TEMA 1. CAMPO MAGNÉTICO EN MATERIALES.
Antonio J. Barbero C.A. Albacete
Febrero 2017
PROBLEMA 1. CORRIENTES DE IMANACIÓN (FILAMENTO).
PROBLEMA 2. CAMPO MAGNÉTICO EN EL EJE (CILINDRO UNIFORMEMENTE IMANADO) PROBLEMA 2b. CAMPO H EN EL EJE (CILINDRO UNIFORMEMENTE IMANADO)
PROBLEMA 3. CAMPO MAGNÉTICO CILINDROS INDEFINIDOS COAXIALES PROBLEMA 4. CORRIENTES IMANACIÓN EN UNA ESFERA
BIBLIOGRAFÍA
APÉNDICE. CÁLCULO DEL CAMPO MAGNÉTICO EJE ESPIRA CIRCULAR
2
Un filamento rectilíneo indefinido que transporta una corriente I es el eje de un tubo cilíndrico también indefinido, de radios interior y exterior a y b respectivamente, el cual está hecho de un material magnético lineal de permeabilidad relativa r. Determine:
a) Los campos H, B y M alrededor del filamento.
b) Las corrientes de imanación en el tubo.
r u
H I
1 1
2
r1
a b
I
a) Cálculo de los campos: se distinguen tres regiones alrededor del filamento
Región 1. r1 < a Aplicamos el teorema de Ampère a una circunferencia centrada en el hilo de radio r1
I l d
H
1
u
Por la simetría del problema, el campo H está en cada punto en la dirección del unitario u
I r H
1 2
1
u
r H I
B
1 0 1
0
1
2
1
0 M
Región 2. a r2 b r2
1. r1 < a 2. a r2 b 3. r3 > b
Dentro del material magnético
I l d
H
2 H
2 2 r
2 I
u
r H I
B
r
r
2 0 2
0
2
2
r u
H I
2 2
2
2 0
2
2
B M
H
u
r
M
rI
2
2
2
1
PROBLEMA 1. CORRIENTES DE IMANACIÓN.
C4
3 PROBLEMA 1. CORRIENTES DE IMANACIÓN (continúa).
a b
r1 r2
r3 I
Región 3. r3 > b
u
I l d
H
3
I r
H
3 2
3
r u
H I
3 3
2
u
r H I
B
3 0 3
0
3
2 M
3 0
b) Corrientes de imanación
J
mM
n
m
M u
K
(A/m2) (A/m)
r
z z r
z r
M r
rM u r
r M z
u M z
M M u r
M 1 1
2 2
2 2
) 1
( r
r I f
M r
En la región 2 la forma de M es
(resultado apartado anterior) M2r 0 M2z 0
Los términos tachados con aspa son nulos porque M2 no tiene componentes r ni z.
El término tachado con flecha inclinada a la derecha es nulo porque la derivada de M2respecto a z es cero.
El término tachado con flecha inclinada a la izquierda es nulo porque rM2 es constante y su derivada respecto a r es cero.
Véase que
J
m M 0
No hay corrientes volumétricas de imanación a) Región 3 (exterior).
