Hidrolog´ıa: Patrones Vegetaci ´on
Oscar J. Mesa S.
ojmesa@unal.edu.co
Universidad Nacional de Colombia
Introducci ´on Modelos Inestabilidad de Turing
C
ONTENIDOIntroducci ´on
Un Modelo Lineal Un Modelo Cuadr´atico
Introducci ´on Modelos Inestabilidad de Turing
C
ONTENIDOIntroducci ´on
Modelos
Un Modelo Lineal Un Modelo Cuadr´atico
C
ONTENIDOIntroducci ´on
Modelos
Un Modelo Lineal Un Modelo Cuadr´atico
M
OTIVACION´
M
URRAY[2008,
P. 71]
I El Sahara tuvo un clima
mucho m´as h ´umedo hace unos 5000 a ˜nos [Tierney et al., 2013]
I Sequ´ıa del final de la
d´ecada de 1960 y
principios de los 70 en el Sahel en el norte de
´ Africa
I Amazonas
I Albedo [Charney, 1975]
I Evaporaci ´on [Makarieva
and Gorshkov, 2007]
I Patrones [Brovkin et al.,
1998, Sol´e, 2011]
I Verificar [Rietkerk et al.,
M
ODELOL
INEALUna aproximaci ´on es considerar un modelo lineal para representar la interacci ´on entre la cobertura vegetal y la disponibilidad de agua sin considerar los patrones espaciales
Sol´e [2011, p. 136]. SeaSla cantidad de agua en el suelo yVla
cobertura vegetal. La lluviaPse considera constante, y que
entra directamente al suelo. Por escorrent´ıa hay una salida
proporcional aS, con constante de proporcionalidad.
Un Modelo Lineal
E
CUACIONESDe forma gen´erica este consumo se representa por la funci ´on
Γ(V). En el caso linealΓ(V) =Vy en el caso cuadr´atico
Γ(V) =V2. Las plantas crecen haciendo fotos´ıntesis, para lo
cual consumen agua en la transpiraci ´on, lo que se representa
mediante un factor de eficienciaρ. La tasa de mortalidad de las
plantas,rm, es independiente de la cobertura. Bajo estas
hip ´otesis se puede escribir un modelo din´amico en dos variables
dV
dt = ˙V=−rmV+ρSΓ(V) (1)
dS
U
NA SOLA VARIABLEEs posible hacer una reducci ´on de este problema de dos variables a una sola variable igualando a cero el lado derecho
de la Ec. (2) para obtener una ecuaci ´on paraSque se substituye
en la Ec. (1). Esto equivale a suponer que el sistema agua tiene una escala de tiempo m´as r´apida que el sistema planta. De la
Ec. (2) se obtieneS=P/(+V)paraS˙ =0.
dV
dt =
PρΓ(V)
+ Γ(V) −rmV. (3)
Para los puntos fijos bien seaV=0 y por tantoS=P/; o
tambi´en−rm+ρS=0, es decirS=rm/ρy por tanto
rm/ρ=P/(+V), de dondeV=Pρ/rm−, para lo cual es
necesario querm/ρ≤P/. Esta condici ´on se puede expresar
Un Modelo Lineal
D
OS ESTADOSEn resumen siµ≥hay dos puntos fijos, uno correspondiente
a una situaci ´on de desierto,A= (0,P/). El otro corresponde a
una situaci ´on verde,B= (Pρ/rm−,rm/ρ). En La Figura 1 se
ilustra el diagrama de fase correspondiente. Siµ < s ´olo hay
un punto fijo,A, que corresponde a una situaci ´on de desierto,
E
STABILIDADLa estabilidad lineal de los puntos fijos se puede estudiar mediante los valores propios de la matriz Jacobiana
J(V,S) = "
−rm+ρS ρV
−S −−V
#
(4)
Un Modelo Lineal
J
ACOBIANOEs decir las matrices
J(A) = "
−rm+Pρ/ 0
−P/ −
#
(5)
J(B) = "
0 Pρ2/r
m−ρ
−rm/ρ −Pρ/rm
#
V
ALORES PROPIOSLos valores propios correspondientes sonλ1 =−y
λ2=−rm+Pρ/para el puntoA. LuegoAes un punto de silla
siµ > , y un nodo estable en el otro caso. Para el puntoB, los
valores propios sonλ1,2={−µ±
p
µ2−4r
m(µ−)}/2,lo que
Un Modelo Lineal
E
