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Mecánica de creación de protones y neutrones en el modelo tresespacial André Michaud Service de Recherche Pédagogique

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en el modelo tresespacial

André Michaud

Service de Recherche Pédagogique

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Resumen :

Descripción de la mecánica de la creación de protones y neutrones en el modelo de los tres espacios a partir de la captura mutua en un volumen muy pequeño del espacio de 2 electrones más un positrón, o alternativamente, de 2 positrones más un electrón, que poseen una energía insuficiente para escapar de su mutua interacción coulombiana, y mecánica del proceso de degradación β- que conduce a la conversión de un neutrón en un protón más un electrón y a la eventual emisión de neutrinos.

Este artículo fue publicado en 2013 en el International Journal of Engineering Research and Development:

Michaud, A. (2013) The Mechanics of Neutron and Proton Creation in the 3-Spades Model.

International Journal of Engineering Research and Development e-ISSN: 2278-067X, p- ISSN: 2278-800X. Volume 7, Issue 9 (July 2013), PP. 29-53

http://www.ijerd.com/paper/vol7-issue9/E0709029053.pdf

Obsérvese que la geometría más extensa del espacio que se describe brevemente en la introducción de este artículo, y en la que se basa el presente análisis, se describe completamente en el siguiente artículo, cuya lectura es muy recomendable para comprender plenamente la mecánica de la construcción de nucleones en el modelo de los tres espacios:

On de Broglie's Double-Particle Photon Hypothesis

Otros artículos del mismo proyecto:

INDEX - Mecánica electromagnética (El modelo de los 3-espacios)

Aquí está la traducción al español de este artículo:

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E-ISSN: 2278-067X, P- ISSN : 2278-800X, W W W.I J E R D.C O M

VO L U M E 7, IS S U E 9 (JU L Y 2013), PP.29-53

Mecánica de creación de protones y neutrones en el modelo tresespacial

André Michaud

SRP Inc Service de Recherche Pédagogique Québec Canada

Resumen:-

Descripción de la mecánica de la creación de protones y neutrones en el modelo de los tres espacios a partir de la captura mutua en un volumen muy pequeño del espacio de 2 electrones más un positrón, o alternativamente, de 2 positrones más un electrón, que poseen una energía insuficiente para escapar de su mutua interacción coulombiana, y mecánica del proceso de degradación β- que conduce a la conversión de un neutrón en un protón más un electrón y a la eventual emisión de neutrinos..

Palabras claves:-

Electrón, positón, neutrón, protón, neutrino, 3-espacios

I.

La estructura interna de los nucleones

Tan pronto como se identificaron los protones y luego los neutrones en los años 1920 y 1930, se sospechó que podrían no ser elementales, a diferencia de los electrones. Los primeros experimentos de colisiones no destructivas de alta energía en las décadas de 1940 y 1950 también parecían confirmar que ocupaban volúmenes muy pequeños pero definitivamente no puntuales en el espacio, a diferencia de los electrones, que se comportan sistemáticamente como si fueran puntuales incluso cuando se someten a los experimentos de colisiones no destructivas de mayor energía posible.

Los primeros aceleradores de alta energía utilizados en aquella época no eran lo suficientemente potentes como para que los proyectiles (electrones de alta energía) penetraran realmente en las estructuras blanco, es decir, los protones y los neutrones. La comunidad tuvo que esperar hasta 1966 para que se pusiera en marcha el Acelerador Lineal de Stanford (SLAC – por sus siglas en inglés) y se dispusiera de los niveles de energía necesarios.

Los experimentos llevados a cabo entre 1966 y 1968 en las instalaciones del SLAC utilizando colisiones no destructivas de alta energía de electrones contra los componentes internos de los nucleones identificaron tres partículas elementales masivas dentro de los protones blanco, dos quarks arriba con una carga igual a 2/3 de la de un positrón, y un quark abajo con una carga igual a 1/3 de la de un electrón. Los neutrones, en cambio, revelaron una estructura compuesta por un quark arriba y dos quarks abajo que son idénticas a las que se encuentran en los protones.

Estos mismos experimentos también revelaron que estas partículas, que se comportan como electrones en todas las circunstancias, parecen moverse localmente a velocidades altamente relativistas y que es su movimiento de traslación en órbitas cerradas lo que determina el volumen real ocupado por los nucleones en el espacio.

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Page 30  André Michaud

También se han registrado colisiones altamente inelásticas [1] de algunos electrones que rebotan directamente hacia atrás contra estos quarks, como revela una gran pérdida de energía de estos electrones. Esto revela que los quarks arriba y abajo son sólo marginalmente más masivos que los electrones, lo que significa implícitamente que la mayoría de las masas en reposo de los protones y neutrones sólo pueden ser de naturaleza relativista, una masa relativista que sólo puede deberse a las velocidades altamente relativistas de los quarks arriba y abajo localmente atrapados.

Nunca se han encontrado otros componentes colisionables dentro de los nucleones. Se ha confirmado que los quarks arriba y abajo son los únicos componentes colisionables con comportamiento puntual en todos los núcleos atómicos existentes.

II.

Las cargas fraccionarias de los quarks arriba y abajo

El mero hecho de que las cargas de los quarks arriba y abajo puedan medirse individualmente mediante el estudio de los patrones de dispersión de las trayectorias de los electrones y/o positrones que rebotan confirma sin lugar a dudas que siempre permanecen a una cierta distancia entre sí dentro de cada nucleón, distancia que obviamente puede relacionarse con el radio del volumen del nucleón.

Dado que las cargas no pueden disociarse de la atracción y repulsión electrostáticas, especialmente intensas a distancias tan cercanas ya que se sabe que el radio de los nucleones es de alrededor de 1,2E-15 m, es obvio que las cargas de los quarks arriba y abajo juegan un papel en la definición de las distancias de equilibrio que mantienen mientras se mueven y giran dentro de la estructura del nucleón sin acercarse nunca lo suficiente como para que el nucleón se comporte como un punto, el otro factor en juego serían los aspectos magnéticos de los quarks arriba y abajo, ya que al igual que los electrones deben ser de naturaleza electromagnética al estar cargados, cargas que por definición son inseparables de una contraparte magnética.

El símbolo universalmente asociado al electrón es e-, y el del positrón e+. Del mismo modo, los protones y los neutrones suelen representarse con los símbolos p+ y n0.

Para facilitar el análisis que vamos a realizar, redefiniremos momentáneamente el símbolo del electrón como e- - -, y el del positrón como e+++. El símbolo del quark arriba puede definirse ahora como U++ (es decir, 2/3 de la carga de un positrón), y el del quark abajo como D- (es decir, 1/3 de la carga de un electrón). Esto facilitará la visualización de la relación entre las cargas de los quarks arriba y abajo cuando examinemos la estructura interna de los protones y neutrones.

El símbolo del protón puede entonces definirse como sigue:

p+ + + = U+ + + U+ + + D - (1) Y el del neutrón:

n0 = U+ + + D - + D - (2) Teniendo en cuenta que en la naturaleza ningún efecto se produce sin una causa, parece lógico intentar rastrear el origen, aún nebuloso, de estos quarks arriba y abajo, cuyo movimiento cautivo determina el volumen físico de los protones y los neutrones. Dado que se ha demostrado que los quarks arriba y abajo, que son colisionables, elementales, masivos y cargados como los electrones y los positrones, no existen como partículas aisladas en

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movimiento libre, sabemos de facto que no se originaron a partir de un proceso similar al que provoca la creación de pares electrón/positrón.

