• Polvos de La1-xSrxMnO3 fueron producidos mediante el método hidrotermal. Los
experimentos fueron empleados con el objetivo de obtener un x≈0.3; sin embargo, para el calentamiento final a varias rampas de calentamiento se observó una desviación de esta estequiometría a x=0.33, esta estequiometria fue la mas cercana a la deseada. • Las muestras producidas por el método hidrotermal y que fueron sometidas a
tratamientos térmicos exhibieron picos más definidos (estas muestras exhibieron una única fase de estructura romboedral), a comparación de la muestra que no fue sometida a tratamientos térmicos.
• Para la muestra S1 los espectros de XPS de Sr3d exhibieron un doblete, lo que indica que el Sr no se está enlazando, por lo tanto no se esta produciendo la sustitución de La por Sr en la red of LaMnO3, en contraste, en los casos de S2 y S3, los 2 dobletes de Sr
son detectados, esto debido a la sustitución de Sr en los sitios de La.
• Mediante DRX se observó movimiento de los picos hacia valores más altos de 2θ para la muestra S3 con respecto a la muestra S2. Este comportamiento es debido al cambio en la razón de La3+/Sr2+. El menor radio de La3+ (103 pm) comparado con el radio de Sr2+ (118 pm) genera un decrecimiento de los parámetros de red y por lo tanto un corrimiento hacia ángulos más altos en la muestra S3. Este también es reflejado en los volúmenes de celda, ya que S3 exhibe volúmenes bajos con respecto a S2.
• De acuerdo a los análisis SEM, S1 exhibió una microestructura con tamaños heterogéneos, con forma de barra y con aglomeraciones de coliflor de muy pequeño tamaño de partícula; por otro lado, S2 y S3 mostraron tamaños de partícula heterogéneos con la morfología distribuida en aglomerados.
• Considerando las mediciones de VSM para los polvos, la muestra S1 no exhibe comportamiento ferromagnético; por el contrario, S2 y S3, presenta una transición magnética de un estado paramagnético a un estado ferromagnético con temperaturas de Curie de 339.11 K y 363.77 K.
• S2 y S3 exhibieron campos coercitivos pequeños que son debido a granos de tamaños nanométricos, los cuales existen en estado superparamagnético, la existencia de estos pequeños campos coercitivos indican el bloqueo de otros nanogranos.
• En el caso de las películas producidas con calentamiento in-situ se observó la presencia de fases amorfas con posibles fases (entre estas la manganita y el BTO) que fueron especificadas en la tesis.
• Para tratamientos térmicos ex-situ por encima de 660 °C se pudo observar la presencia de BaTiO3 y LSMO.
• No se observaron cambios significativos en los parámetros de red encontrados por las 2 metodologías: Rietveld y deconvolución de picos.
• Se logró obtener películas delgadas con el blanco fabricado en Colombia mediante el método hidrotermal, concluyéndose que este blanco es adecuado para la producción de películas delgadas con pulverización catódica RF.
• Ambas fases cristalinas de BTO y LSMO fueron observadas por medio de DRX solo en el caso de que el espesor de LSMO fue disminuido a 20 nm Esto se debe a que, por un lado, existen menos planos cristalográficos de LSMO, produciendo interferencia constructiva, generándose picos menos intensos. Por otro lado, si la película de LSMOtiene menor espesor, produce menor apantallamiento a los rayos x provenientes del BTO.
• No se observan variaciones significativas en los parámetros de red de las películas delgadas producidos, tanto con blanco comercial como para el blanco el fabricado en Colombia.
• Solo para el caso de la muestra depositada con el blanco propio (B2) a un espesor de 20 nm, se pudo observar un cambio a una estructura ortorrómbica en el BaTiO3, contrastando con la habitual estructura tetragonal de las otras muestras; pese a lo anterior, los parámetros de red de esta estructura ortorrómbica no varían con respecto a los parámetros de la red tetragonal hallada en las otras muestras.
• A medida que disminuyó la temperatura ex-situ, el porcentaje de fase amorfa incrementó, esto se atribuye a que a bajas temperaturas no se incorpora suficiente oxígeno para la formación de compuesto LSMO.
• Se observó un aumento en el tamaño de grano al aumentar el espesor de la manganita. Esto se debe al crecimiento columnar, con un aumento en el diámetro de las columnas, a medida que se aumenta el espesor, el cual es un comportamiento característico de las técnicas asistidas por plasma como pulverización catódica. A medida que se aumenta el espesor, existe una coalescencia de granos, por lo que aquellos de tamaños pequeños, generalmente pasan a ser parte de otros más grandes.
• Se presentó una disminución del tamaño de grano al aumentar la temperatura en el tratamiento térmico. Esto se debe posiblemente a la cristalización de pequeños granos de material amorfos.
• En la región de bajas temperaturas, el incremento de la magnetización en las curvas ZFC con la temperatura se atribuye a la presencia de cristalitos superparamagnéticos, donde se llega a un máximo de magnetización cuando la muestra es sometida a la temperatura de bloqueo, TB.
• El superparamagnetismo pese a ser un fenómeno que se refiere a nanopartículas, en este caso se presentó en películas delgadas.
• Se observó una transición de la fase paramagnética a ferromagnética no abrupta, lo cual indica que la muestra tiene regiones con distintas temperaturas de Curie. Esto puede ser un indicio de que los materiales tienen una amplia distribución de tamaño de cristalito o una ausencia de oxígeno en la manganita o presencia de deformaciones de interface. • Para la muestra B2-50-50-800 se exhibe una transición para- ferro mas abrupta lo cual
puede ser atribuible a un amplio dominio de tamaños de grano y a una cierta cantidad adicional de oxígeno adsorbido en el blanco fabricado en Colombia.
• En las películas delgadas producidas con el blanco comercial se presentan mayores campos coercitivos debido a la posible presencia de dominios de mayor tamaño.
• Otro resultado importante es la tendencia a aumentar del campo coercitivo a medida que se disminuye el espesor, en varios de los casos presentados. Este comportamiento se debe a que al aumentar el espesor, disminuye el estrés de la película, el material se magnetiza más fácilmente y por lo tanto, el campo coercitivo disminuye.
• Otra característica importante que se observa en algunos de los ciclos de histéresis, es una diferencia en la magnetización de saturación para un mismo ciclo, a ciertas temperaturas, este comportamiento se podría atribuir a viscosidad magnética (el sistema no ha alcanzado su estado de equilibrio y en la búsqueda de este estado se observa un cambio en la magnetización de saturación) y a cambios irreversibles en la magnetización.