1 El campo de una onda electromagn´ etica en el vac´ıo viene dado en unidades del Sistema Internacional por la expresi´ on:
E x = 0,
E y = 3cos(8 × 10 15 t − 8 3 10 7 x), E z = 4cos(8 × 10 15 t − 8
3 10 7 x + π 2 ).
Determine:
a- El vector de ondas.
~k p = 8
3 × 10 7 (1, 0, 0) (m −1 ).
b- La frecuencia.
ν = 4
π × 10 15 Hz.
c- La longitud de onda e indicar la regi´ on del espectro a la que pertenece.
λ = 3π
4 × 10 −7 m.
La radiaci´ on pertenece a la regi´ on del ultravioleta.
d- La irradiancia.
I = c² 0
2 E 0 2 = c² 0
2
³
E 0x 2 + E 2 0y ´ = c² 0
2 (3 2 + 4 2 ) = 0.03318 W/m −2 . e- La expresi´ on del campo magn´ etico. ~ B = 1 c u ˆ k × ~ E.
B x = 0, B y = − 4
3 × 10 −8 cos(8 × 10 15 t − 8
3 10 7 x + π 2 ), T B z = 10 −8 cos(8 × 10 15 t − 8
3 10 7 x) T . f- El estado de polarizaci´ on de la onda.
La onda considerada est´ a el´ıpticamente polarizada, a´ un cuando el desfase entre ambas componentes sea
π/2, ya que las amplitudes de ambas componentes son diferentes entre s´ı. El sentido de giro del campo
el´ ectrico resultante es dextr´ ogiro.
2 Un polarizador gira con velocidad angular Ω. Sobre el polarizador incide un haz de luz despolarizado de irradiancia I o . La luz que pasa a trav´ es del primer polarizador se hace incidir sobre otro fijo. La irradiancia en funci´ on del tiempo transmitida por ´ este ultimo polarizador se muestra en la figura. Calcular la frecuencia angular con la que gira el polarizador.
0 0.02 0.04 0.06 0.08 0.1
t (s) I(u.a.)
0.01 s
La radiaci´ on incidente est´ a despolarizada, de mo- do que la radiaci´ on emergente del polarizador que est´ a girando est´ a linealmente polarizada y su azi- mut est´ a cambiando con el tiempo. La irradian- cia tras este polarizador ser´ a en todo caso I 0 /2.
Tras el segundo polarizador la radiaci´ on emer- gente estar´ a linealmente polarizada en la direc- ci´ on del eje de este ´ ultimo polarizador. Ahora bien en cada instante de tiempo, la orientaci´ on relativa entre ambos polarizadores est´ a cambian- do, de modo que la irradiancia que emerge de este sistema cambiar´ a (basta tener en cuenta la ley de Malus).
De manera que esto explica el hecho de que en la gr´ afica aparezcan m´ aximos y m´ınimos de irradiancia en funci´ on del tiempo. En otras palabras la irradiancia emergente vendr´ a dada por I e = I 2 0 cos 2 (Ωt). Es preciso notar que en una vuelta completa (un giro completo del polarizador m´ ovil equivale a 2π) hay dos posiciones en las que los ejes de transmisi´ on de ambos polarizadores est´ an perpendiculares entre s´ı. Teniendo en cuenta este hecho as´ı como el dato indicado en la gr´ afica, resulta que el periodo de revoluci´ on del polarizador viene dado por T = 2 × 0.01 segundos. De esta manera la frecuencia angular de giro es Ω = 2π T = 314.159 rad s −1 .
3 El celo es un material birrefringente con dos l´ıneas neutras perpendiculares entre s´ı. Los ´ındices de refracci´ on a lo largo de las mismas son: n o = 1.544 y n e = 1.553. La l´ amina de celo tiene un espesor de 1 mm.
Se sit´ ua esta l´ amina entre dos polarizadores que tiene sus ejes perpendiculares entre s´ı y que forman 45 ◦ con los ejes de la l´ amina. En una pantalla situada a continuaci´ on aparecen unas l´ıneas oscuras en el espectro de transmisi´ on. Calcular las longitudes de onda desaparecidas entre 500 y 700 nm.