Por otra parte, dado que los electrones y los positrones resultan ser las únicas partículas elementales estables, colisionables, cargadas y masivas que pueden producirse a partir de la conversión energética directa de fotones individuales que interactúan con núcleos pesados,Esto ha dado lugar a la idea de que la Naturaleza puede no haber tenido otra materia ya masiva, estable, elemental, de colisión y cargada a su disposición que estos electrones y positrones para construir protones y neutrones, a pesar de sus diferencias medidas experimentalmente en masa e intensidad de carga eléctrica.

III.

Masas de los quarks frente a las masas de los nucleones

Del mismo modo, las mejores estimaciones de las masas de los quarks arriba y abajo a partir de los resultados de todos los experimentos de colisiones no destructivas fuertemente inelásticas muestran que sólo son ligeramente más masivos que los electrones. Como ya se ha mencionado, los experimentos también han demostrado que están cautivos de un sistema de interacciones que los mantiene trasladándose a velocidades altamente relativistas a distancias entre sí que definen físicamente el volumen real medible de los nucleones.

Considerando esto, un aumento de la masa relativista debido a estas velocidades altamente relativistas de los quarks arriba y abajo se convierte en la única explicación mecánicamente válida para explicar la diferencia de masa observada entre la suma de las masas verificadas experimentalmente de los 3 quarks y las masas efectivas medidas de los nucleones.

IV.

Construcción de los nucleones a partir de electrones y positrones

Consideremos, por tanto, cómo podría producirse tal construcción de nucleones a partir de electrones y positrones, de forma que se dé una explicación lógica y racional a la deriva de sus cargas y masas durante tal proceso.

Sabemos, por los experimentos con positrones, que cuando un par electrón/positrón es forzado a entrar en un volumen de diámetro inferior a 2,116708996E-10 metros ([2], p. 323), con una energía insuficiente para escapar de la captura mutua, se establece un sistema metaestable cuya degradación acaba provocando la desmaterialización del par en 2 o 3 fotones, según la orientación relativa del espín de las partículas incidentes. Esta desmaterialización es totalmente coherente con la teoría de Dirac de los pares complementarios partícula/antipartícula, y ha sido ampliamente confirmada por los experimentos.

Sin embargo, nos enfrentamos a un problema muy especial cuando una de las dos posibles combinaciones de tres partículas que implican tanto a los electrones como a los positrones se capturan mutuamente en este volumen de espacio, y no estamos hablando aquí del caso documentado del ion positrónico negativo, que por un momento fugaz también consta de dos electrones y un positrón, y que sigue siendo un caso demasiado enérgico de la configuración que vamos a explorar aquí.

He encontrado sólo una referencia en la literatura que indica que tales combinaciones

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creación de protones y neutrones. M. Haïssinsky, entonces director de investigación del C.N.R.S. de París, revela en su libro "La chimie nucléaire et ses applications", que se había demostrado teóricamente que las combinaciones de 2 positrones + 1 electrón, o alternativamente 2 electrones + 1 positrón presentan una cierta estabilidad, pero que es mucho menor que la del positronio, y que no se había realizado ninguna comprobación experimental en la fecha de la publicación (1957) ([3], p. 33).

Sin embargo, tras la puesta en marcha del acelerador lineal de Stanford de 7,4 GeV en 1966, los experimentos sistemáticos que implicaban la colisión frontal de haces de electrones y positrones de alta energía confirmaron la entonces inexplicable producción sistemática de cantidades de bariones y mesones [4], lo que validó en gran medida la hipótesis descrita por Haïssinsky.

Considerando la presencia de 2 electrones más 1 positrón suficientemente térmicos y cercanos entre sí para metaestabilizarse antes de que el sistema decaiga inevitablemente, observamos que se trata de dos electrones que se repelen homostáticamente, mientras que al mismo tiempo son atraídos igualmente por el mismo positrón único.

Por lo tanto, parece bastante lógico que un sistema de este tipo acabe decayendo aún más rápidamente que en el caso del positronio, como menciona Haïssinsky.

V.

Las dimensiones de los 3 espacios y las 9 dimensiones espaciales internas

Antes de continuar, es útil reproducir aquí, por conveniencia, el conjunto completo de dimensiones requeridas en la geometría más extensa de los 3 espacios maxwellianos descritos anteriormente en la Referencia ([14], Sección VII).

Por coherencia, identificaremos los espacios normal, electrostático y magnetostático como espacio-X, espacio-Y y espacio-Z, respectivamente. En el espacio normal, renombremos las tres dimensiones espaciales menores: X-x, X-y y X-z y, de forma similar, para los espacios electrostático y magnetostático: Y-x, Y-y, Y-z y Z-x, Z-y, Z-z.

Supongamos además que los ejes menores x de estos tres espacios son mutuamente paralelos en una dirección que corresponde a la dirección convencional del movimiento de la energía en el espacio normal en el tratamiento por ondas planas. Por supuesto, cuando las dimensiones x, y y z se utilizan sin un prefijo de eje mayor, se refieren por defecto a las dimensiones x, y y z habituales del espacio normal tridimensional.

Figura 1: Estructura ortogonal del modelo de los 3 espacios.

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Con respecto a la Figura 1, hay que recordar la metáfora del paraguas de 3 costillas que representa la apertura de 0o a 90o de las dimensiones interiores de cada espacio de la Referencia [14] para facilitar su visualización.

En esta geometría del espacio, las propiedades electrostáticas, como la interacción de Coulomb inversa del cuadrado de la distancia pertenecen al espacio electrostático, mientras que la interacción magnetostática inversa del cubo, como se discute en la Referencia [9], pertenece al espacio magnetostático.

La energía cinética inducida por la aceleración en caída libre parecerá masiva a un observador en el espacio normal cuando se produzca en uno de los otros dos espacios, pero se percibirá localmente como no masiva cuando se induzca en el mismo espacio normal. Por ejemplo, tal como se percibe desde el espacio normal, el espacio magnetostático y el espacio electrostático serían el dominio de los estados masivos, mientras que el espacio normal sería, en lo que respecta a los observadores en el espacio normal, el dominio de las cantidades unidireccionales de energía cinética entre los cuerpos inducidas por la aceleración en caída libre.

Con la metáfora del paraguas, ahora es fácil visualizar los tres espacios ortogonales como tres paraguas que se encuentran en sus extremos. Basta con abrir mentalmente uno de ellos para examinar lo que ocurre en él en cualquier momento del ciclo electromagnético.

VI.

Aceleración adiabática irreversible

A. Initiation du processus de création d'un neutron

Antes de considerar las implicaciones del Principio de Conservación de la Energía, analicemos brevemente lo que debería suceder lógicamente cuando 2 electrones térmicos y 1 positrón térmico son capturados en un sistema conjunto de este tipo con insuficiente energía para escapar los unos de los otros,

Se trata entonces de 3 partículas en lugar de 2 partículas complementarias de Dirac, ninguna de las cuales puede ser dividida o forzada a convertirse en energía a un nivel de energía tan bajo, así como de 2 ocurrencias de fuerza de atracción lineal de Coulomb en lugar de una para el sistema de positronio, lo que también implica la presencia de dos uniones tresespaciales en lugar de una, es decir, una por cada ocurrencia de atracción lineal (ver Figura 4).

