DISEÑO A TORSIÓN ESTRUCTURAS DE HORMIGÓN 2

8. DISEÑO A TORSION DEL HORMIGÓN ARMADO 8.1 Introducción

Un momento que actúa alrededor del eje longitudinal de un elemento estructural se denomina “ momento torsor “ o “ torque “ y se denota con la sigla “ T “. En las estructuras la torsión se origina por: a) la acción de cargas excéntricas en vigas, b) las deformaciones producidas por la continuidad del sistema y c) el efecto producido por la conexión lateral de elementos metálicos a vigas o columnas, figura 8.1.

Figura 8.1 Representación de la torsión de equilibrio

Con frecuencia los elementos estructurales están sometidos a la combinación de flexión ( M ), cortante ( V ) y carga axial ( N ); sin embargo la presencia de fuerzas que producen torsión ( T ) no son excepcionales y a pesar de no ser tan frecuentes como las anteriores producen un alabeo típico en los elementos cuando actúa en combinación con las otras tres tensiones.

Por muchos años la torsión fue considerada como un efecto estructural secundario y por lo tanto no fue incluida directamente en los diseños por lo que el problema se resolvía considerando un factor total de seguridad que conservadoramente se incluía en los cálculos. Sin embargo en las ultimas cuatro décadas del siglo XX los efectos de daños en estructuras afectadas por sismos mostraron evidencia de que el enfoque utilizado era incorrecto, además los procedimientos de diseño se mejoraron aumentando la esbeltez de las secciones y disminuyendo los factores de seguridad y finalmente la ingeniería practica incremento el uso de estructuras donde la torsión era una tensión importante como en el caso de puentes curvos, secciones en cajón y escaleras en espiral. Lo anterior contribuyo a solicitar mayor investigación en este campo.

lv

m

t T e q P m t = P . e A A

Al estudiar la torsión es importante reconocer que existe: “ torsión estática o primaria” y “ torsión hiperestatica o secundaria”. La primera es denominada como “ torsión de equilibrio” y se presenta cuando las cargas externas que producen torsión solo se pueden equilibrar con la capacidad resistente del material. En estos casos la torsión requerida para mantener el equilibrio es estáticamente determinada. Un ejemplo de este caso es la losa en voladizo de la figura 8.1 en donde las cargas externas producen

momentos torsores “ mt “ que actúan longitudinalmente en la viga de apoyo “ A-A” y

que son equilibrados por el torsor resistente “ T “ suministrado por las columnas. Sin la presencia de “ T “ la estructura colapsa. En contraste a esta condición se presenta la “ torsión secundaria “ la cual proviene de la continuidad y compatibilidad de deformaciones en el interior de los sistemas estructurales. En este caso los momentos torsores no se pueden hallar solo por equilibrio estático, se debe utilizar una redistribución interna de tensiones para luego aplicar el equilibrio estático alternativo. Si se desprecia la continuidad en el diseño se produce una gran fisuración de la estructura pero por lo general no colapsa. La figura 8.2 ilustra la viga de borde de una losa de piso de una edificación sometida a torsión secundaria.

Figura 8.2 Representación de la torsión secundaria

m

t T A A B B Viga de borde rígida Viga de borde fisurada Articulación Empotramiento

Si la viga de borde “ A-A “ es suficientemente rígida a torsión y adecuadamente reforzada y si las columnas pueden soportar el torque “T “ los momentos en la losa se aproximaran a los de un soporte rígido como se muestra en el primer diagrama de momentos de la figura 8.1. Sin embargo si la viga tiene poca rigidez torsional y un refuerzo inadecuado a torsión se presenta su fisuración con la posterior caída de la rigidez y los momentos en la losa se aproximan a los de un extremo articulado como se indica en el segundo diagrama de momentos de las figura 8.2. Si la losa se diseña de acuerdo al diagrama de momentos con viga de borde articulada, que es realmente como la estructura trabaja, no se presenta el colapso.

Mientras las técnicas modernas para el análisis estructural permiten una evaluación ma s realista del momento torsor ( análisis espacial ) tanto para condiciones estáticamente determinadas como indeterminadas, por lo general en los diseños se desprecian los efectos de la torsión secundaria cuando las tensiones a torsión son bajas y es posible usar el equilibrio estático alternativo. Esto se permite en muchos códigos y especificaciones de diseño. De otra parte cuando la resistencia a torsión es importante, como en el caso de puentes, se requiere utilizar un análisis riguroso del problema incluyendo un detallado completo de refuerzo a torsión como se indicará mas adelante.

