e l r m e n t a d e t.tn f l u i d o . 1.a r a z ó n d e l a f u e r z a
i n e r c i a 1 p(L:.
v ~ Z
a l a f u w l i a v i s c o s a -r)32
Y= e
conoce corno ncímera d e Reynolds v está dade porPP= p G ) 1
. .
.
(1.3)
A q u í 1 es una 1ongiti.id c a r a c t e r í s t i c a !p. e. bl d i á m e t r o d e tina
m a c r o p a r t í c u l a l . Sabemos que p a r a n6meros d e Reynolds b a j o s y
movimientos l e n t o s d e l a p a r t i c l i l a Rrowniana a % r a v b s del f l n i d n
v i z.cnr.o, 1 a 5 fi.terras v i scofas E.on mucha m a s g r a n d e s que 1 ao.
fiicriiac- i n e r c i a l e s y ent.onces el mavimientD d e l f l u i d o e c d e s c r i t o
por l a s ecuacicmes e s t a c i o n a r i a s v l i n e a r i i a d a s d e filavier-Stnkes
*
v . u
=
o
( 2 . 1 )+
F
=
6ii
a .U.bc
donde a e s - 1 r - ñ d i o d e l a macrnpartfciila. ne e s t e modo e s t a Crltima
ec~iaci6n d e f i n e e l c o e f i c i e n t e d e f r i c c i b , Jeda por
E5 i m p o r t a n t e mencionar q u e al e s c r i b i r l a ecuación (2.C;),
estamns
suponiendo movimientos t a l e s q u e l a aceleracibn d e l a,macropar+íriil iies. r l e E p r e c i a b l e . Cuanda iinu c o n s i d e r o movimientos.
a r b i t r a r i o s ,
e=.
d e c i r t e n i e n d o l a v e l o c i d a d c o m o fi.inci& deltiempo, l a f o r r r a =.ubre l a macrupartíc\.ila .viene dada per as
-
donde v es l a visca:Ajdad cincmAtic3, dada por U
=
i).’
p.En g e n e r a l cuando c c n s i d e r a m o s 61 macroportíciil a5 moviBndos-
+
en
un
f l n i d n ,z ~ n
v l a v e l o c i d a d d e l a E:+c.ima m a c r n p a r t í c u l a ,s a b e m o s que n s t a c a E.LI ve¿ i n d u c i r á n una f u e r z a snhre l a s . o t r a s
macrnpartlciif a s ? r i e n d o é s t a p a r a 1 a K-ési sma p a r t l e u i a Rrowni a n a ,
e): pr e s a d a pnr
K
-.
H(2.7)
' La e c u a c i d n ( 2 . 7 ) d e f i n e tJ' t e n c o r e s d e f r i c c i a - , C L k l 1 0 %
c u a l e s dependen de l a s p o s i c i o n e s
d e
l a s Fi m a c r o p a r t l c u l a s . tiee o t e modo el s.nl.urnte e5 el r e s p o n s a b l e del mecanismo d e f r i c c i b
s o b r e l a s m a c r c ~ p a r t í c u i a s v media l a s i n t e r a r c i o n e s h i d r o d i n á m i c a s
nntr.e ].as mi ?.mas.
1 , ,
.c . .
E s t ama5 i n t e r e s a d o s en
sol
iici o n e s en 1 as c u a l es c a d amacropartfciilñ , experimenta 105 e f e c t o s d e c.i.is f r r c i i e n t c s
c o l i s i o n e s ccm l a s p a r t f c u l a s d e l s o l v e n t e . Ademis d e Ins
i n t
er
ac c i one?. d e t e r m i n íst
i
c a s d i r ec t a s r n tr
e
1 a s macropar
t 1 c ~ i 1 a5,
l a s i n t e r n c c i n n r ? . hidrodinámica5 s e r á n d e s p r e c i a d a s . Camhias d wf a s e , r e a c c i o n e s qufmicas v e f e c t o s i n t e r f n c i a i e s n o seran tomados
en cuenta.