B. Pruebas de la existencia de uniones tresespaciales entre pares electrón-positrón La razón para postular la existencia de una unión tresespacial entre cada par electrón- positrón proviene de la forma en que se crea dicho par a partir del desacoplamiento de un fotón de 1,022 MeV en el modelo tresespacial, lo que implica que las dos partículas acaban separándose en el espacio debido a su incapacidad para encontrarse en esta unión situada en el centro del fotón [8]. No hay ninguna razón para creer que tal unión dejaría de existir a pesar de que las dos partículas se han vuelto incapaces de encontrarse en esta unión, que por definición se encuentra a medio camino entre cualquier par electrón-positrón, como por ejemplo en un sistema de positronio metaestable. Cabe señalar que, por definición, tanto el electrón como el positrón son atraídos con la misma intensidad por dicha unión.

Entre los diferentes casos de desmaterialización del positronio, son bien conocidos y

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especialmente, un caso para el que sólo he encontrado dos referencias anteriores a 1950 ([21], p. 79) y ([3], p. 34), de aniquilación electrón-positrón que da lugar a la producción de un solo fotón, lo que demuestra por el mismo motivo que se puede suponer un punto de unión de este tipo entre cualquier par electrón-positrón en el modelo de los tres espacios.

Esta degradación que da lugar a un solo fotón habría sido confirmada por Irène Curie, Frédéric Joliot y J. Thibaud en 1933, un caso que, que yo sepa, no fue mencionado en la literatura científica hasta el experimento E632 en la cámara de burbujas de 4,6 metros del FERMILAB.

Figura 2: Fotografía del experimento E632 en la cámara de burbujas del FERMILAB.

En la clarísima fotografía de la cámara de burbujas del experimento E632, observamos que un positrón altamente energético se desmaterializa al encontrarse con un electrón de un átomo de hidrógeno (en el punto A), y un poco más adelante, en línea directa con la trayectoria que siguió el positrón antes de desmaterializarse, aparece un nuevo par electrón-positrón (en el punto B), Esto significa que la aniquilación positrón-electrón anterior (en el punto A) ha dado lugar necesariamente a la producción de un único fotón con la energía mínima necesaria para producir un nuevo par, es decir, 1,022+ MeV, y además, un fotón con energía suficiente para transferir toda la energía cinética del positrón inicial al par creado.

Como lo teorizaron Curie, Joliot y Thibaud, cuando se hace interactuar a un electrón y a un positrón en las proximidades de un núcleo pesado, es probable que se produzca un proceso opuesto al de la materialización, lo que implica que las dos partículas pueden lograr encontrar su camino de vuelta a una unión tresespacial común, y el fotón único resultante de 1,022+ MeV recupera su movimiento oscilatorio regular y localmente estacionario entre el espacio-Y y el espacio-Z a través de una unión tresespacial que se mueve a la velocidad de la luz en el espacio normal (espacio-X), como se analiza en otro trabajo [14].

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C. Aceleración adiabática irreversible

A medida que la tríada electrón-electrón-positrón formada al principio de esta Sección decae, las partículas se aceleran a medida que su órbita se estrecha y los dos electrones se repelen eléctricamente con intensidad creciente a medida que el radio de la órbita disminuye en el espacio electrostático.

La repulsión entre los electrones, combinada con la velocidad de traslación de las tres partículas en el espacio electrostático alrededor del eje coplanario, que corresponde a una línea que pasa por las dos uniones tresespaciales en el centro de cada ocurrencia de atracción al positrón, forzará gradualmente a las tres partículas en una configuración triangular aproximadamente equilátera (véase la Figura 3 más abajo), que ahora presumiblemente se verían obligadas a acelerar también en el espacio electrostático alrededor de este eje, un cambio de configuración que sólo puede obligar a las uniones tresespaciales a derivar gradualmente hacia los dos electrones.

Debe quedar claro que cuando se establece la velocidad de equilibrio de la luz (c), que es el caso en el espacio normal para los fotones libres y parece ser el caso en el espacio electrostático para los electrones y positrones, cualquier otra "aceleración" de estas partículas en sus respectivos espacios sólo puede dar lugar a un "aumento equilibrado de la energía" de toda la partícula que busca constantemente mantener esta velocidad de la luz en el espacio en cuestión.

En cuanto a la velocidad de la luz en el espacio electrostático en el caso de los electrones y los positrones, parece ilógico que esta velocidad se establezca realmente en este espacio cuando estas partículas estarían de otro modo estacionarias en el espacio normal, y esto es efectivamente ilógico. En realidad, como se explicará en próximos trabajos, cuando la energía del semicuanto unidireccional de una partícula no puede expresarse como una velocidad efectiva de la misma, se expresa como una "presión" en la misma dirección vectorial, que puede asociarse a la gravitación cuando esta inhibición se produce en el espacio normal, una "presión" que se expresa como cargas eléctricas de signo contrario cuando se produce en el espacio electrostático.

Este equilibrio, sin embargo, toma una forma particular en el espacio electrostático en el caso de la tríada en rotación, una forma que examinaremos más adelante pero que llamaremos inmediatamente velocidades de equilibrio coplanares.

Esta aceleración en el espacio electrostático induce en cada una de las tres partículas una cantidad de energía cinética mucho mayor de la que pueden utilizar en ese espacio en su órbita siempre en contracción, ya que esta inducción es acumulativa con la disminución de la distancia (véase la Sección VII más adelante).

Este exceso de energía, al no tener posibilidad de escapar a través de las uniones alrededor de las cuales orbitan las partículas, les obligará a empezar a girar en círculo en el espacio normal, además de continuar su traslación coplanaria en el espacio electrostático, mientras se acelera cada vez más en ambos espacios a medida que su órbita se contrae, bajo el efecto de las dos ocurrencias de atracción que se fortalecen en función del cuadrado inverso de la distancia decreciente entre las partículas y las uniones tresespaciales.

Se alcanzará un estado estacionario final (véase la Figura 3); un punto en el que resulta imposible que las partículas, ahora algo más masivas, se acerquen más, cuando la fuerza de la repulsión magnética mutua entre los diferentes componentes móviles contrarreste

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Page 36  André Michaud

La formación triangular se encuentra ahora en órbita inercial a velocidades de equilibrio coplanares en torno al eje coplanar Y-z en el espacio electrostático, mientras que la formación anular se mueve inercialmente en el espacio normal en torno al eje perpendicular X-x a una velocidad cercana a la de la luz, mientras que su repulsión magnética mutua les impide acercarse entre sí ([5], Sección R), siendo incapaces de escapar salvo para ocupar fugazmente un rango limitado de estados metaestables cuando son excitados por colisiones inelásticas o por fotones de rayos gamma.

El análisis realizado en el artículo separado [5] proporciona la confianza de que la interacción magnética a tan corta distancia entre los distintos cuantos de energía que constituyen las diferentes partículas implicadas y que se mueven a alta frecuencia dentro y fuera del espacio magnetostático a través de las uniones tresespaciales internas de las partículas también contribuirá a la definición de este volumen de espacio más pequeño posible que puede ser ocupado por la tríada.