La primera recopilación organizada de conocimientos y trabajos sobre la torsión fue realizada por el ACI y difundida en un simposio en el año 1968 con el nombre de “ La torsión en el hormigón estructural “. Las memorias del evento se publicaron con el mismo titulo y se conocen como “ publicación especial SP # 18 del ACI ”. La mayor parte de las referencias, tomadas en los códigos para estudiar la torsión, provienen de la teoría clásica de la resistencia los materiales. La primera vez que el código ACI incorpora recomendaciones detalladas para el diseño a torsión es en la versión 318-71 en donde se basa en toda la información experimental obtenida hasta la fecha.

8.2 La tors ión en la resistencia de materiales

8.2.1 Secciones sólidas

Figura 8.3 Torsión en secciones sólidas

ô Elemento 1 T dx x r

En un elemento sometido a torsión, el momento torsor “ mt “ produce tensiones

cortantes “ ô “ en su sección transversal tanto radial como tangencialmente. La figura 8.3 ilustra este efecto en una barra empotrada sometida en un extremo a un momento torsor “ T “. El resultado es un campo de tensiones cortantes que actúan en forma similar a la indicada en el elemento diferencial “ 1 “.

En un elemento de sección circular sólida las tensiones cortantes son nulas en el eje y máximas en su perímetro aumentando linealmente como se aprecia en la figura 8.3. En forma similar la sección cuadrada presenta una configuración similar de tensiones cortantes con el agravante de que las tensiones en el perímetro varían de cero en las esquinas a un máximo en el centro del borde.

La representación mas clásica de las tensiones cortantes generadas por la torsión la suministra la teoría de la elasticidad usando la analogía de la película de jabón. Las ecuaciones para expresar la pendiente de una lamina en forma de cúpula son análogas a las ecuaciones para las tensiones cortantes producidas por la torsión.

Se concluye por tanto que si se toma una lamina o placa y se hace en su centro una abertura de forma similar a la sección analizada y se cubre luego la abertura con una película de jabón, al inflarse la película se forma una superficie curva que repr esenta el campo de tensiones a torsión. La pendiente máxima en cada punto de la curva es proporcional a las tensiones cortantes en el punto.

Figura 8.4 Analogía de la película de jabón en diseño a torsión Placa con hueco

circular

Placa con hueco rectangular

Para obtener la expresión general de la torsión en secciones sólidas, homogéneas, elásticas e isotrópicas se asumirá un elemento diferencial en forma de disco de espesor “ dx “ y radio “ r “ sometido a un torque “ T “ , figura 8.5. Aislando el disco diferencial de la sección se tiene que al aplicar un torsor diferencial “ dT “ la cuerda “ a-b ” se desplaza a “ a´- b´ “ realizando un giro “ dÖ “

Figura 8.5 Elemento diferencial de disco a torsión

Para ángulos pequeños se puede considerar: dÖ = ds / r. Considerando la sección abcd:

Se llega a la conclusión de que “ ã = r è “. En el rango elástico se asume que las tensiones cortantes son proporcionales a las deforma ciones por cortante => ô ã è ô = G. ã Donde G : modulo de cortante

Las tensiones cortantes de un elemento superficial son: ô = G.r. è y para un elemento interior son : ô = G.ñ. è

Si se incluye ahora el torque externo “ T “ se tiene:

a _b a´ b´ r dÖ a b c c´ d d´ ã ã = tan ã = cc´/ ac = sen ã cc´= ds y ac = dx => ã = ds / dx = ( r dÖ ) / dx = r è dA T ñ dñ

∫

=

∫

= dA G dA T τ. .ρ .ρ.θ.ρ. dA G T = _.θ_.

∫

ρ2 J G T = .θ. ∴

J : Momento polar de inercia 2

.r4 J_circ=π

dx

De las expresiones anteriores igualando valores se obtiene: J T r Gθ. = τ = finalmente: J r T elast . .= τ ( 8.1 )

Esta es la expresión reconocida de la resistencia de materiales y determina la tensión cortante en función del momento torsor y las propiedades geométricas de la sección. Si se mantiene recto el eje del cilindro y se aumenta gradualmente la deformación en la sección se aprecia que la región interna cercana al eje permanece en rango elástico mientras que la zona de los bordes comienza a plastificarse como se muestra en la figura 8.6. Cuando la sección se plastifica totalmente las tensiones cortantes no son proporcionales al momento torsor aplicado y se produce la falla para un cortante de =>

J r T_p falla . 4 3 = τ ( 8. 2 )