C4
4 PROBLEMA 1. CORRIENTES DE IMANACIÓN (continúa 2).
Densidades de corrientes superficiales de imanación
K
mM u
n
a b
I En r2= a un ur
r
r a n
mr u u
a u I
a r M
K
2 ) 1
( 2
2 2
z
r u
a I 2
1
ur
u uz
Sobre la cara interna r2= a
ur u uz
Sobre la cara externa r2= b En r2= b
r
n u
u
r r
b n
mr u u
b u I
b r M
K
2 ) 1
( 2
2 2
r
uz
b I
2
1
Corrientes de imanación
Superficie interna
I
a a I
a
I
m r r1
2 2 1
)
(
Superficie externa
I
a b I
a
I
m r r1
2 2 1
)
(
C3
5
CORRIENTES SUPERFICIALES DE IMANACIÓN
Determinar el campo magnético en el eje de un cilindro recto imanado de radio R y altura L, cuya imanación constante es Representar gráficamente. M M u
z
0PROBLEMA 2. CILINDRO UNIFORMEMENTE IMANADO. CÁLCULO DEL CAMPO B
6
Determinar el campo magnético en el eje de un cilindro recto imanado de radio R y altura L, cuya imanación constante es Representar gráficamente. M M u
z
0' z u
zM M
0L
R
(0,0,z)
' dz
X
Y Z
ur
uz u
ur
uz
u
r
s
M u
J
r z
u u M
0M u
0El cilindro imanado se comporta como una lámina cilíndrica por la que circula una corriente superficial J
scuyo módulo es M
0(A/m)
J
sLas fuentes del campo B son las cintas de altura dz’ que transportan la corriente superficial J
s. Cada una de esas cintas se encuentra a una altura z’ sobre el plano XY, y cada punto de la cinta situada en z’ se encuentra a una distancia del punto donde hay que determinar el campo magnético.
2
)2
'
(zz R
El campo magnético de una espira circular (radio R) que transporta la corriente I en un punto z de su eje es Análogamente el campo creado en z por cada una de las cintas que transportan la corriente M
0dz’ es
2.- CAMPO MAGNÉTICO EN EL EJE DE UN CILINDRO UNIFORMEMENTE IMANADO
L
z
R z
z
u dz M B R
d B
0
2 / 2 3 2
0 2 0
) ' (
2
'
u
zR L
z
L z R
z z
M
2 2 2 20 0
) 2 (
2 2 2 2 20
2 / 2 3 2
1 )
' (
'
R L z
L z R
z z R R
z z
dz
L
2 2
3/20 2 0
) ' (
2
' R z
z
u dz M B R
d
z
z R u
zI
B R
2 / 2 3 2
2 0
2
Véase, por ejemplo http://www.wolframalpha.com/calculators/integral-calculator/
C5
Representación gráfica del módulo del campo B frente a z/L cuando R << L (imán largo y estrecho)7
2 2 2 20 0
)
2 ( z L R
L z R
z z B M
2 2 2 2
0 0
1 1 2
L R L
z L
z
L R L
z L z B M
El origen z/L = 0 es el polo sur. El imán es la zona gris 0 < z/L < 1.
En el exterior del imán pueden realizarse medidas del campo B y verificar que las mismas se ajustan a la ecuación anterior.
05 . 0 L R
01 . 0 L R
Imán (R, L) L R
(discontinua)
(continua)
B
2
0 0M
0 0M
PROBLEMA 2. CILINDRO UNIFORMEMENTE IMANADO. CÁLCULO DEL CAMPO B
C2
8
1,7 1,8 1,9 2,0 2,1 2,2
0 20 40 60 80 100
B (mT)
z/L
DISPOSITIVO EXPERIMENTAL
C1
9
Partiendo del resultado anterior, determinar el campo magnético H en el eje de un cilindro recto imanado de radio R y altura L, cuya imanación constante es:
Representar gráficamente.
u
zM M
0u
zR L
z
L z R
z z
B M
2 2 2 20 0
) 2 (
uz
L R L
z L
z
L R L
z L z
M
1 1
2 2 2 2 2
0 0
M B H
0
B M
H
0
1
1 1 2
1
2 2
2 0 2
L R L
z L
z
L R L
z L z u
M z
Dentro del imán 0 z/L 1
Fuera del imán
0
H B
1 1
2 2 2 2 2
0
L R L
z L z
L R L
z L
z u
M z
-0,6 -0,5 -0,4 -0,3 -0,2 -0,1 0 0,1 0,2 0,3 0,4 0,5
-0,50 0,00 0,50 1,00 1,50
H
B
L z / 25 . 0 /L R
Fuera del imán H tiene el mismo sentido que B; dentro tiene sentido contrario.
unidades M0
PROBLEMA 2b. CILINDRO UNIFORMEMENTE IMANADO. CÁLCULO DEL CAMPO H
2
1 1
2 2 2 2 2
0
L R L
z L
z
L R L
z L
z u
H M z
C2
10
PROBLEMA 2. Gráficas B y H
z
L R L
z L
z
L R L
z L
z B M
1 1
2 2 2 2 2
0 0
2
1 1
2 2 2 2 2
0
L R L
z L
z
L R L
z L
z H M
05 .