El diámetro de esta nueva estructura dinámica es bien conocido. Es el del neutrón, que es unas 100 000 veces menor que el de la órbita metaestable inicial de la tríada de nuestro ejemplo. Una nueva órbita, minúscula y extremadamente energética, en la que la cantidad de energía cinética inducida por la aceleración electrostática, tanto en el espacio electrostático como en el espacio normal, es contrarrestada de forma muy precisa por la acción combinada de la inercia de las partículas en movimiento y la repulsión magnética entre cada quark y la energía que impulsa a los otros dos quarks en el espacio magnetostático [5].

Aunque cuando se observa desde fuera de su marco de referencia local, las tres partículas pueden visualizarse como acelerando individualmente en trayectorias en espiral hacia el interior, como acabamos de hacer, hay que considerar que en su propio marco de referencia, las tres partículas de igual energía simplemente se mueven linealmente unas hacia otras a medida que la intensidad de las interacciones entre ellas aumenta en función del cuadrado inverso de las distancias entre ellas.

D. Traslado de los tres quarks alrededor de dos ejes ortogonales

Desde el punto de vista geométrico, es la formación triangular en contracción en su conjunto la que acelera en su rotación alrededor del eje electrostático coplanario, mientras que al mismo tiempo la formación anular en contracción de las mismas partículas acelera en su rotación alrededor del eje ortogonal del espacio normal. En el estado final de la tríada, las tres partículas pueden considerarse geométricamente inmóviles entre sí, en su propio marco de referencia.

Antes de discutir lo que ocurre cuando la tríada se estabiliza en su estado final, pongamos en perspectiva algunos hechos conocidos sobre la emisión de energía cuando una partícula electromagnética se estabiliza en una órbita estable después de la aceleración electrostática en caída libre hacia esa órbita. En otras palabras, definamos matemáticamente cómo se induce físicamente la energía cinética en un sistema cuando las partículas aceleran en caída libre y qué ocurre cuando se estabilizan en un estado de equilibrio estable.

VII.

El Principio de Conservación de la Energía

Está bien documentado que el famoso Principio de Conservación de la Energía excluye la posibilidad misma de adición de energía desde dentro de un sistema aislado. ¿No se trata aquí de una adición de energía precisamente desde dentro de un sistema aislado?

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E. Las partículas de los sistemas en estado de equilibrio energético de mínima acción De hecho, el Principio de Conservación de la Energía se aplica absolutamente a cualquier transformación que implique materia y energía en cualquier sistema que haya alcanzado previamente un estado de equilibrio energético de mínima acción. Este es precisamente el caso de todos los sistemas aislados a nuestro alcance a nivel macroscópico, todos los cuales han alcanzado previamente dicho estado de equilibrio energético de mínima acción.

Por ejemplo, antes de poder dejar caer un objeto que se encuentra en el suelo para que se acelere en caída libre por la fuerza de la gravedad, no hay otra manera que introducir la energía necesaria (desde el exterior del sistema formado por ese cuerpo y la Tierra) para elevarlo hasta la distancia sobre el suelo a la que lo dejaremos caer y luego medir su aceleración y ganancia de energía hacia el suelo. Todos los cálculos mostrarán que la energía cinética ganada en esta aceleración es exactamente igual a la energía que hubo que invertir previamente para elevarlo a la distancia sobre el suelo desde la que lo dejamos caer.

Nos enfrentamos a la misma situación cuando experimentamos a nivel atómico. Los átomos de nuestro entorno no suelen estar ionizados en la naturaleza, y rara vez se encuentran siquiera en estado atómico, estando casi siempre asociados en moléculas de todo tipo estabilizadas en diversos estados de equilibrio de mínima acción.

Para medir la aceleración de un electrón hacia un protón con nuestras herramientas macroscópicas, tenemos que invertir la energía necesaria para alejar al electrón del protón y luego medir la energía que ganará cuando sea capturado de nuevo por el protón mediante la atracción electrostática.

Todos los demás casos de sistemas aislados que tenemos son de la misma naturaleza, incluidos todos los procesos adiabáticos reversibles, de ahí la adopción axiomática desde hace tiempo del Principio de Conservación de la Energía que no permite excepciones.

F. Primera aceleración adiabática de partículas masivas recién creadas

Pero parece que cuando un electrón acaba de ser creado por un proceso de separación de pares a partir de un fotón de 1,022+ MeV [8], y este electrón recién creado, que inicialmente se mueve libremente, es entonces atraído por primera vez en su propia existencia por un protón ionizado, ninguna energía potencial podría haberse acumulado por el proceso esperado de ser arrancado primero de un protón, ya que este electrón en particular no existía antes de ser creado por el fotón que lo produjo al convertirse en un par.

Así, sin teorizar sobre el posible origen físico de la energía cinética que este electrón ganará al acelerar irreversible y adiabáticamente por primera vez hacia un protón, parece que esta energía se añade realmente al sistema aislado constituido por este protón y este electrón recién creado, sin que se trate de una reconversión de una energía potencial que habría sido acumulada previamente por el electrón.

En otras palabras, parece que la aceleración adiabática inicial de las partículas recién creadas hacia su primer estado de reposo de mínima acción (un electrón recién creado que alcanza por primera vez el orbital del estado fundamental en un átomo de hidrógeno, como en nuestro ejemplo). no está por definición sujeta al Principio de Conservación de la Energía, que por tanto no puede violar, sino que cumple todos los criterios de un proceso adiabático irreversible

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Page 38  André Michaud

Sin embargo, una vez que el estado de equilibrio de energía de mínima acción ha sido alcanzado por primera vez por un electrón, hasta una capa electrónica dada, de una intensidad energética dada en un átomo, el Principio de Conservación se aplicará a ese electrón hasta e incluyendo cualquier capa electrónica de la misma o menor intensidad energética para siempre.

Pero si más tarde, en el habitual proceso posterior de liberaciones y recapturas repetidas, este electrón se estabiliza en una capa electrónica que requiere una energía superior a la que ha alcanzado incluso una vez antes, entonces, por definición, la energía adicional requerida, que será inducida por esta nueva secuencia adicional de aceleración adiabática irreversible, tampoco estará sujeta al Principio de Conservación sin violarlo.

G. El estado de todas las partículas masivas existentes

Consideremos ahora el caso de todas las partículas masivas cargadas, estables y colisionables que ya existen en el universo. ¿No es obvio que todas estas partículas no existieron siempre, sino que aparecieron individualmente en algún momento de su pasado?

Si la respuesta a la última pregunta es afirmativa, ¿no significaría esto que su aplicación a todos los casos, incluida la primera aceleración adiabática tras la creación de una partícula masiva, equivale a suponer que todas las partículas existentes han existido siempre y que todas han alcanzado ya un estado de equilibrio energético de mínima acción de máxima intensidad en el mismo momento de su creación?

Si la respuesta a la última pregunta es afirmativa, ¿no significaría esto que su aplicación a todos los casos, incluida la primera aceleración adiabática tras la creación de una partícula masiva, equivale a suponer que todas las partículas existentes habrían existido siempre y que todas habrían alcanzado ya un estado de equilibrio energético de mínima acción de máxima intensidad en el mismo momento de su creación?