De
rstr moda tendremos que el n6mero d e m a c r o p a r t l c u l a s4.e .conserv32 p e r o n o si.# momento v e n e r g í a , d e b i d o a l e friccirSn
produci da pnr I a s p a r t f C U I a s d e l sol v e n t e .
De l a rrc:?rrc.ervacidn d e l a masa se ohtiene
l a
rcttaci&n d e cnntiniridad, d a d a por. .
E s t a rrtt.sciJn
l a
r r e s c r i b i m a s d e l a s i g t r i e n t e manera+
+
g n
=
-
d i v j+
v q r a d nd t (2.10)
donde hicimce ,>sa d e l a d e f i n i c i b n d e ? a d e r i v a d a t o t a l
prt=Sibr( tc*rmodinamica por iinidad de masa, l a ciral n o es l a t r w ñ
d e 0 y F
l a
C i i F r T a d e + r i c c i b n a c t u a n d o s o b r e el r l e m e n t o rie r1l i q u i d o . .Ccm=.ideraremos comn es i i s i i a l en !..in l i q u i d o simplm ~ qiie
e1 t e n s o r de = c f > i e r i o s viE.cc3c.o g rr+s.oita de l a s i n t e r a c c i o n e e
determiniEtic3:, d i r e c t a s entre l a s m a i r o p a r t í c u l a s v l a ft-ierza
d e
f r i c i d n F p r o v i e n e d e l a s i n t e r a c c i o n e s h i d r o d i n a m i c a s , ademac d e
l a f r i c c i ó n rlrhida a l Golvente. E s t a C u e r P a .viene riada
por
l aPciiacibn ( 7 . 5 ) o i o n d o d e c p r e c i amos 1 as.
i
nt er a c c iOnes
h i d r o d i n á m i r a i . Es i m p o r t s n t r e s t a b l e c e r c l a r a m e n t e qiio a l =.i&s-titti)ir I r rcttacidn (2.5) en ( 7 .
l l ) ,
cst.amos d e s p r e c i a n d o I n st8rminos p r o p o r c i o n a l e s . a l a a c e l e r e c i S n en l a e c u a c i b n ( 2 . 5 1 , es
d w i r Fstamce c a n s i d e r a n d o movimientos l e n t o s d e l a m a c r o p a r t í c ~ i l a
en el f l u i d o . llna e x p r e s i b n m a s g e n e r a l c . e r l a m h s t i t u i r 1s
p r i i a c i b , (?.E<*) r n í Z ! . l l ) , l a c i i a l es , v a l i d a
para
mcwimicnios c i i y av e l o c i d a d ee. fiincibn d e l tiempo.
4
-
10.
,.- -
$ 1im l a r r r i a c i b , ( 2 . 1 1 ) vemos que l a d i f e r e n c i a . p r i n c i p a l mntre tina =ii=.pens.i& ‘y iin l i q i i i d o c i m p l s , eo qiie c a d a
macropartícLtla eeperimenta f r i c c i ó n d e b i d o a l a p r e s e n c i a del s o l v e n t e , l a
cual
consideramos CURIO una f u e r z a e x t e r n a . Por l ot a n t o d e s c r i b i R ~ U S a una s u s p e n s i b n d e p a r t l c o l a s Rrowni anas cnmn
,q
. .-3
, 1.
un Iíqciidn c n n ama fueri.a e x t e r n a d i s i p a t i v a . Usando l a ecuacibn .,,.:
. .
+
”*I-
( 2 . 1 0 ) v d / d t = d)‘&
+
.#-grad, ohtenernos l a e c u a c i b n d e evolirci6np a r a e.1 fu.io d o m a c r o p a r t í c r i l a s , d a d o p o r
,. ,.