0 L R
05 .
0 L R
B
H
1 1
2 2 2 2 2
0
L R L
z L
z
L R L z
L z H M
0
L
1 z 2
Dentro
Fuera
H M ,
0B
A·m-1 T
L
R Gráficas de B y H
en función de z/L
2
0 0M
0 0M
0 1 2
2 M0
2 M0
M0
Unidades S.I.
C1
11
Dos cilindros indefinidos coaxiales, cuyos radios están indicados en la figura, son de un material conductor, siendo sus respectivas permeabilidades
1y
2. Por los cilindros circulan corrientes del mismo valor (I) pero sentidos contrarios. Se suponen uniformes las densidades de corriente.
Calcular el campo magnético en función de la distancia al eje.
Si las intensidades de corriente I son del mismo valor, y las densidades de corriente son uniformes, el valor absoluto del flujo del vector J1 a través de la superficie del conductor interno es igual a:
1 2
a J I
y el valor absoluto del flujo del vector J2 a través de la superficie del conductor externo es igual a:
2 2
2 b a
J I
PROBLEMA 3. CAMPO MAGNÉTICO CILINDROS INDEFINIDOS COAXIALES
Y Z
X
b
a
2
1
uZ
J J
1 1
uZ
J
J
2
2
C3
Una vez calculadas las densidades de corriente J1, J2 estamos en condiciones de calcular el campo magnético.
12
PROBLEMA 3. CAMPO MAGNÉTICO CILINDROS INDEFINIDOS COAXIALES (Continuación)
Y Z
X
b
a
YX
r
1H
1a
Vista desde arriba, eje Z saliente Conductor interno
uZ
J J
1 1
Densidad de corriente
u
El campo sólo tiene componente
H
1H
u
ya que
J1sólo tiene componente Z.
C1
uZ
J J
1 1
Ley de Ampère:
encC
I l d
H
1
·
enc C
C
I r H
dl H u dl u
H
1· · ·
1 1· 2
11 1
C
1es la circunferencia centrada en el origen y de radio r
1e I
ences la corriente encerrada por C
1.
u
r J
H
1 1
1
2
1
2 1 1
r J
r r
1 a
Válido en
Campo B
1 1
1
H
B
B J r u
1 1 1
1
2
1
1 2
a J I
a
r r
1
a u
I r
2 1
2
1
a u
I r
2 1
2
1 1 r
1C1
H
1u
C4
13
b
r a
2
Y Z
X
b
a
Y
X
r
2H
2b
Vista desde arriba, eje Z saliente, corriente entrante Conductor externo
uZ
J
J
2
Densidad de corriente
2
u
C2
radio a
C2
r
2 u
H
2PROBLEMA 3. CAMPO MAGNÉTICO CILINDROS INDEFINIDOS COAXIALES (Continuación)
uZ
J
J
2
2
El campo sólo tiene componente
H
2H
u
ya que
J1, J2sólo tienen componente Z.
Ley de Ampère:
encC
I l d
H
2
·
C
2es la circunferencia centrada en el origen y de radio r
2e I
ences la corriente encerrada por C
2.
