fracci ´on de ionizacci ´on
velocidad de sonido
temperatura
deposici ´on de energ´ıa
0.001 0.01 0.1 1 10 1 10 100 Profundidad ´optica, τ
Dos picos en deposici ´on de energ´ıa
1 Frente de calentamiento delgado
aτ '10 y x'0.01
2 Frente de ionizaci ´on m ´as ancho a
τ '3, que es casi isot ´ermico Resoluci ´on requerida
Se necesita∆x<0.05/(nσ )para
resolver los frentes
De otra manera se introduce inestabilidades no f´ısicas en la soluci ´on
Sin “hardening” se necesita a ´un m ´as resoluci ´on
El Frente Tiene Estructura Interna
velocidadfracci ´on de ionizacci ´on
velocidad de sonido
temperatura
deposici ´on de energ´ıa
0.001 0.01 0.1 1 10 1 10 100 Profundidad ´optica, τ
Dos picos en deposici ´on de energ´ıa
1 Frente de calentamiento delgado
aτ '10 y x'0.01
2 Frente de ionizaci ´on m ´as ancho a
τ '3, que es casi isot ´ermico
Resoluci ´on requerida
Se necesita∆x<0.05/(nσ )para
resolver los frentes
De otra manera se introduce inestabilidades no f´ısicas en la soluci ´on
Sin “hardening” se necesita a ´un m ´as resoluci ´on
El Frente Tiene Estructura Interna
velocidadfracci ´on de ionizacci ´on
velocidad de sonido
temperatura
deposici ´on de energ´ıa
0.001 0.01 0.1 1 10 1 10 100 Profundidad ´optica, τ
Dos picos en deposici ´on de energ´ıa
1 Frente de calentamiento delgado
aτ '10 y x'0.01
2 Frente de ionizaci ´on m ´as ancho a
τ '3, que es casi isot ´ermico
Resoluci ´on requerida
Se necesita∆x<0.05/(nσ )para
resolver los frentes
De otra manera se introduce inestabilidades no f´ısicas en la soluci ´on
Sin “hardening” se necesita a ´un m ´as resoluci ´on
El Frente Tiene Estructura Interna
velocidadfracci ´on de ionizacci ´on
velocidad de sonido
temperatura
deposici ´on de energ´ıa
0.001 0.01 0.1 1 10 1 10 100 Profundidad ´optica, τ
Dos picos en deposici ´on de energ´ıa
1 Frente de calentamiento delgado
aτ '10 y x'0.01
2 Frente de ionizaci ´on m ´as ancho a
τ '3, que es casi isot ´ermico
Resoluci ´on requerida
Se necesita∆x<0.05/(nσ )para
resolver los frentes
De otra manera se introduce inestabilidades no f´ısicas en la soluci ´on
Sin “hardening” se necesita a ´un m ´as resoluci ´on
El Frente Tiene Estructura Interna
velocidadfracci ´on de ionizacci ´on
velocidad de sonido
temperatura
deposici ´on de energ´ıa
0.001 0.01 0.1 1 10 1 10 100 Profundidad ´optica, τ
Dos picos en deposici ´on de energ´ıa
1 Frente de calentamiento delgado
aτ '10 y x'0.01
2 Frente de ionizaci ´on m ´as ancho a
τ '3, que es casi isot ´ermico
Resoluci ´on requerida
Se necesita∆x<0.05/(nσ )para
resolver los frentes
De otra manera se introduce inestabilidades no f´ısicas en la soluci ´on
Sin “hardening” se necesita a ´un m ´as resoluci ´on
¿Son D-Cr´ıticos los Frentes?
0 0.5 1 0 0.25 0.5 0.75 1 Fracci´on de Ionizaci´on, x M = v/c 0 0.25 10−10 10−5 Densidad ionizada, ni 0 2500 5000 Flujo de part´ıculos, nv 0 5· 109 Temperatura, T 0 5· 103 1· 104Se puede clasificar el frente por
1 El n ´umero de Mach, M
n, con que el gas entra al frente
2 El n ´umero de Mach, M h,
despu ´es de que se calienta el gas
Resultados
Los dos indican que los frentes convexos o planos son
D-cr´ıticos. . .
. . . mientras que los frentes concavos son D-d ´ebiles.
¿Son D-Cr´ıticos los Frentes?