Figura 8.6 Distribución de tensiones cortantes por torsión en una sección circular En una sección rectangular maciza el problema de la torsión es mas complejo. Las secciones inicialmente planas sufren alabeo bajo la acción de los momentos torsores. Este momento produce tensiones cortantes axiales y circunferenciales con valores de cero en las esquinas y el centro del rectángulo y máximas en los puntos medios de los bordes laterales como se indica en la figura 8.3. Este campo de tensiones hace difícil presentar una formulación racional similar a las ecuaciones para la sección circular. Afortunadamente la teoría de elasticidad permite desarrollar la expresión 8.3 para representar el estado de tensiones cortantes en secciones rectangulares cuya deducción esta fuera del alcance de este texto.

y x T . . 2 max α τ = ( 8.3 ) Núcleo elastico Anillo plástico ôe , ôp r

En donde T: torque aplicado en la sección, x: lado corto, y : lado largo y á: coeficiente numérico que depende de la relación ( y / x ). En general se puede utilizar la ecuación 8.4 para hallar en forma aproximada el valor de á.

( )

y x 8 . 1 3 1 + = α ( 8.4 )

Si ( y / x ) = 1.0 è á = 0.208 y se tiene la sección cuadrada

Si ( y / x ) = è á = 1 / 3 = 0.333 y se tiene la sección rectangular esbelta

8.2.2 Secciones huecas o en cajón

Si en una estructura la torsión es la tensión predominante la sección tubular es la optima para resistir el campo de tensiones originado. En el numeral anterior se indico que las tensiones cortantes originadas por la torsión son mayores en los bordes y prácticamente nulas en el eje. Esto lleva a la conclusión de que en estos casos el núcleo de las secciones es inútil para resistir torsión y lo mas lógico es que esta parte no se requiere para resistir tensiones originando la forma hueca o cajón. La figura 8.7 representa un cilindro hueco o tubo de un material ideal, elástico, homogéneo e isotropico, el cual esta empotrado en un extremo y sometido a un torque “ mt “ en el otro.

Figura 8.7 Torsión en secciones huecas a Ö P P L Cilindro hueco

El momento torsor aplicado es: mt = P.a

El ángulo de giro de la sección es “ Ö “ è ( Ö / L ) = Cte. = è

Si se define como “ Ao “ el área del radio medio de la sección => q

Ao t Ao

T =2. .τ. =2. . ( 8.5 )

Comparando las ecuaciones 8.1 y 8.5 se nota como para un mismo torsor las tensiones cortantes en la sección hueca son mayores que las de la sección maciza. Si por ejemplo se tiene un cilindro sólido de acero con 50 mm de diámetro sometido a un torsor de 4.0 kN.m => ô = 163 MPa. Si el cilindro es hueco del mismo diámetro y con espesor t = 5 mm se tiene para el mismo torsor aplicado: ô = 251 MPa es decir un 54% mayor que las tensiones de la sección sólida. Esto lleva a la conclusión de que es mas confiable y seguro trabajar con la sección hueca para el diseño estructural a torsión. En definitiva se puede asumir que las tensiones cortantes “ ô “ son constantes a través de un espesor “ t “ en la periferia de la sección por tanto la sección es similar a un tubo de pared delgada en donde la torsión es resistida por unas fuerzas perimetrales de corte denominadas “ flujo de corte: q “.

En el caso de una sección rectangular la expresión 8.5 tiene la misma deducción. La figura 8.8 muestra una sección cajón de dimensiones medias “ X , Y “ sometida a un momento torsor “ T “.

Figura 8.5 Sección hueca rectangular sometida a torsión

t Tensiones cortantes ô = Cte. d r Fuerza tangencial = ô . t Flujo de cortante: q = ô . t mt ( unit. ) = ô . t . r mt ( tot. ) = ( ô . t . r ) 2.ð.r mt ( tot. ) = 2.ð.r2. ô . t Xo Yo t T

Trayectoria del flujo de cortante: q Área sombreada: Ao

Si se toman momentos alrededor del eje central de la sección se tiene:       +       = 2 . . . 2 2 . . . 2qXo Yo qYo Xo

T <==> T = Mom. de q según x + Mom. q según y

Resolviendo => T =2.q.Xo.Yo= 2.q.Ao

Donde Ao = xo.yo : Área de la sección encerrada por el flujo de corte. Esta es la misma

expresión obtenida en la ecuación 8.5.