Además de los electrones y los positrones, esto también afecta, obviamente, a los protones y a los neutrones y, por consiguiente, a los quarks arriba y abajo. Aclaremos ahora completamente la mecánica de aceleración, que por supuesto es la misma para una aceleración inicial adiabática y para una aceleración sujeta al Principio de Conservación.

VIII.

Definición de la aceleración

Qué mejor manera de aclarar tal cuestión que dar un ejemplo práctico, que se aplica igualmente a todos los casos posibles de aceleración en caída libre, que se trate o no de una primera aceleración adiabática, ya que se sabe que la atracción electrostática entre las partículas elementales cargadas induce este tipo de aceleración.

Consideremos un electrón libre que acaba de aparecer como resultado de la producción de un par electrón/positrón a partir de un fotón de 1,022 MeV [8], un electrón libre que ahora es atraído por primera vez en su existencia por un protón para formar un átomo de hidrógeno. Está bien documentado que se emite un fotón de energía 13,6 eV cuando un electrón de este tipo se estabiliza en el estado básico de un átomo de hidrógeno ionizado (en otras palabras: Un protón), un orbital en estado de reposo en los átomos de hidrógeno reales cuya distancia media al protón corresponde a la órbita de reposo en un átomo de Bohr, y cuyo radio corresponde, además, a una energía inducida constantemente de 27,2 eV, que es el doble de la energía del fotón que escapa.

Según la ecuación de Coulomb, tenemos:

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J 18 - E 5 4.35974380 a

e ε 4π E 1

0 2

o

 (sea 27,2 eV) (3) Nótese que 13,6 eV es la cantidad de energía cinética expulsada en forma de un fotón cuando un electrón "libre" ha acelerado presumiblemente desde una distancia infinita para ser capturado a la distancia ao = 5,291772083 E-11 m de un protón. Por tanto, esta energía puede calcularse integrando toda la energía cinética que se acumula a medida que el electrón acelera hacia el protón debido a la atracción electrostática, incluyendo la parte de esta energía cinética que se transforma en masa relativista [22].

El momento (p) se define tradicionalmente como el producto de la masa de un cuerpo por su velocidad (mv). Sin embargo, hay que tener en cuenta que cuando se estableció esta definición, aún no se sabía que parte de la energía impartida a un cuerpo se convertía en un incremento de masa relativista que se añadía momentáneamente a la masa en reposo del cuerpo, y que (mv), por tanto, representa sólo una parte del incremento total de energía que debe impartirse a un cuerpo para que se alcance dicha velocidad, ya que (m) representa sólo la masa en reposo real del cuerpo. La fórmula fue finalmente modificada por la introducción del factor gamma (γ) por H.A. Lorentz.

Se comprobó entonces que la fórmula correcta debía ser p=γmv (también formulada como p=mc(γ-1), donde γ=1/√(1-(v2/c2)). Sin embargo, esta cantidad total de energía que impulsa a un cuerpo sólo puede obtenerse de forma indirecta, calculando la energía cinética que este cuerpo libera cuando se ve obligado a detenerse por completo, dejando atrás sólo la energía que constituye la masa en reposo del cuerpo. Esta energía cinética en exceso de la masa en reposo se calcula con EK= (mv2)/2 para velocidades no relativistas (dejando de lado la parte que se convierte en masa relativista añadida momentáneamente, que es infinitesimal en estos casos), y más precisamente con EK=mc2(γ-1), cuando se alcanzan velocidades relativistas. En ambos casos, sin embargo, EK no incluye la energía que se convierte momentáneamente en masa relativista y corresponde al efecto acumulativo de una fuerza medida por su efecto integrado en el tiempo:

Sin embargo, la doble cantidad de energía cinética mencionada en primer lugar, que comprende tanto la energía de propulsión unidireccional como la cantidad que se convierte en la correspondiente masa relativista momentánea, corresponde a la expresión Fr = E = mv2, donde r es la distancia de estabilización entre las partículas que interactúan, y v es la velocidad final de la partícula incidente.

Esta última cantidad es el efecto cumulativo de una fuerza medida por su efecto espacialmente integrado (es decir, dependiente de la distancia):

Esta última cantidad, que Leibnitz consideraba la verdadera medida de una fuerza ([6], p. 222) se considera en la mecánica clásica como incluyendo la energía potencial, y que representa el doble de lo que llamamos la energía cinética (EK citada anteriormente).

Dado que el modelo de los 3 espacios se basa en el concepto de que la energía se induce en función de la distancia respecto a la fuente de una fuerza, es por tanto la medida de energía basada en la distancia, de acuerdo con Leibnitz, la que se considerará la energía activa. La fórmula general de esta relación es entonces

(14)

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0F dr

r , siendo la fuerza de Coulomb 2

2

r ke

F (4) Apliquemos esta ecuación general a la ecuación de Coulomb para la fuerza electrostática y calculemos la cantidad total de energía cinética, incluyendo la energía que se transforma gradualmente en masa relativista, que el electrón acumula antes de llegar finalmente a la órbita de Bohr.

Observamos aquí que 4,359743805E-18 julios corresponden a 27,2 eV, no a 13,6 eV, es decir, el doble de la energía liberada en forma de un fotón de bremsstrahlung que escapa en la realidad física cuando el electrón se estabiliza en su distancia media de reposo alrededor del protón. ¿Por qué esta diferencia?

En otro trabajo [22] se ha realizado un análisis que describe cómo la mitad de la energía que una partícula masiva acumula en exceso de la energía de su masa en reposo se convierte sistemáticamente en masa momentánea relativista adicional. Esta masa electromagnética extra momentánea (véase la Referencia [8], Cuadro 1) depende enteramente de la cantidad total de energía extra que la partícula posee momentáneamente y que, a su vez, depende únicamente del equilibrio electromagnético local instantáneo, que está determinado exclusivamente por la suma de todos los cuantos de energía individuales inducidos en función de las diferentes distancias entre esta partícula y todas las demás partículas cargadas existentes ([7], Sección 7.3).

Está bien establecido que cualquiera que sea la distancia entre 2 partículas cargadas, la fuerza electrostática induce, es decir, "añade", por un proceso aún no comprendido, una cantidad de energía cinética unidireccional específica para esa distancia entre las partículas, más un incremento correspondiente de masa relativista momentánea adicional, que depende de la masa electromagnética total de la partícula a esa distancia, es decir, su masa en reposo más la masa relativista instantánea añadida.

Veamos entonces cuánta energía se habrá inducido cuando el electrón alcance finalmente la órbita de Bohr. Ya que la cantidad de energía cinética requerida por la fuerza para mantener al electrón a esa distancia del protón está determinada por la masa electromagnética total que el electrón tendrá a esa distancia, y que esta masa electromagnética total estaba, a una distancia infinitesimal antes de llegar a esta órbita:

2 dr) (a

0 2c

m E

m  0 (6)

Estará a la distancia a0:

2 (dr) 2

dr) (a

0 2c

E 2c m E

m  0 (7)

Por lo tanto, la masa electromagnética total del electrón aumentará por inducción en la siguiente cantidad infinitesimal, que es el incremento de la masa relativista momentánea final

2 (dr)

2c E

(8)

lo que hará que E/2 sea exactamente igual a 13,6 eV (es decir, la cantidad total de energía inducida que se habrá convertido en masa relativista desde el inicio de la

(15)

aceleración), lo que significa que la cantidad correspondiente de energía cinética unidireccional que habrá sido acumulada por la aceleración en el momento de la llegada a la órbita de Bohr será, por supuesto:

J 18 - E 3 2.17987190 2a

e 4πε K 1

0 2

o

(9)

que corresponde con mucha precisión a 13,6 eV de energía cinética unidireccional añadida por la aceleración.