E
yE 45
045
0Y
X Z
n
o1 mm
E
xn
eP
2P
1En la figura adjunta se han representado por sim- plicidad los dos polarizadores y la l´ amina de celo;
la red est´ a colocada tras P 2 y las observaciones se
realizan en un pantalla alejada una cierta distan-
cia de la red de difracci´ on. Para resolver el pro-
blema hemos de tener en cuenta que el haz de
radiaci´ on incidente es policrom´ atico y que con-
tiene todas las longitudes de onda del intervalo
visible. Tras el primer polarizador emerger´ a un
haz de luz policrom´ atico que vibra a 45 o , esto es,
paralelamente al eje de transmisi´ on de P 1 . La
l´ amina retardadora introduce un desfase entre la
componente del campo incidente que vibra para-
lela al eje en el cual el ´ındice es n e y la componente que vibra paralela al eje en el cual el ´ındice es n o que
viene dada por δ = 2π/λ |n o − n e |e, siendo e = 1 × 10 −3 metros. Supondremos en lo que sigue, lo cual es
evidentemente una aproximaci´ on, que la diferencia |n o − n e | no depende de la longitud de onda. Teniendo en cuenta lo anterior podemos afirmar que cada longitud de onda experimenta un desfase diferente, o sea, tras la l´ amina las diferentes radiaciones habr´ an cambiando en general su estado de polarizaci´ on. Ahora bien, pudiera ocurrir que para algunas radiaciones el desfase fuese un m´ ultiplo entero de 2π, por lo que entonces podr´ıamos considerar que esas radiaciones emergen de la l´ amina con igual estado de polarizaci´ on: estas radiaciones ser´ an aquellas para las que la l´ amina se comporta como una l´ amina de onda completa. Naturalmente estas radiaciones ser´ıan absorbidas por P 2 y por lo tanto estas ser´ıan justamente las longitudes de onda a las que se alude en el enunciado como l´ıneas oscuras. En ese caso 2π/λ |n o − n e |e = 2πm, de modo que bastar´ıa encontrar aquellos valores del n´ umero entero m que nos dan longitudes de onda dentro del intervalo especificado. Si realizamos los c´ alculos pertinentes llegamos a que m ∈ [13, 18], lo cual nos proporciona las siguientes longitudes de onda:
λ = 692.3, 642.8, 600, 562.5, 529.4, 500 nm.
4 En la figura se muestra la curva de transmisi´ on espectral de la c´ ornea.
a Determine cual de las siguientes fuentes de radiaci´ on l´ aser ser´ıa la m´ as adecuada para modificar la geometr´ıa de la c´ ornea mediante vaporizaci´ on o ablaci´ on de su superficie: Longitudes de onda de las fuentes l´ aser disponibles: λ = 2.1 µm, λ = 1.80 µm, λ = 1.61 µm, λ = 1.49 µm, λ = 1.04 µm, λ = 0.62 µm y λ = 0.19 µm. Razone la respuesta elegida.
Transmit ancia (%)
l(nm) 500
90 80 70 60 50 40 30 20 10
1000 1500 2000 2500
Para tallar la c´ ornea con una fuente l´ aser se preci- sa que la radiaci´ on incidente sea absorbida con lo cual se podr´ an volatilizar aquellas regiones sobre las que impacta el haz l´ aser. De todas las radia- ciones que se mencionan la m´ as adecuada ser´ıa la que est´ a centrada en 0.19 µm, que correspon- de a una radiaci´ on en la regi´ on del ultravioleta.
Recordemos que las resonancias electr´ onicas de los materiales suelen estar en esta regi´ on del es- pectro por lo que en este caso la incidir el haz l´ aser se podr´ a modelar la forma de la c´ ornea pa- ra conseguir el efecto deseado, que suele ser una reducci´ on de ametrop´ıa.
b Indicar el intervalo espectral en el que la c´ ornea es transparente.
En general la regi´ on de transparencia de la c´ ornea se extiende a partir de 300 nm hasta aproximadamente 1800nm, si bien presenta un pico de baja transmitancia en torno a 1500 nm que corresponde a una banda de absorci´ on. Hay otro pico de absorci´ on m´ as apreciable que el anterior en torno a 1900 nm. De lo anterior concluimos que la c´ ornea muestra en el rango del visible una aceptable transmitancia que es pr´ acticamente uniforme entre 500 y 800 nm.
c ¿Transmite la c´ ornea el infrarrojo? Razone la respuesta.
Para λ > 830 nm podemos considerar que comienza la regi´ on del infrarrojo. Tal y como puede verse en la
figura estas radiaciones se transmiten adecuadamente a excepci´ on de las bandas de absorci´ on que hemos
mencionado. Podr´ıamos decir por la forma que tiene el espectro de transmitancia que la c´ ornea tiene dos
ventanas de transmisi´ on para el infrarrojo cercano.
5 Considere el experimento de Young:
a- Determinar gr´ aficamente la posici´ on en la pantalla del m´ aximo interferencial de orden 1 y el valor de la interfranja para los tres casos propuestos, teniendo en cuenta el tama˜ no de la longitud de onda que se indica en la figura. A partir del resultado gr´ afico (no emplee f´ ormulas) obtenido comente c´ omo var´ıa la interfranja con la longitud de onda y con la separaci´ on entre las fuentes.
l
1Fuente A:
Z
d D l =
1X
X
D
m=0 m=1
Pantalla I
ntl
2Fuente B:
Z
D
m=0 m=1
Pantalla d
D l =
2X
X
I
ntl
2Fuente B:
Z
D
m=0 m=1
Pantalla d
D l =
2X
X