SPACIO DE FASEFigura: Espacio de fase para el sistema representado por las Ecs. (1) y
(2) para el caso en el cual la funci ´onΓes lineal. Los puntos fijosAyB
S
ISTEMA REACCION´
-
DIFUSION´
De la Ec. (2) se obtieneS=P/(+V2)cuandoS˙ =0. De
manera semejante igualando a cero el lado derecho de la Ec. (1)
se obtiene, bien seaV=0 y por tantoS=P/; o tambi´en
−rm+ρSV=0, es decirS=rm/(ρV)y por tanto
rm/(ρV) =P/(+V2). En esta segunda alternativa
V= (µ±pµ2−4)/2, para lo cual es necesario que
µ=Pρ/rm ≥2
√
Un Modelo Cuadr´atico
E
SPACIO DE FASEEn resumen siµ >2√hay tres puntos fijos, uno
correspondiente a una situaci ´on de desierto,A= (0,P/), un
segundo que es un punto de silla
B= ({µ−pµ2−4}/2,r
m{µ+
p
µ2−4/(2ρ))y el tercero
correspondiente a una situaci ´on verde que es una espiral estable,C= ({µ+pµ2−4}/2,r
m{µ−
p
µ2−4}/(2ρ)). En
La Figura 2 se ilustra el diagrama de fase correspondiente. Si
µ <2√s ´olo hay un punto fijo,A, que corresponde a una situaci ´on de desierto estable, lo que ocurre cuando las dos
curvas no se cortan. En el casoµ=2√las dos curvas son
tangentes, hay dos puntos fijos, el puntoAse mantiene y los
dos puntos fijosByCse juntan en uno con coordenadas
J
ACOBIANOPara estudiar la estabilidad lineal de los puntos fijos se estudian los valores propios de la matriz Jacobiana
J(V,S) = "
2VSρ−rm V2ρ
−2VS −V2−
#
(7)
que se eval ´ua en cada uno de los puntos fijos y se comprueba
queAes un sumidero estable,Bes un punto de silla yCes una
espiral estable. En el caso tangente el puntoBes degenerado.
Un Modelo Cuadr´atico
E
SPACIO DE FASEFigura: Espacio de fase para el sistema Ecs. (1) y (2) conΓcuadr´atica.
Los puntos fijosA,ByCrepresentan una condici ´on de desierto, un
I
NESTABILIDAD DET
URING, [T
URING, 1952]
Para usar la misma nomenclatura (vegetaci ´on y humedad del
suelo), seanVySdos variables que ahora dependen tanto del
espacio como el tiempo y que cumplen un sistema de ecuaciones diferenciales parciales.
∂V
∂t =νf(V,S) +dV∆V ∂S
Reacci ´on Difusi ´on
S
ISTEMA REACCION´
-
DIFUSION´
Las funcionesf ygson no lineales y corresponden a la parte
reactiva del sistema, mientras que los otros t´erminos de la
derecha, los que contienen el Laplaciano (∆) corresponden a la
parte difusiva. La constanteνpuede interpretarse como un
par´ametro de escala entre los t´erminos reactivos y difusivos, o tambi´en como una medida de la escala del dominio. Las
M
OTIVACION´
Reacci ´on Difusi ´on
M
ORFOGENESIS´
En qu´ımica hay ejemplos con comprobaci ´on experimental que dan origen a patrones descritos por este tipo de ecuaciones, como se dijo primero introducidas por Turing [1952] para explicar la morfog´enesis en biolog´ıa. Entre los ejemplos de aplicaci ´on est´an los patrones de manchas en la piel de animales como las jirafas, los tigres o los leopardos. Como se vera, para la aparici ´on de estos patrones se deben cumplir ciertas
condiciones. En principio se habla de patrones de Turing
cuando el sistema sin difusi ´on (dV=dS=0) tiene una soluci ´on
homog´enea estable y como resultado de introducir la difusi ´on se presenta inestabilidad a ciertas escalas que dan origen al patr ´on espacial. Normalmente la difusi ´on se piensa suaviza y por tanto suena a primera vista extra ˜no que produzca
C