at
con
l a
f . i n a l i d a d d e . o b t r n e r l a ecuacidn d e b a l a n c e p3r- l adensidad de i . o e r g í a i n t e r n a , tsnemos. que usando l a ecuacibn (2.11)
e c u a c i d n , d e b a l ance
Y -
para
l a
densidad d e e n e r g í a c i n e t i c a , es d e c i r EiqLIiendc~ 1 cs ~ a s . u s e s t a n d a r obtencrnc<s. 1 a(2.13)
1
&hora i n t r o d u c i m o s l a densidad d e r n e r g i a t o t a l e
=
J-
w2+
*
+
LI y el vector d e f l u j o d e e n w q i a je, dado pori dnnde
h a l a n c e general F'ara l a e n e r q i a t o t a l , l a cita1 e s c r i b i m o s cnmn
rq PE
P I
f l i i j o d e c a l o r . Teniendo pn ciirnta l a aciiacion d e+
d i v=
-
n3.3
a t
23
donde e l 61timo t g r m i n o
es
l a d i s i p a c i ó o d e e n e r g í a p o r tinidad d et i Pmpo, d p h j b a a l a f u e r 2 a e>!terna a c t u a n d o s o b r e
la%
macropart.íc1.11 S F l k a n d o 1 a s e c u a c i o n e s 12.
ls),
( 2 . 1 4 ) y (2.15) a s ícomo l a dencirfñd d e e n e r g l a
t o t a l ,
arrivarnos a l a eccñcicSnd e
b a l a n c e par3 1 3 e n e r g í a i n t e r n : p a r a i t n I í q t t i d o con tir<a ftwr;la
e x t e r n a diE.ipsti'ua, dada por
21
A .
F i n
ir
o b t e n e r l a e c u a c i ó n d e h a l a n c e p a r a l aP
t e m p e r a t u r a , t?nemqs
que d e a c u e r d a a 1 0 s p r i n c i p i o s , d e l a TILitno i n t r a d u c r i i n a f u n c i 6 n d e e s t a d o S? l a d e n s i d a d d e e n t r o p í a del
5i~terna, l a ?>.le en e q u i l i b r i o l o c a l
es.
fLtnci6n d elos
v a r i a b l e sn e c e s a r i a s p a r a d e f i n i r el e s t a d o macroscdpico en e q u i l i h r i o ~ i o c a l
del sis.tema. Eri el c a s o d e i.in 1 i q u i d c cobre' el cual actua t.ma fiterna e x t e r n a
o i s i p a t . i v a ,
e s t a s v a r i a b l e s stin l a densidad d ee n e r g í a i n t e r n ; . ( I y l a densidad d e m a c r n p a r t l c u l e s , d e este modn
-
-
La
r e l a c i ó n d e G i b b s , l a cual se supone v á l i d a p a r a un elemento d e in<ñ=.ñ c.egnido a l o l a r g o dm 0.1.1 c e n t r o d e masa, serap a r a nuestrr* ci =.tema
T es l a temperatura y p l a p r e s i ó n . Ahora cambiaremos PI
aci o d e .uñri ab1 e5 que c!ef i nen
el
est ado macroscbpi c o d e ni.lestrn eS.P51 d e ( o , n ) a ( T , n ) , p a r a l o c o a l usaremos
l a
eci.iacidn d mS
=
S!T,n),l a
CLla: erpres.amos como.C
nn
Y C
.
[
E
)
:
;
(7.20)donde CV -5 -1 calor e s p e c l f i c o a .volumen c o n s t a n t e , y
l a
r a r o nde c a l o r e c p r c í f i c o a p r e r i h y vcdumen ccrnstante, ~ ? = l q i / i ü ? ) ~
l a velocidad d e l c.cmidcr a d i a b á t i c a y
a
el c o e f i c i e n t e d e expansión térmica.Plhora
iis.andol a s
+tiraciones ( 7 .lo),
12.16) y(5.
I ? ) ,nbtenemor l a e c i i a c i h
d e
b a l a n c e p a r a l a tlimperat.irra, p a r a iin15qiiido con tino f i i e r r a e x t e r n a no c o n s e r v a t i v a .