Es fácil comprobar que la masa calculada mediante la Ecuación (7) es exactamente igual a la masa relativista de un electrón que se mueve a la velocidad relativista de 2187647,561 m/s, que es la velocidad relativista asociada al electrón en el estado fundamental del átomo de hidrógeno.

Resumamos. La ecuación (7) revela que la mitad de la energía de 27,2 eV calculada con la ecuación (5), que incorpora toda la energía inducida desde una distancia infinita a la órbita de Bohr, se convierte en realidad en masa relativista añadida, lo que explica que sólo la mitad de esta energía total acumulada por la aceleración permanezca como energía cinética unidireccional que soporta el movimiento de la masa asociada.

Por lo tanto, en el momento preciso de la llegada del electrón a la órbita de reposo de Bohr, ahora estaremos tratando con un total de 13,6 eV convertidos en masa relativista, más 27,2 eV adicionales de energía cinética unidireccional añadida, esta última cantidad está compuesta por los 13,6 eV restantes, no convertidos en masa por la aceleración hasta la órbita de Bohr y otros 13,6 eV inducidos directamente de forma adiabática en el momento de la llegada a la órbita de Bohr, como sustitución sincrónica de los 13,6 eV que se expulsan como fotón de bremsstrahlung, para completar los 13,6 eV ya convertidos en masa relativista momentánea

Obsérvese que se supone que todos los fotones electromagnéticos procedentes del espacio profundo o de procesos locales terrestres han sido emitidos por el mismo proceso de bremsstrahlung, desde los fotones de más baja energía emitidos por los electrones que se acercan a los núcleos atómicos hasta los fotones de rayos gamma más intensos emitidos por la fisión de núcleos atómicos u otros reordenamientos nucleares. Obsérvese también que todos los fotones emitidos en eventos de colisión de partículas elementales entran también en la categoría de bremsstrahlung, como ocurre cuando los "rayos" cósmicos (en realidad, esencialmente protones hiperenergéticos procedentes del espacio profundo) colisionan con átomos o moléculas de la atmósfera terrestre.

IX.

Inducción irreversible de energía por aceleración adiabática de la tríada inicial

Volvamos ahora a lo que ocurre por similitud cuando la tríada que estamos considerando se estabiliza finalmente. En este caso, se trata de un neutrón, cuya masa medible tiene ahora 600 veces más energía que la suma de las masas de las tres partículas originales, es decir, ¡939,56533 MeV/c2!

Más adelante veremos que en el radio en el que se estabiliza la tríada, que es del orden de 1,2E-15 m, debe inducirse permanentemente una cantidad de energía cinética de unos 310 MeV para cada uno de los quarks de la tríada.

(16)

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Lógicamente, por tanto, cuando se alcance el estado final de la tríada en contracción, se emitirán tres fotones de bremsstrahlung extremadamente energéticos, de unos 155 MeV cada uno, cuando los dos electrones y el único positrón (ahora quarks abajo y arriba) se estabilicen en sus órbitas finales, llevándose el exceso de energía cinética unidireccional que las tres partículas han acumulado durante la aceleración.

X.

X. Conversión de fotones de bremsstrahlung en mesones

Podemos establecer aquí un vínculo con una predicción teórica realizada por Hideki Yukawa en 1935 sobre las partículas que interactuarían fuertemente con los núcleos atómicos, con el fin de explicar las fuerzas nucleares. Se les llamó mesones y su existencia fue confirmada experimentalmente en 1947 por Powell y Occhialini. Se trata de los mesones π+, π- y πo con masas de 139,6 MeV/c2 para π+ y π-, y 136 MeV/c2 para πo, respectivamente.

Se encuentra entonces que las masas de los mesones observados que escapan de los nucleones atómicos son totalmente consistentes con las cantidades de energía que deben ser evacuadas cuando las tríadas se estabilizan en su estado básico, y la diferencia de energía entre 155 MeV y las masas de los piones puede atribuirse a la energía que soporta la velocidad con la que los mesones escaparían de la tríada. Así, se ha detectado que escapan de los núcleos partículas con energías del mismo orden que la energía de escape predicha por este modelo.

Los mesones tienen vidas medias extremadamente cortas, del orden de 10E-8 s para los mesones π+ y π-, y 10E-17 s para el mesón πo ([10], p.397). Lo más interesante es que el producto final de su rápida decaída, a través de una cascada de estados muónicos, varios fotones de alta energía y emisiones de neutrinos, es la producción final de unos 2 electrones y/o positrones.

Esto indica que, dado que los tres fotones de 155 MeV que se escapan son mucho más energéticos que el umbral de desacoplamiento de 1,022 MeV [8] y aparecen en la vecindad inmediata de un neutrón, que es bastante masivo, no es en absoluto impensable que, además de desacoplarse directamente en pares de electrones y positrones hiperenergéticos, también puedan convertirse en pares de mesones más masivos antes de decaer posteriormente en el estado final de electrones y positrones.

Una tal conversión inmediata de un fotón recién emitido por un núcleo en un par electrón/positrón, antes de que el fotón pueda salir de la vecindad inmediata del núcleo, fue de hecho ya identificada por Frédéric Joliot-Curie (y más tarde confirmada por Oppenheimer) a principios de los años 1930. Llamó a este proceso "materialización interna" en contraposición a la "materialización externa", que caracteriza la producción de un par en las proximidades de un núcleo, a partir de la materialización de un fotón de origen externo que acababa de rozar el núcleo.

XI.

Conversión de mesones en más fotones y e

+

e

-

Para simplificar el resto de nuestro análisis, supondremos la generación de unos 3 pares electrón/positrón adicionales por cada tríada estabilizada. Pero tengamos en cuenta que, en general, esta última generación es más que probable que sea el producto final de cada uno de los tres fotones de 155 MeV que escapan y se convierten inmediatamente en mesones que luego decaen en una rápida cascada de muones, luego fotones, neutrinos y finalmente electrones y positrones estables [11].

(17)

Si los nucleones surgen realmente como el producto final de tal proceso, e incluso si tal creación de nucleones ocurriera frecuentemente en los experimentos con positrones, es muy posible que tales ocurrencias hayan permanecido sin ser detectadas desde que comenzaron los experimentos, ya que la frecuencia real de los fotones emitidos por las partículas estabilizadoras del estado fundamental quedaría sistemáticamente enmascarada por su conversión casi inmediata y automática en mesones, que luego sufrirían un rápido decaimiento y cuya probabilidad fue calculada por Oppenheimer y Nedelski en 1933 para un fotón de suficiente energía emitido por la propia partícula masiva ([12], p. 244 ).

Todo lo que podría haber aparecido en los detectores de rayos gamma podría haber sido una ocurrencia ligeramente superior a la esperada de frecuencias de rayos gamma bien conocidas procedentes de la desintegración de los dos sabores de positronio debido a la recombinación de pares de electrones y positrones recién generados en exceso, y tal vez unos pocos protones y neutrones libres en otros detectores que podrían interpretarse fácilmente como si hubieran sido expulsados de los átomos en los instrumentos por un fotón altamente energético producido durante los experimentos.