ASO HOMOGENEO EN EL ESPACIO´
Note que para el caso no difusivo, aunqueVySdependen de
las variables espaciales, el sistema resultante se puede tratar con las herramientas de los sistemas din´amicos resultantes de ecuaciones diferenciales ordinarios. Simplemente la soluci ´on se interpreta como una soluci ´on homog´enea en el espacio. En general una funci ´on es homog´enea si es invariante ante desplazamientos. En este caso significa que es constante. Suponga que existe un punto fijo estable del sistema no difusivo, que denotamos porV¯,¯S. es decirf( ¯V,¯S) =0 y
g( ¯V,¯S) =0. La condici ´on de estabilidad significa que la matriz
Reacci ´on Difusi ´on
C
ONDICION ESTABILIDAD COMPONENTE REACTIVA´
A=
"
fV( ¯V,¯S) fS( ¯V,¯S)
gV( ¯V,¯S) gS( ¯V,¯S)
#
tiene valores propios con parte real negativa. De ahora en adelante para simplificar la escritura se van a omitir los argumentos que se deben sobre entender. Esta condici ´on se puede escribir como
P
ERTURBACION´
Para estudiar la estabilidad del sistema completo Ecs. (8),
considere una soluci ´on( ¯V,¯S) +Wcercana a la soluci ´on
homog´enea estable. La aproximaci ´on lineal es
∂W
∂t =νAW+D∆W, conD= "
dV 0
0 dS
Reacci ´on Difusi ´on
S
OLUCIONES EXPONENCIALESSi se buscan soluciones de la forma
X
j
eλjtW
j(x,y) =
X
j
(c1,j,c2,j)exp{λjt+i(kx,jx+ky,jy)},
se obtiene para cadaj
λjWj=νAWj−k2jDWj,
dondek2
j =k2x,j+k2y,j es el cuadrado de la magnitud del vector
de onda. Como se quieren soluciones no triviales, los autovalores deben cumplir
C
ONDICION ESTABILIDAD´
En t´erminos de las variables originales esto significa
λ2+λ[k2(dV+dS)−ν(fV+gS)] +h(k2) =0, (10)
Reacci ´on Difusi ´on
C
ONDICION ESTABILIDAD´
(
CONT.)
La soluci ´on homog´enea( ¯V,S)¯ es estable siR(λ)<0. Para que los t´erminos difusivos produzcan desestabilizaci ´on se requiere
que para alg ´unk6=0 alguna de la dos ra´ıces de Ec. (10) sea
positiva. Esto puede suceder si el coeficiente deλen Ec. (10) es
negativo, o sih(k2)<0. Como de Ec. (9) se tiene quef
V+gS<0
yk2(dV+dS)>0 para todok6=0, el coeficiente deλen Ec. (10)
es positivo. Por lo tanto, la ´unica manera en queR(λ)>0 es
cuandoh(k2)<0 para alg ´unk. Ahora, como de Ec. (9) se tiene
que det(A)>0 la ´unica posibilidad para queh(k2)sea negativa
es que(dSfV+dVgS)>0. Pero por Ec. (9) se tiene que
fV+gS<0, lo que implica quedV=6 dSy quefVygSdeben
C
ONDICION ESTABILIDAD´
(
CONT.)
Es decir, adicional a la condici ´on (9), para que haya inestabilidad de Turing es necesario que
dSfV+dVgS>0 ydV6=dS. (11)
Pero la Ec. (11) no es una condici ´on suficiente. Para queh(k2)
sea negativa, el m´ınimo dehdebe ser negativo. Tomando
derivadas con respecto ak2e igualando a cero se tiene que
hmin=ν2
"
det(A)−(dSfV+dVgS)
2
4dSdV
#
para
k2=kmin2 =νdSfV+dVgS
2dSdV
Reacci ´on Difusi ´on
C
ONDICION DE INESTABILIDAD´
Por lo tanto la condici ´on para queh(k2)<0 para alg ´unk6=0 es
(dSfV+dVgS)2
4dSdV
>det(A), (12)
y en la bifurcaci ´onhmin=0, es decir
det(A) = (dSfV+dVgS)2/4dSdVlo que significa que en el punto
cr´ıtico, si la matrizAest´a fija, hay una relaci ´on cr´ıtica entre los
coeficientes de difusi ´onrc=dS/dVque cumple
N ´
UMERO DE ONDA CR´
ITICOy el n ´umero de onda cr´ıtico cumple
k2c =νrcfV+gS
2rc
=ν s
det(A) rc
=ν s
fVgS−fSgV
rc
.