112
*
( 2 . 2 1 ) +
n
d i v v-
d i v q-
CY : g r a d3
CJ T T
c‘
an c v - = Y
-
ne ecte modo, lisando e: formalismo d e \ a T I L hemos deducido
1,315 ecuaciones d e b a l a n c e ( d a d a s por ( 2 . 1 )
,
(2.121 y (2.21)) p a r al a s v a r i a b l e s que d e s c r i b e n el e s t a d o macroscópico d e un l l q u i d o
s o b r e
el
cual actua una f u e r z a e x t e r n ano
c a n s e r v a t i v a . De l a secuaciones mencionadar, observamos que p a r a r e s o l v e r el sistema,
es n e c e s a r i o tener r e l a c i o n e s c o n s t i t u t i v a s , t a n t o p a r a el f l u j o
d e c a l c r 35.1 con10 p a r a el ,':ensor d e e s f u e r z o s . lJna p o s i b i l i d a d
p a r a el f l c i j n d e c a l m es l a l e y
de
F o u r i e r , l a cual r x p r e r a e lf l u j o d e c a i c r en t&rminos d e l g r a d i e n t e
de l a
temperatura, z i e n d oesta
ríltima v a l i d a p a r a g r a d i e n t e s peqcienos en l a temperatura, esd e c i r para f l u c t u a c i o n e s a l r e d e d o r del e s t a d o d e e q u i l i b r i o l o c a l .
. . P a r a el t e n s o r d e e s f u e r z o s una p o s j b i l i d a d es e x p r e r a r l o en
.-
. .,*~t+t-<ninus de g r a d i e n t e s d e l a v e l o c i d a d , s i e n d o e s t a r e l a c i b n
v a l i d a para cuando l o s g r a d i e n t e s d e l a v e l o c i d a d son pequeños.
Por o t r o l a d a tambien
se
t i e n e q u e en g e n e r a lio5
c o e f i c i e n t e s d et r a n s p o r t e Ectn c o n s t a n t e s .
Con
l a i d e a d e d e s a r r o l l a r una h i d r o d i n á m i c a g e n w a l i - , a d 3 ,que d e s c r i b a 105 e s t a d o s macroscópi c o s d e 1 a s suspensi nnes d e
p a r t í c u l a s . Rrownianas, en e l s i g u i e n t e c a p i t u l o usando e l
formalic.mo d e l a T I E deduciremos l a s e c u a c i o n e s d e e v o l u r i h
. -
;- temporal p a r a e l t e n s o r d e e s f u e r z o s ui5c050 y el f l u j o d e c a l o r ,t.' a s í en un c a p í t u l o p o s t e r i o r , b a j o c i e r t a s aproximaciones urando
l a s ecuaciones d e
evolucibn
p a r a l a s mencionadas, v a r i a b l e s d eestado, daremas una Corma a l t e r n a t i v a p a r a o b t e n e r l a s r e l a c i o n e s
"-.
1 1 1 . - DESCRSPCION DEL STSTFMCI USANDO
EL
FORMALISIIODE
L ATERW#3DTWMiCA TRREVERSIBLE EXTENDIü&.
Des.*rrzl
:
3romnc 1 a iie=.cri prri find i
nAmi r a i r 3 a s.uipene.i &-, d e p a r t í c i i l a s Hr.rmr<ianac, iisandn el fnrmaiiomo d e l a TIE". P a r a -=toi-pvi =.aremoc. 1 r.35 a s p e c t o c e=.enci
a i
ec d e 1 a TIE. tleremn5 q u e 1 a i d e ap r i n c i p a l d r r=:ta t e o r í a m a c r o s c b p i c a es. 1 ñ d e
ampliar
e l e c , p a c i od e v a r i a b l e s d e e s t a d o , con l a f i n a l i d a d d e a m p l i a r el a l c a n c e d r
r ( r c c r i p c j 6 n d e ' l a T l L ... P a r a rcitc<, d e f i n i r e m o c rl .zcmji,nto t n t . a l d e
, v a r i ah1 es d e e c t a d = que des.cri ben 1 a di
nami
c a d e 1 a s.iispensi& de p a r t f c v i l a s Hrnwninnar, en el f o r m a l i s m od e l a
TIE..