0 0.5 1 0 0.25 0.5 0.75 1 Fracci´on de Ionizaci´on, x M = v/c 0 0.25 10−10 10−5 Densidad ionizada, ni 0 2500 5000 Flujo de part´ıculos, nv 0 5· 109 Temperatura, T 0 5· 103 1· 104Se puede clasificar el frente por
1 El n ´umero de Mach, M
n, con que el gas entra al frente
2 El n ´umero de Mach, M
h, despu ´es de que se calienta el gas
Resultados
Los dos indican que los frentes convexos o planos son
D-cr´ıticos. . .
. . . mientras que los frentes concavos son D-d ´ebiles.
¿Son D-Cr´ıticos los Frentes?
0 0.5 1 0 0.25 0.5 0.75 1 Fracci´on de Ionizaci´on, x M = v/c 0 0.25 10−10 10−5 Densidad ionizada, ni 0 2500 5000 Flujo de part´ıculos, nv 0 5· 109 Temperatura, T 0 5· 103 1· 104Se puede clasificar el frente por
1 El n ´umero de Mach, M
n, con que el gas entra al frente
2 El n ´umero de Mach, M
h, despu ´es de que se calienta el gas
Resultados
Los dos indican que los frentes convexos o planos son
D-cr´ıticos. . .
. . . mientras que los frentes concavos son D-d ´ebiles.
¿Son D-Cr´ıticos los Frentes?
0 0.5 1 0 0.25 0.5 0.75 1 Fracci´on de Ionizaci´on, x M = v/c 0 0.25 10−10 10−5 Densidad ionizada, ni 0 2500 5000 Flujo de part´ıculos, nv 0 5· 109 Temperatura, T 0 5· 103 1· 104Se puede clasificar el frente por
1 El n ´umero de Mach, M
n, con que el gas entra al frente
2 El n ´umero de Mach, M
h, despu ´es de que se calienta el gas
Resultados
Los dos indican que los frentes convexos o planos son
D-cr´ıticos. . .
. . . mientras que los frentes concavos son D-d ´ebiles.
Resumen
Hay flujos de champ ´an cuasi estacionarios
Sus propiedades dependen principalmente de lacurvaturadel frente
Son modelos de orden cero para la nebulosa de Ori ´on
Lo que no incluimos . . . Irregularidades en el frente Vientos estelares
Presi ´on de radiaci ´on Campos magn ´eticos
Resumen
Hay flujos de champ ´an cuasi estacionarios
Sus propiedades dependen principalmente de lacurvaturadel frente
Son modelos de orden cero para la nebulosa de Ori ´on
Lo que no incluimos . . . Irregularidades en el frente
Vientos estelares Presi ´on de radiaci ´on Campos magn ´eticos
Resumen
Hay flujos de champ ´an cuasi estacionarios
Sus propiedades dependen principalmente de lacurvaturadel frente
Son modelos de orden cero para la nebulosa de Ori ´on
Lo que no incluimos . . . Irregularidades en el frente
Vientos estelares Presi ´on de radiaci ´on Campos magn ´eticos
Resumen
Hay flujos de champ ´an cuasi estacionarios
Sus propiedades dependen principalmente de lacurvaturadel frente
Son modelos de orden cero para la nebulosa de Ori ´on
Lo que no incluimos . . . Irregularidades en el frente
Vientos estelares Presi ´on de radiaci ´on Campos magn ´eticos
Resumen
Hay flujos de champ ´an cuasi estacionarios
Sus propiedades dependen principalmente de lacurvaturadel frente
Son modelos de orden cero para la nebulosa de Ori ´on
Lo que no incluimos . . . Irregularidades en el frente Vientos estelares
Presi ´on de radiaci ´on Campos magn ´eticos
Resumen
Hay flujos de champ ´an cuasi estacionarios
Sus propiedades dependen principalmente de lacurvaturadel frente
Son modelos de orden cero para la nebulosa de Ori ´on
Lo que no incluimos . . . Irregularidades en el frente Vientos estelares
Presi ´on de radiaci ´on
Resumen
Hay flujos de champ ´an cuasi estacionarios
Sus propiedades dependen principalmente de lacurvaturadel frente
Son modelos de orden cero para la nebulosa de Ori ´on
Lo que no incluimos . . . Irregularidades en el frente Vientos estelares
Presi ´on de radiaci ´on Campos magn ´eticos