En resumen las condiciones para la generaci ´on de patrones por el mecanismo de inestabilidad de Turing son Ecs. (9), (11) y (12),
fV+gS<0,
fVgS−fSgV>0,
dSfV+dVgS>0,
Reacci ´on Difusi ´on
A
CTIVADORLos coeficientes de difusi ´on deben ser diferentes y las
derivadasfVygSdeben tener signo distinto, y los t´erminos
cruzadosfSygVtambi´en deben tener signo diferente para que
el determinante sea positivo. Para esto hay dos posibilidades. Con la terminolog´ıa de reacci ´on-difusi ´on, el reactivo que promueve el crecimiento del otro se denomina activador y el que promueve el decrecimiento es el inhibidor. En el caso
ilustrado en la parte superior de la Figura 3,Ves activador de
I
NHIBIDORPara que se desarrolle un patr ´on en este caso el inhibidor debe difundirse m´as r´apido. En el caso ilustrado en la parte inferior
de la figura,Sactiva aVpero se auto-inhibe y se difunde m´as
Reacci ´on Difusi ´on
C
ASOS DE INESTABILIDAD DET
URING" fV fS
gV gS
# = " + − + − # -‐1 .3 0 .7 0 V S " fV fS
gV gS
# = " + + − − #
-‐1.3
0.7
0
V S
Figura: Arriba la variableVes activador deSy tambi´en se autoactiva,
mientas queSes inhibidor de ambos. Abajo la variableVse
D
ETALLE DE CONDICION DE´
T
URING-‐2 -‐1 0 1 2 3 4 5
0 0.02 0.04 0.06 0.08 0.1 0.12 0.14 0.16 0.18
h(k2)
k2
r_c r < r_c r > r_c
-‐0.16 -‐0.14 -‐0.12 -‐0.10 -‐0.08 -‐0.06 -‐0.04 -‐0.02 0.00 0.02 0.04
0 0.02 0.04 0.06 0.08 0.1 0.12 0.14 0.16 0.18
λ(k2)
k2
r_c r < r_c r > r_c
Figura: Esquema de dependencia deh(k2)(izquierda) yλ(k2)
calculadas de acuerdo a Ec. (10) para el ejemplo del modelo cuadr´atico con los par´ametros indicados en el texto para 3 casos de
Modelo de Klausmeier
M
ODELO DEK
LAUSMEIER[1999]
La parte no difusiva es el modelo cuadr´atico:f ygen (8) dados
por Ecs. (1) y (2). Se fijaP=16,=4,rm =0,2, yρ=1/16. Para
el equilibrio verdeV=4 yS=0,8, y
A=
"
0,2 1
−6,4 −20
# ,
con traza−19,8 y determinante 2,4, cumple la condici ´on de
estabilidad. De la Ec. (13) la relaci ´on cr´ıtica entre los coeficientes de difusi ´on esrc=ds/dv=415,96. Condici ´on
necesaria para Ec. (11).
En la Figura 4 se ilustrah(k2)yλ(k2). Claramente parar>r
c
hay un rango de n ´umeros de onda para los cualesh<0 y por
V
ARIANTE ADVECTIVAKlausmeier [1999] presenta una variaci ´on al modelo donde la
ecuaci ´on para la humedad del sueloS, en lugar de un t´ermino
difusivo hay uno advectivo. El ´ultimo t´ermino de Ec. (8) se
reemplaza pora∂S/∂x.
Los resultados presentan bandas de vegetaci ´on entre
mezcladas con bandas de suelo desnudo, el agua no se infiltra en las zonas desnudas, sino que fluye aguas abajo hasta la pr ´oxima banda vegetada donde se infiltra y soporta
Modelo de Rietkerk
M
ODELO DER
IETKERK ET AL. [2002]
Variables: densidad de vegetaci ´onV[g m−2], la humedad del
sueloS[mm]y la escorrent´ıa superficialQ[mm].
I El primer t´ermino de la derecha de la Ec. (14) representa el
uso del agua por la vegetaci ´on. Se usa la llamada funci ´on de Monod creciente con la humedad del suelo, con un tasa m´axima de saturaci ´on que es proporcional a la vegetaci ´on presente. El siguiente t´ermino se debe a la mortalidad de la vegetaci ´on y el ´ultimo corresponde a la dispersi ´on que se representa con el laplaciano.