De
a c u e r d o a l o mencionado ensi
c a p l t u i u a n t e r i o r , se-
t i e n e qire c a n l a i d e a d e d e s a r r o l l a r una h i d r o d i n d m i c a
g e n e r a l i z a d a , que d e s c r i b a l o s e s t a d o s rnacrnacdpic~e. d e Ins
= i i ~ p r n c i o n e s d e par+íci.il a5 Rrownianas, irsando e1 f o r m a i i r m o
de
1 aTZE, dedLtciremoc. l a s e c u a c i o n e s d e e v o l u c i J n temporal d e el
c o n j u n t o d e v a r i a b l e s d e e s t a d o , donde los c o e f i c i e n t e s d e d i c h a s
e c i i a c i o n e s s e r a n f u n c i o n e s d e
l a
pcaE.ici6n unicamente vaal
en unr a p í t i i l o p o s t e r i r r d e f i n i r e m o s los c o e f i c i e n t e s d e t r a n s p o r t e
los
crlales. tambirn dependen d e l a p o s i c i b n y del tiempo.
1 1 1 . 1 - TERROüIWnICCI IRREVERSIBLE EXTEWIDCI.
Sabemos que ex i st en mkichos f endmenos f tier a d e @qui 1 i bri o
rill'
no r~ ~ i i r d e n r l e = c r i h i r rlcntrs del reqiiema t r a d i c i o n a l d e l az' .F=t;*s ? i ~ i + ~ c i o n e s nos. Ile.#+n a l a n r c e s i d a d d e g e n e r a l i z a r
TI1 *
* S t a t e o r í a . El I - T i n c i p a l r s c c . l l o en l a TIL. qiw obc.taciiliiia =.u
.,:tensir5n a >!ria c l a s e mas ?,mpl i a d e fenómenoc. r e c a e Eari 1 a
,,ipc,te=.ís d r e q i - i i l i h r i o l o c a l . E s % a hipc&.eG.ís d i c e ( 1 ~ 1 1 3 ' unicqmpnte
l a s
d e n s i d a d e s cons,ervadas. l c ~ c a l m e n t e , las ci.ialec E.on parer;. ;:t+.iire i n v e r s i ó n t r m p o r a l,
c.on v a r i a b l e s i n d e p e n d i e n t e s en l a e n t r n p í sIo,ca] y 1s ciial supone qt.te d e b e s e r tina ft.tncióo d e ~-r:.t+=.
,,,ariahles".. Fc-+r< PE
l a
dependencia e s p a c i a l 'y l a temporal rls ~ ? . : i - aflIncibn,
=era
3 t r a v é s d e l a 5 mismas . v a r i a b l e = ;le e s t a d o . P a r apoder ampliar -1 e s p a c i o d e e s t a d o d e
l a
T I L . , l o haremos en tinaforma t a l en l a Ci.ia1 a l men05 c.ea a s i n t a t i c a con e s t a cnndicic5n. I a primera h i r r r t e s í 5 qile fi-indamenta i o - TIE=", e=. r x i s t e r s c i a
-
J,
i~lna f i i n r i o n , i e n o t a d a p o r
n,
1 a rltal =i.iponemoc. qtie dependeno
so]o d e l a s v a r - i a b l e s c o n s e r v a d a s o l e n t a s s i d o tambien d e un
,-nnji~nto d e r a n t
i
d a d e s r i p i d a s o n o c o n c e r v a d a s . E s t e cegundo t i p ode v a r i a b l e s , deben e s t a r d i r e c t a m e n t e r e l a c i o n a d a s con l a s
con5triccinrrrC i n t e r n a s del c.istema, l a s c u a l e s exhiben l a
n a t i i r a l r t a d~ : r x
procesos
i r r e v e r s i b l e s a 10s ci.iales e s t a s.i.ijet.o51 mic.mo
.
io=. mejores c a n d i d a t o s a e l e ' v a r c e a1 r a n g o d e.jariablr= ir,rJrpendient.es en rl ~ a c c + d e f l u i d o s son
los
.