Si se considera que Ao = Acp / coef. Donde Acp = área exterior de la sección hueca => en

una sección rectangular de b = h / 2 y t = b / 4 se obtiene: Ao (21 / 32 ) Acp es decir

que Ao Acp / 1.5 y en este caso el coeficiente es 1.5

En secciones rectangulares se cumple que t h / 8 y t b / 4 por cálculos sencillos se llega a la conclusión que t = ( 3 / 4 ) ( Acp /Pcp)

cp cp cp cp cp cp cp o o P A P A A P A A t A T 2 . . 4 3 . . 5 . 1 . 2 . 4 3 . . . 2 . . . 2 τ τ τ =τ     = = = cp cp P A T 2 . τ = ( 8.6)

La ecuación 8.6 es de tratamiento similar a la 8.5 y a la 8.3.

8.3 Teoría de la Torsión en el hormigón sin refuerzo

Utilizando los conceptos estudiados en el numeral anterior el problema de la torsión en el hormigón se puede enfocar de dos formas: 1) cuando este no lleva ningún refuerzo metálico ( sección solo de hormigón ) y 2) cuando lleva refuerzo longitudinal y transversal en su sección ( hormigón armado).

En el primer caso se pueden considerar así mismo dos procedimientos: el utilizado por la teoría clásica de elasticidad llamado “ la torsión de Saint Venant “ y el utilizado por la teoría de plasticidad o la torsión en tubos de pared delgada. En la elasticidad se indica que las tensiones producidas por la torsió n se distribuyen en la forma indicada en la figura 8.3 y se calculan usando la expresión 8.3. Estas tensiones se deben convertir luego en tensiones principales para hallar aquellos puntos de máxima tracción y compresión y así finalmente definir las líneas de fractura del material. El desarrollo completo de esta teoría marcó la forma de proceder en la ingeniería Americana hasta mediados de la década del 90. Se le conoce mas técnicamente como la “ teoría de la flexión oblicua o teoría de Hsu “. Por el contrario en la teoría de la sección hueca se utiliza la analogía de la cercha espacial para obtener el campo de tensiones en la sección llegando a la expresión 8.5. Esta forma de proceder se popularizo primero en Europa y Canadá para finalmente hacerlo a finale s de la década del 90 en Estados Unidos. Se le conoce como la teoría de la “ cercha espacial o analogía de la cercha”.

8.3.1 Teoría de la flexión oblicua “ Hsu “

Cuando se somete un elemento de hormigón a torsión pura ( caso ideal ) las fisuras se presentan cuando las máximas tensiones principales a tracción “ ót “ alcanzan el valor

de la resistencia a la tracción del hormigón “ f´t “.

Figura 8.6 Tensiones generadas por la torsión

Ya que las tensiones principales a tracción dependen o son proporcionales a las tensiones cortantes en cualquier punto del elemento, el torque “ T “ en el momento de la fisuración puede obtenerse igualando la expresión 8.3 a “ f´t “.

(

2

)

´ ´ 2 max . . . . .x y ft Tcr x y ft T α α τ = = ⇒ =

Donde: Tcr = Momento torsor de fisuración del hormigón. Si el comportamiento es

elástico => se puede asumir con base en resultados experimentales que á = ( 1 / 3 ) y que “ f´t = 0.80 [ 0.63 ( f´c )0.5 ]= 0.5 ( f´c)0.5 “. El momento torsor de fisuración se

puede expresar para secciones rectangulares como:

      = 3 . . 50 . 0 2 ´ x y f T_{cr c} ( N.mm ) ( 8.7 )

Si la sección esta compuesta por varios rectángulos la expresión 8.7 se puede generalizar de la siguiente forma:

        =

∑

3 . . 50 . 0 2 ´ x y f Tcr c ( N.mm ) ( 8.8 )

ô

ó

T T Estado de tensiones cortantes debidas a la torsión Estado de tensiones principales por torsión

Por ejemplo si se tiene una sección cuadrada de hormigón con b = h = 300 mm y f´c = 21 MPa y el momento torsor de fisuración es:

m kN mm N T_cr 20.6 10. . 20.6 . 3 300 300 . 21 50 . 0 6 2 = × =       × =

Un aspecto importante de esta teoría es conocer porque la torsión se traduce en una flexión oblicua. Para ello es necesario estudiar como es la superficie de falla producida por este estado de tensiones. La figura 8.7 muestra como la fisura a torsión es una espiral que envuelve la sección y cuando completa un ciclo de 360° genera una superficie de falla inclinada cuyo ángulo se puede considerar para propósitos de análisis como de 45°. Esta superficie inclinada es mas una falla por flexión que por cortante.