XII.

La cuestión de las cargas fraccionarias de los quarks arriba y abajo

Esta forma de crear neutrones que implica que los quarks arriba y abajo serían simples positrones y electrones hiperacelerados plantea, por supuesto, la cuestión de reconciliar el hecho de que el quark arriba tiene ahora una carga de sólo ++ mientras que el positrón original tenía una carga de +++ antes del correspondiente proceso de aceleración adiabática, y que los quarks abajo tienen ahora una carga de sólo - mientras que los electrones originales tenían una carga de --- (Ver Sección II).

Recordemos que la carga de las partículas sigue siendo el misterio más profundo de la física fundamental. A pesar de los cientos de años de experimentación y reflexión, la comunidad científica sigue en el nivel de la pura especulación sobre la naturaleza de las cargas.

Lo que sí sabemos es que la única carga posible para una partícula elemental en movimiento libre es la del electrón, o su inversa, la del positrón. En cuanto a las cargas fraccionarias, no pueden disociarse de los quarks arriba y abajo cautivos y sólo pueden observarse dentro de partículas complejas formadas por estos quarks arriba y abajo cautivos.

A pesar de décadas de colisiones destructivas de protones y neutrones a altas energías, ningún quark arriba o abajo ha podido "aparentemente" separarse de sus hermanos para circular libremente y ser observado y medido como una partícula en movimiento libre.

O tal vez fueron separados y aislados para moverse libremente, ¡pero que no fueron reconocidos como tales!

Además, dado que el nivel de energía de las partículas "proyectiles" entrantes (electrones o positrones) está muy por encima del umbral de desacoplamiento de 1,022 MeV en dichos experimentos, una gran fracción de los partones elementales observados es, con toda probabilidad, el producto parásito del desacoplamiento de los fotones de bremsstrahlung liberados por los electrones entrantes cuando rebotan de forma altamente inelástica directamente hacia atrás contra los quarks de los nucleones blanco [1].

(18)

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Por ejemplo, si los quarks arriba son básicamente positrones hiperacelerados, y que los quarks abajo son simplemente electrones hiperacelerados, como suponemos aquí, no dejarían de remanifestar instantáneamente su carga unitaria natural en forma de electrones, muones, partículas tau o sus antipartículas en el mismo momento de su liberación de las restricciones de carga a las que están sometidos en el recinto del nucleón, y que pronto identificaremos.

Sin embargo, el proceso natural pero poco documentado de la deriva magnética descrito en otro artículo [13] que tan fácilmente explica la anomalía del momento magnético del electrón parece poder explicar las cargas fraccionarias de los quarks arriba y abajo con la misma facilidad, como veremos.

XIII.

Cuanto más cerca está una partícula de una unión tresespacial, más disminuye su carga

Si la intensidad de la carga de un electrón o de un positrón está realmente relacionada con el radio de su órbita de desacoplamiento en el espacio electrostático, como indica la lógica del modelo de los tres espacios ([14], Sección XVIII), es fácil entender que a medida que la tríada se encoge, es probable que las cargas de las partículas en cuestión se vean afectadas al verse obligadas a acercarse a las uniones tresespaciales comunes en el espacio electrostático, donde se encuentra el eje de rotación coplanario, y que esta distancia disminuya mientras permanezca en relación con este eje de rotación (Figura 3).

En la tríada neutrónica, el quark arriba, que se encuentra en la punta del triángulo formado por las 3 partículas (véase la Figura 3), se encuentra, cuando se alcanza el estado de equilibrio final, dos veces más lejos del eje coplanario que los dos quarks abajo, Esto le da una relación carga/distancia de ++ con respecto a las uniones tresespaciales situadas en este eje, mientras que los dos quarks abajo se encuentran con una relación carga/distancia de -, al otro lado del eje, porque se mueven en dirección opuesta alrededor del eje coplanario.

Es muy interesante observar aquí que desde el punto de vista del quark arriba, cada quark abajo se encuentra ahora a una distancia de --- de él (r'u + r'd), es decir, -- (r'u) para alcanzar el eje de rotación, y un adicional - (r'd) del eje a cualquiera de los quarks abajo.

Por el contrario, desde el punto de vista de un quark abajo en el espacio electrostático, el quark arriba parece estar a una distancia de +++ de él, es decir, una distancia de + al eje de rotación, y una distancia adicional de ++ del eje al quark arriba.

Así, seguimos reconociendo aquí, en cierto modo, las cargas +++ y --- de los electrones y positrones, pero estas cargas son ahora relativas a las distancias entre las propias partículas de la tríada.

Por lo tanto, es posible que las cargas fraccionarias de los quarks arriba y abajo se deban a alguna tensión que se impondrían mutuamente en el espacio electrostático debido a las menores distancias a las uniones tresespaciales en las que se ven obligados a estabilizarse en el estado final de la tríada.

La presencia de una coacción local de este tipo podría explicar claramente por qué nunca se han detectado partons elementales de carga fraccionaria en experimentos de colisiones destructivas de nucleones de alta energía. Cuando se expulsa un quark, la tensión impuesta por la estructura desaparecería, por supuesto, de forma instantánea y la carga unitaria normal se restablecería de forma igualmente instantánea para este "parton", que es el

(19)

nombre que recibe cualquier partícula emitida cuando un nucleón es sometido a una colisión destructiva en los aceleradores de alta energía.

Por lo tanto, es necesario introducir un "factor de estrés" en cualquier ecuación de campo dinámico diseñada para describir un quark arriba o abajo, que daría cuenta de la disminución observada en la energía del campo eléctrico de estas partículas, una disminución que debe acoplarse a una deriva correspondiente hacia el espacio magnetostático de la energía asociada con el defecto de carga, es decir, un aumento recíproco en su energía de campo magnético si la ecuación ha de seguir siendo coherente; es decir, una deriva magnética en función de los radios de giro de los quarks arriba y abajo del nucleón ya que su estado de órbita cerrada es idéntico al del electrón en órbita cuya órbita cerrada es precisamente la causa de la deriva magnética explicando directamente la anomalía del momento magnético del electrón [13].

Figura 3: La estructura dinámica interna del neutrón..

Seamos conscientes aquí de que esta deriva no puede modificar en absoluto la cantidad total de energía de la "masa en reposo" de las partículas en cuestión, y que calcularemos más adelante, ya que una "deriva magnética entre los espacios electrostático y magnetostático" ligada a un movimiento en una órbita cerrada sólo concierne por definición a la distribución interna de la mitad de la energía de la partícula que oscila

(20)

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Así, refiriéndonos a la ecuación del campo dinámico establecida para el electrón en el artículo separado ([8], Sección D), veamos cómo debe introducirse este factor de tensión para dar cuenta de la aceleración electrostática que convierte, por así decirlo, a un positrón en un quark arriba y a un electrón en un quark abajo. Lógicamente, la ecuación del quark arriba debería adoptar, por tanto, la siguiente forma

donde

y donde SU es la constante de estrés final del quark arriba. Para el quark abajo, la ecuación sería similar

donde

siendo SD la constante de estrés final del quark abajo. Más adelante calcularemos estas dos constantes de estrés (ver las Ecuaciones (35)).