I+
Urrica b a c e p a r a e z . t a - l e c c i ó n es qiie p i l a s =,e ?riginan d e 113;. manera n a t u r a l cuando cinc< res.iielve l a ecuacibn d eHcdtzrnann par;.. t>n g a s d i l u i d n , u=.anco el m e t o d o d e momentos d e
Grads. Err r c t . r rr&toodo itno n o 5010 de5ci.ibre q i i e 105 f i i . i j o s p i e d e n
cpr 'levados 3 l a c a t e g o r l a d e v a r i a b l e s d e e s t a d o , =Ario que
BU
as-a3
6 1 u jC<5
adems
sus
ec1.iacricme5 d e evctli..ición temporal son del t i p o d e una d rr e l a j a c i 6 n .
Fn p r i n c i p i o , e s . t e m w v o conjiintn
d e
u a r i a b l ~ s debt= s e rRedi b l
e,
perm el 16s n o pueden c.er c o n t r o l adas p a r un obs.ervadorei,:.ternn
.
S e a I; -1 espaciC.1 t o t a l d e v a r i a b l e s d e est.adn, que ps.tdformado par el suhcon.iunto d e .%Inri a b l e 5 l e n t a s o c o n c e r v a d a s
denotado por
C
':I el subconjunto. d e las nuevas v a r i abies r a p i d a sn o CCmServadaF., denotadas por R; as.í G-CLIR. ' O t r e manera d e
3v
cl
a s i f i c a r estcts =.i.ibcon.iuntus d e v a r i ab1 8 5 , esque
el p r i m e r o nt
i sea
c
est.a cnmptir5t.o con v a r i ab1 es_ que obedecen ecuaci ones. d e1
FI.
r o n - e r v a c i ó no
d e b a l a n c e , mient~rac. qire elsegundo
si.ibronjunto. R, . msta formado can
aqikellas
qiie obedecen e c u a c i o n e c del t i p o d e' 1
!
-
r e l a j a c i 6 n . ne e s t e modo l a fiinción r) c e r a a sil we? fiinción d e l a s
s i g u i e n t e s v a r i a h l e c .
donde I> se supone que es kina f u n c i h continua v a l menos d o s veces
d i f e r e n c i a h l e .
E 3 p r i n c i p a l o b j e t i v o d r e s t a t e o r í a , cnmo de c u a l q u i e r
t c c w í a macrnscópica, rc- la d e prnveer el con ji.into d e ecuacionec
d i f e r e n c i a l e s p a r a el rc-pacicl rcimpieto d e v a r i a b l e s d e rs.tado, qiie dec.criben el r c t a d o termodinlmico del ciEtema. E s t a s e c u s c i o n e s se
o b t i e n e n a t r a v e s . d e una c@nciicitm d e cerradura=, e x p r e s a d a en
l a
n
Forma
d e una ecitdcidn d e b a l a n c e que r) d e b e s a t i s f a c e r , eo. d e c i rUna prr+iedad
que
debe crimplir l a eciiacibn < 3 . 2 ) es queesta debe r e d u c i r s e a l a ecuación de h a l a n c e d e l a densidad d e
entropía l o c a l Su, dada por
- d S
d i
n - + d i v ?
= u
m
riiando todas 1 S E . u a r i a h i e s del =ubcnnitinto R son i r r e l e v a n t e c pn
el tratamientn ai
.
rrI.2.
-
ECWSCIDNES
DE EVDLUCION P P R ~ t~19 V~WICIBLESDE
ESTADLLEmpei w e f l i c ~ d e f
i
ni
endo el e c p a c i c< compl et0 d e v a r i ab1 e5 que describenel
s s t a d o tPrmodindmici> d e nna s u s p r n s i b n d e p a r t l c u l a sRrownianas. P a r a esto, cmnsiderando l a s e c u a c i o n r s d e d u c i d a s
en
elce9undo c a p í t u l o y t e n i e n d o en cuenta l a a n a l o g l a e x i s t e n t e de
niiestro cictema y un Ilq1.1ido s i m p l e . c u r g e
d e
una manera n a t u r a lque el es.paci3 d e v a r i a b l e s d a e s t a d o e s t a r á formado por: l a
rienridad d e m a c r o p a r t f c u l a i n, l a temperatura T, el f l u j o d e c a l o r
q .b y e l tensor d e e s f u e r z o s v i s . c o s o
c.