I La Ec. (15) corresponde al balance de agua en el suelo, el
primer t´ermino se debe a la infiltraci ´on que proviene del
flujo superficialQ, el segundo corresponde al uso por las
E
CUACIONESI La Ec. (16) es el balance del agua superficial, tiene la
precipitaci ´on (constante), la infiltraci ´on y la difusi ´on lateral. Es clave la representaci ´on de la infiltraci ´on con una ecuaci ´on de Monod modificada, con una tasa m´axima proporcional a la vegetaci ´on presente.
∂V
∂t =cgxV S S+r1
−rmV+cV∆V (14)
∂S ∂t =αQ
V+r0r2
V+r2
−gxV S
S+r1
−reS+cS∆S (15)
∂Q
∂t =P−αQ
V+r0r2
V+r2
Modelo de Rietkerk
P
ARAMETROS´
I Factor de conversi ´on de agua a masa de vegetaci ´on,
c=10 g mm−1m−2.
I La m´axima absorci ´on espec´ıfica de agua,
gx =0,05 mm g−1m2d−1.
I La mitad de la constante de saturaci ´on de crecimiento de la
planta y absorci ´on de agua,r1=5 mm.
I La tasa de mortalidad de las plantas (var´ıa entre 0 y 0,5),
rm=d−1.
I El coeficiente de dispersi ´on (difusi ´on) de las plantas,
P
ARAMETROS´
(
CONT.)
I El correspondiente del agua en el suelo escS=0,1 m2d−1.
I el correspondiente para el agua superficial es
cQ =100 m2d−1.
I La m´axima tasa de infiltraci ´on esα=0,2 d−1,
I la tasa de infiltraci ´on saturada esr2=5 g m−2
I la tasa de infiltraci ´on sin vegetaci ´on esr0=0,2.
I La tasa espec´ıfica de p´erdida de agua por evaporaci ´on y
drenaje,re=0,2 d−1.
Modelo de Rietkerk
F
UNCION DE´
M
ONODymax
k ymax/2
0 0.3 0.6 0.9 1.2
0 1 2 3 4 5 6 7 8 9
y
x ymax
k1
k2-2k1k2
ymax/2
0 0.3 0.6 0.9 1.2
0 1 2 3 4 5 6 7 8 9
y
x
Figura: Funci ´on de Monody=ymaxx/(x+r)(izquierda) y funci ´on de
¿P
ATRONES?
Dicen Rietkerk et al. [2002] que los patrones en zonas planas
cambian a medida que se aumenta la precipitaci ´onP. Para
P=0,75 mm d−1la vegetaci ´on se concentra en puntos
regularmente espaciados. El patr ´on cambia a laberintos para
P=1 mm d−1, y a vac´ıos conP=1,25 mm d−1. Estos ´ultimos se
Modelo de Rietkerk
C
ONDICIONES INESTABILIDAD DET
URINGLo primero es buscar los puntos fijos para la componente de
reacci ´on (los coeficientes de difusi ´oncV=cS=cQ =0). Esto
corresponde al llamado estado estacionario, aunque los coeficientes de difusi ´on no sean cero, tal estado si es homog´eneo es un punto fijo del sistema. La raz ´on es que el laplaciano de un campo homog´eneo es cero. El estado estacionario homog´eneo puede ser estable o inestable, pero incluso en el caso estable la difusi ´on puede amplificar cualquier imperfecci ´on aleatoria, para lo cual es necesario que los
coeficientes de difusi ´on sean diferentes entre si. De la Ec. (14) se obtiene que oV∗1 =0 oS∗2=rmr1/(cgx−rm). Se ve facilmente
que los compa ˜neros del primer punto, sin vegetaci ´on, son
V1∗=0, Q∗1 = P αr0
, S∗1 = P re
C
ONDICIONES INESTABILIDAD DET
URING(
CONT.)
Para el segundo caso, de la Ec. (16) se obtiene que
P=α(V+r0r2)/(V+r2)que en Ec. (15) lleva a una expresi ´on
para la vegetaci ´on el segundo punto verdeV∗2 >0, y la Ec. (16)
proporciona una paraQ∗2
V2∗= c(P−reS
∗
2)
rm
, Q∗2= P(V
∗
2+r2)
α(V2∗+r0r2)
, S∗2= rmr1 cgx−rm
.
Modelo de Rietkerk
S
IMULACIONESLas simulaciones no reproducen los resultados reportados. Adem´as, la reducci ´on del problema a dos variables no cumple las condiciones necesarias para la existencia de patrones, contrario a lo reportado por HilleRisLambers et al. [2001]. Para
esto se iguala a cero la derivada deQrespecto al tiempo, con la
B
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