enc C
C
I r H
dl H u
dl u
H
2· · ·
2 2· 2
22 2
b a r u
r b
H I
2 2 2
2 2 2 2
1
2
22 2
2 2
1
a J r a
J
Válido en
1 2
a J I
2 2
2 b a
J I
2 22 2
2
a b
a I r
I
b r a
2
2
22 2 2
b a r I b
Campo B
2 2H
2
u
r a b
r b
B I
2 2 2
2 2 2 2
2
1
2
C4
0,0 14
0,2 0,4 0,6 0,8 1,0 1,2
0,00 0,50 1,00 1,50 2,00 2,50 3,00 3,50 4,00 4,50
b a r u
r b
H I
2 2 2
2 2 2 2
1
2
a u
I r
H
2 1
1
2
1
PROBLEMA 3. CAMPO MAGNÉTICO CILINDROS INDEFINIDOS COAXIALES (Continuación)
1 2
a J I
2 2
2 b a
J I
a I 2 Unidades
4 a Ejemplo: parámetro b
REPRESENTACIÓN GRÁFICA
Para representar gráficamente conviene adimensionalizar en función de r/aa r a
r r b
b a r a u
a r a
b a
H I
/ 1 1
/
/ /
2
2 22 2 2
2
a u
r a
H I
11
2
1
0
a r
a b a r
1
H
H1
H2
Zona interna r < a
Zona externa r > a
C3
Recordatorio unidades S.I.
J A·m-2 H A·m-1
T T (Wb·m-2 , kg·A-1·s-2) m H·m-1, N·A-2 , kg·m·s-2·A-2)
15
PROBLEMA 4. CORRIENTES IMANACIÓN EN UNA ESFERA
Una esfera de 20 cm de diámetro tiene un hueco esférico centrado de 10 cm de diámetro. El material de la esfera está uniformemente imanado en la dirección Z, siendo M = 2·104 A/m. Calcular las densidades de corriente de imanación.
A/m 10
· 2 4
M
Corte del cuadrante superior derecho de la esfera hueca
Z
r2
r1
m 05 . 0 m 10 .
0 2
1 r
r
M 1 2
ur
ur
M Jm
N
m M u
K
Volumétrica
Superficial
Corrientes de imanación: Imanación uniforme M 0 0
m J Tendremos dos corrientes superficiales, una exterior (1) y otra interior (2).
ur
M K
1
ur
M
K
2
Z Y
X r
N u u u u
u sincos sinsin cos
X Y Z
Z u u u
u
M
cos sin
sin cos
sin
X Y Z
Z u u u
u
M
cos sin
sin cos
sin
uZ uX uZ uY
M
K
sin cos sin sin
1
uY uX
M
K
sin cos sin sin
1 M
uX
uY
cos sin sin
sin
u
M
K
1 sin
K1
K1
Z
uX uY
u
cos
sin
Corriente superficial exterior (1)
(2) uN ur
sincosuX sinsinuY cosuZ
uZ uX uZ uY
M
K
sin cos sin sin
2
uY uX
M
K
sin cos sin sin
2 M
uX
uY
cos sin sin
sin
u
r M
K
2sin
2
Solución numérica:
es función del ángulo azimutal
1 4
12 ·10 sin u A·m
K
1 4
2 2 ·10 sin u A·m
K
C3
16
BIBLIOGRAFÍA
LIBROS
1. Kraus J.D. Electromagnetismo, 3ª edición. Caps. 5 y 6. McGraw-Hill 2. Wangsness R.K. Campos electromagnéticos. Cap. 20. Limusa.
3. Cheng D.K. Fundamentos de electromagnetismo para ingeniería. Cap. 5. Addison-Wesley.
4. Ulaby F.T. et al. Fundamentals of Applied Electromagnetics. Chapter 5. 6th Ed. Prentice-Hall.
5. López Rodríguez V, Montoya Lirola M. M, Pancorbo Castro M, Electromagnetismo II (UNED) LIBROS DE PROBLEMAS
1. González Fernández A. Problemas de campos electromagnéticos. Schaum. McGraw-Hill.
2. López Pérez E. y Núñez Cubero F. 100 problemas de electromagnetismo. Alianza Editorial.
http://www.uclm.es/profesorado/ajbarbero/EMO2.htm RECURSOS EN LA RED
http://scienceworld.wolfram.com/physics/topics/Electromagnetism.html http://laplace.us.es/wiki/index.php/Materiales_magn%C3%A9ticos
https://www.youtube.com/watch?v=9Tm2c6NJH4Y
Eugene Khutoryansky. Electromagnetism - Maxwell’s laws.