D e este modo el subconsunto+
2: y
el
nuevce R = < q , Las d e f i n i z i o n e s. i a r i a b l e s e s t á n dadas por l a s r r u a c i o n r s
(R.7) respectivamentB en el a p e n d i c e R.
. .
*,
. ~ ,
d e v a r i a b l e s
ic-
e s t a d o G e s t a formado por l o s subconjuntos C=(n, . .m i c r o s c ó p i c s s d e e s t a s
( R . l ) , ( R . 3 ) , i R . 6 ) y
.A*
$
c o n j u n t o d e v a r i a b l e s d e e s t a d o , que hemos agregado, p a r a l a ::A f i n d e d e d u c i r l a s e c u a c i c m e s ’ d e e v o l ~ t c i b n p r r a
el
d e s c r i p c i ó n dinámica d e l 5istema, tenemos que en estg c a s o
n
e.erax
9
he acuerdo a l a s . h i p o t e e l s d e l a T I E , euponemos que l a
función 3 s a t i s f a c e una e c u a c i b n d e b a l a n c e , dada por l a ecrracib?
( 3 - 2 ) . Por. o t r a p a r t e I n d i f e r e n c i a l d e i7
será
-t
+
.*
Y a son t e n s o r e s de donde v=n 9 I C E c o e f i c i e n t e s
u
orden cero, Lino y d o 5 r e s p o r t i v m e n t r . E s t o s reprecentan l a 5
d e r i v a d a s p a r c i a l e s d e r) con r e s p e c t o a l a 5 v a r i a b l e s d e estado,
es
d e c i r , p ..,".
* - . - - -donde
ii
es rl t e n s o r i i n i t a r i o d e orden dos. Por r a z o n e s estrictamente i I s i C a 5 , todos l o s c o e f i c i e n t e s e s . c a l a r e s a,. sonfunciones t+ni<-ñmente d e n, T 'u d e l a s p r o p i e d a d e s e s t d t i c a s d e el
Iistema. E c t a = e i u s t i f i c a 1.i cnncebimos el hecho d e que
la
ecuacibn (?.2\ ripbe r r d u c i r - s r a l a e c u a c i ó n d e b a l a n c e p a r a la
densidad de r n . t r o p I a l o c a l d c tin l í q u i d o , es d e c i r l a d e x r i p c i h
en l a T I E d e h e r e d u c i r s e a
l'a
dada por ! a T I L , cuando l a s'Jwi a b l e s rdpi d a = o n n c o n i r r v a d a c rean i r r e l e v a n t e s p a r a 1 a
d e s c r i p c i c n riel E i ct.ema.
XI
P u e s t o qrte l a e c u a c i ó n d e b e r e d u c i r s e 3 l a r e l a c i ó n d e G i b b s en e q u i l i b r i o l o c a l p a r a un l i q u i d a simple, e c u x i b ,
(2.18>, debemns
tener
quea
=
c a J y,a
= n Cv / T yaO* oa
pasos
que nos l l e v a r o na
l a e c u a c i b n i 3 . 9 ) , tenemos qw=-
-
O0 L O
+
si giii endo10s
7)'
=
a=
0 . khnra p a r a c a l c i i l a rP I
mctnrdonde los c o e f i c i e n t e -
p.
son fi.inciones e s c a l a r e s d e n, T 'y d e la-p r o p i e d a d e s e r . t á f i c a s d e l rie.tema y estas t i e n e n l a misma forma
que l a dada por
l a
ecuación (Z.6). Porotro
l a d o tenemos queu es
el
e s c a l a rmas
g e n e r a lque
c.e puede e s c r i h i ren
e l e s p a c i o d m. v a r i a b l e s d e r c t a d o , v así e s c r i b i m u s , &