XIV.

Prueba de que la atracción proviene de las uniones tresespaciales

La mejor estimación de la masa efectiva asociada actualmente al quark arriba se sitúa con relativa certeza entre 1 y 5 MeV/c2, mientras que la del quark abajo en el Modelo Estándar se sitúa con relativa certeza entre 3 y 9 MeV/c2 ([10], p. 382), lo que es totalmente coherente con la noción de que los quarks arriba orbitarían al doble de distancia del eje de rotación coplanario de los quarks abajo, simplemente considerando la masa efectiva aparentemente mayor de los quarks abajo en comparación con los quarks arriba. Estas masas efectivas se calcularán más adelante.

La simple lógica sugiere que los quarks abajo serán mucho más energéticos que los quarks arriba en el espacio electrostático, ya que la menor distancia entre ellos y las uniones tresespaciales situadas en el eje coplanar implica que son atraídos mucho más fuertemente hacia las uniones que los quarks arriba, debido a la regla del cuadrado inverso de la distancia.

Por otra parte, es particularmente interesante observar que todos los métodos de estimación experimental proporcionan proporciones similares que favorecen a los quarks abajo ([10], p.

382) como más masivos que los quarks arriba.

Este hecho por sí solo da credibilidad a la hipótesis de una rotación de la tríada alrededor de un eje coplanario además de la traslación alrededor de un eje normal al plano de la tríada, y por extensión también legitima fuertemente la necesidad de la existencia real de los tres espacios ortogonales en los que se basa el modelo de los 3 espacios, ya que una traslación en un círculo de quarks sólo alrededor de un único eje, que es la única configuración de traslación posible en el espacio normal, no puede explicar en absoluto por qué uno de los dos tipos de quarks sería más masivo que el otro, mientras que una rotación de

(21)

la configuración triangular alrededor de un eje de rotación coplanario situado en un espacio diferente y ortogonal, que también es posible en la geometría trispacial, explica naturalmente esta diferencia de masas.

De hecho, la estructura final de la tríada muestra que cuanto más cerca está un quark de una unión, más masivo se vuelve, lo que apoya plenamente la hipótesis de que serían las uniones tresespaciales situadas en la línea que une cualquier par de partículas las que atraerían a las partículas en función del cuadrado inverso de la distancia, y no realmente las partículas que se atraen entre sí.

A pesar de las apariencias, tal afirmación no contradice la ley de Coulomb, según la cual: la fuerza que actúa entre dos cargas puntuales se orienta a lo largo de una línea recta que las une y es proporcional a sus cargas e inversamente proporcional al cuadrado de la distancia entre ellas.

La razón por la que no hay contradicción es que cuando dos partículas de igual energía están situadas a igual distancia a lo largo de una línea recta a ambos lados de un punto de atracción central que las atraería a ambas según la misma ley de atracción, se comportan como si se atrajeran mutuamente según esta ley, lo que siempre es el caso del par de semifotones de de Broglie, como se demostró matemáticamente en otro trabajo ([15], Secciones IV y V), en el que se utilizó el radio de desacoplamiento (la distancia entre cualquiera de los semifotones y la unión central) para obtener valores de energía totalmente consistentes para la aceleración transversal, lo que permitió deducir los valores de ε0 y μ0 a partir de primeros principios.

En lo que respecta a la atracción a nivel macroscópico, las grandes distancias implicadas y el pequeño rango de masas de las partículas que componen la materia (electrones, quarks arriba y quarks abajo, siendo estos dos últimos sólo marginalmente más masivos que los electrones, como se muestra en el Cuadro II más abajo), hacen que la diferencia entre los dos métodos sea infinitesimal y permita ignorarla.

Se podría argumentar aquí que es imposible que un objeto orbite alrededor de dos ejes diferentes al mismo tiempo. Sin embargo, hay que tener en cuenta que en esta geometría más amplia del espacio, los dos ejes en torno a los cuales orbita la tríada pertenecen a dos espacios diferentes que ya están, por estructura, en ángulo recto entre sí.

Cuando hacemos girar una peonza en el suelo, todos estamos familiarizados con el hecho de que si intentamos empujarla para que se incline sobre su eje, se resistirá con fuerza y tenderá a seguir girando alrededor de su eje de rotación original.

Obviamente, el mismo fenómeno debe aplicarse a la tríada si suponemos que la inercia se aplica universalmente, pero el efecto de la resistencia al desplazamiento se producirá aquí en relación con el efecto combinado de la traslación en torno a los dos ejes.

Esto es lo que crea en el modelo de los tres espacios una resistencia inercial omnidireccional a cualquier cambio en la posición de la tríada en el espacio normal, es decir, la masa efectiva característica de los protones y neutrones, característica que será constante independientemente de la dirección en la que se empujen las tríadas en el espacio normal.

XV.

Estructura de la tríada en el espacio electrostático

Acerquémonos ahora con la imaginación y examinemos cómo se comporta la tríada que acabamos de crear en el espacio electrostático.

(22)

Page 48  André Michaud

Imaginemos que giramos a la misma velocidad que la tríada alrededor del eje coplanario, de modo que percibimos que la tríada está inmóvil respecto a nosotros. El triángulo equilátero aproximado que observamos ahora está compuesto por un quark arriba en la cima y dos quarks abajo en la base (Figura 4).

Para facilitar la comprensión, se sugiere recortar dos pequeños triángulos de papel, en los que cada esquina representa un quark. Para representar un neutrón, marca "-" en dos esquinas y "++" en la esquina restante de uno de los triángulos de papel. Para representar un protón, marca "++" en dos de las esquinas y "-" en la esquina restante del otro triángulo de papel. A continuación, se pueden dibujar líneas para representar ejes y atractores, puntos para representar uniones, etc.

El uso de triángulos de papel es una representación bastante buena de las tríadas reales en el espacio electrostático, porque a pesar de que el movimiento intrínseco de la tríada requiere el uso de 5 dimensiones (3 en el espacio electrostático más 2 en el espacio normal), la geometría de la propia tríada en el espacio electrostático sólo requiere 2 dimensiones, ya que el uso de sólo 3 puntos no permite definir un volumen.

Figura 4 : La estructura dinámica interna del neutrón.

Los dos puntos de intersección de los tres espacios son un tercio de la distancia entre los quarks abajo y el quark arriba, partiendo de la base. Las líneas laterales representan, por supuesto, la atracción lineal entre cada quark y la unión correspondiente.

Además, si las cargas fraccionarias de los quarks arriba y abajo son realmente medidas de distancia, esto significa necesariamente que el eje coplanario será invariablemente, tanto para los protones como para los neutrones, 1/3 de la distancia total de los quarks abajo y 2/3 de la distancia total de los quarks arriba.

La distancia entre el quark arriba y los dos quarks abajo se mantiene por el equilibrio establecido entre la atracción heterostática entre el quark arriba y cada uno de los quarks abajo, y la repulsión magnética causada por la diferencia en las frecuencias de inversión de espín de cada quark en comparación con las de los fotones portadores de los otros dos quarks en el espacio magnetostático [5].

La distancia entre los dos quarks abajo de la base se mantiene por la acción combinada de la repulsión homostática entre las dos partículas, y la inercia debida a la velocidad angular de la tríada en el espacio normal. Si trazamos una línea entre cada partícula

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