Video en inglés, en su mayor parte subtitulado, con lo cual puede seguirse sin problemas aunque se tenga alguna dificultad con la comprensión oral. Muy recomendable.
https://www.youtube.com/user/EugeneKhutoryansky Canal de física de Eugene Khutoryansky.
Contiene bastantes videos interesantes, incluido el anterior.
VIDEOCONFERENCIAS CURSOS ANTERIORES
RECOMENDADOS
http://www.intecca.uned.es/portalavip/grabacion.php
?ID_Grabacion=77474&ID_Sala=76108&hashData=
71d6396411f7f536ea668cf0de28846c
2013
http://www.intecca.uned.es/portalavip/grabacion.php
?ID_Grabacion=116587&ID_Sala=103003&hashDat a=364de36d7171cc227ea7b6075edadbc8
2014
2015 http://www.intecca.uned.es/portalavip/grabacion.php
?ID_Grabacion=151242&ID_Sala=125959&hashDat a=d146bec73e3e339dcd182af3905d80fa
http://www.intecca.uned.es/portalavip/grabacion.php
?ID_Grabacion=194515&ID_Sala=151587&hashDat a=3db7d3a5903588242624b9800346db0e
2016
C3
17
⃗ =
d R I dl I
1.- Espira plana circular de radio R cuyo centro es nuestro origen de coordenadas
APÉNDICE CÁLCULO DEL CAMPO MAGNÉTICO CREADO POR UNA ESPIRA DE CORRIENTE EN CUALQUIER PUNTO DEL EJE DE SIMETRÍA NORMAL AL PLANO DE LA ESPIRA
2.- La espira transporta la intensidad de corriente I. Consideramos un elemento de corriente.
3.- Este elemento de corriente ⃗ genera un campo magnético en el punto (0,0,z)
⃗
4.- Valor del campo magnético dado por la ley de Biot y Savart
3 0
4 r
r l d B I
d
5.- Véanse los ángulos
90 − 90 −
6.- La dirección del campo en el punto (0,0,z) es normal al plano que determinan los vectores ⃗ y . El vector unitario en esa dirección es .
7.- El campo magnético en el punto (0,0,z) tiene una componente dirigida según el eje Z y otra paralela al plano XY.
El vector unitario determina en cada punto de la circunferencia la dirección local de la tangente. El elemento de corriente
⃗ tiene en cada punto esa misma dirección y sentido.
(0,0,z)
r
N u u
u
18 APÉNDICE. CÁLCULO DEL CAMPO MAGNÉTICO CREADO POR UNA ESPIRA DE
CORRIENTE EN CUALQUIER PUNTO DEL EJE DE SIMETRÍA…. (Cont.)
⃗ =
d R I dl I
⃗
3 0
4 r
r l d B I
d
90 − 90 −
3 0
4 r
r l d B I
d
ur
r u d R
I
2 0
4 uN
r d R
I
2 0
4
Z
Z u
r d R B I
d
4 2 cos
0
2
0
2
0 cos
4 Z
Z u
r d R B I
d
B
2
0 2 0
4 uZ
r R r
d R
B I
2
0 3
2 0
4 u d
r R I
Z
R z
uZR
B I
2 2 2 3/2
2 0
r
R
cos
8.- Expresamos en función del vector unitario 9.- Para obtener el campo
debemos integrar véase que la componente es igual a
10.- Observando la figura debemos notar que el campo magnético en (0,0,z) no tendrá componente neta en dirección paralela al plano XY, porque cada componente se verá cancelada por la simétrica que apunta en dirección opuesta (la que corresponde al ángulo + ). Por tanto el campo será igual a
dBZ B
Integramos:
2
2 z
R r
Z
Z u
r d R B I
d
4 2 cos
0