Figura 8.7 Flexión oblicua por torsión

Utilizando la geometría de la sección “ 1234 “ se tiene:

( )

45 Cos

( )

45 T T.Cos

( )

45 T T T T Sen = b = t = ⇒ _b =

El momento torsor “ Tb “ es realmente un momento flector que actúa alrededor del eje

a-a ( flexión oblicua ) por tanto produce tensiones por flexión de la siguiente magnitud:

z T f z M I y M f b tb= ⇒ = = .

El valor de “ z “ se puede obtener como:

( )

6 . 2 / 12 / . 3 x y2 y y x y I z = = = Reemplazando en “ ftb “ =>

(

)

( )

( )

2 2 2 _. . 3 . ) 707 . 0 ).( 707 . 0 ( . 6 45 / 6 . 45 . y x T y x T sen y x Cos T f_tb= = = 1 2 3 4 T 45° T Tt Tb 4 3 2 1 y x

(

x.y2 3

)

T f_tb=

∴

Esta expresión es similar a la obtenida en 8.3 con el valor de á = 1 / 3.

8.3.2 Teoría de la cercha espacial

De forma similar al planteamiento realizado en 8.3.1 cuando se somete una sección de hormigón a un torsor “ T “ la analogía del tubo de pared delgada permite estimar como las tensiones cortantes generadas se pueden expresar mediante la ecuación 8.5 la cual se puede escribir como:

t A T o. . 2 =

τ . Cuando las tensiones principales a tracción alcanzan la

magnitud de la resistencia a tracción del hormigón el elemento se fisura. En esta teoría se considera conservadoramente que f´t = 0.34 x ( f´c )0.5 igualando términos y

despejando se obtiene el momento torsor de fisuración:

cp cp c o c cr P A f t A f T 2 ´ ´ . . 34 . 0 ) . 2 .( . 34 . 0 = = ( N.mm ) ( 8.9 )

Aplicando 8.8 al mismo ejemplo anterior se obtiene la torsión de fisuración:

(

)

m kN mm N Tcr 10.5 10 . . 10.5 . 300 4 300 300 21 34 . 0 6 2 = × =     × × × × =

El resultado es un torsor de fisuración un 50% inferior al que predice la teoría clásica de elasticidad. Esto en definitiva hace mas confiable y seguro el segundo método sumado al hecho de que la teoría de la sección hueca permite incluir los problemas del pretensado no tenidos en cuenta en la teoría clásica.

8.4 Torsión pura en el hormigón armado

Cuando la magnitud de la torsión externa “ T “ es mayor o igual a la torsión de fisuración del hormigón “ Tcr “ se hace necesario suministrar un refuerzo adecuado al

hormigón que soporte el exceso o toda la solicitación indicada. Por lo general este refuerzo consiste en estribos cerrados ( a diferencia del estribo abierto en forma de U usado en cortante ) espaciados convenientemente, mas una s barras longitudinales, adicionales a las de flexión, que permiten mejorar el comportamiento estructural del elemento. Numerosos ensayos indican que la presencia de solo barras longitudinales en una sección de hormigón incrementan su resistencia a torsión en aproximadamente un 15% debido a la acción de dovela que ejerce este acero, impidiendo la falla por hendimiento del material. En este sentido se puede decir que la capacidad a torsión del hormigón armado sin refuerzo transversal se puede considerar en forma conservadora como la expresada por las ecuaciones 8.8 y 8.9.

Figura 8.8 Torsión en el hormigón armado

En el caso general, cuando la sección tiene acero longitudinal y transversal adecuadamente detallado, como se ilustra en la figura 8.8, se puede decir que en el instante que T Tcr el hormigón se fisura e inmediatamente su resistencia a torsión

disminuye en un 50% mientras que el acero de refuerzo comienza a trabajar soportando la torsión excedente. Esta redistribución de tensiones internas permite entender el porque se presenta una etapa de fluencia en la curva torsión-giro ( T vs è ) del material. Cuando la sección alcanza su máxima resistencia la capa de hormigón que recubre el refuerzo comienza a desintegrarse desprendiéndose de la sección lo que finalmente se traduce en la perdida de aporte de resistencia a torsión del hormigón.

Al igual que en el caso del hormigón sin refuerzo existen dos teorías que permiten resolver el problema de la torsión en el hormigón armado: La teoría de Hsu ( clásica ) y la teoría de la cercha espacial ( moderna).

8.4.1 Teoría de Hsu o de la flexión oblicua

Este enfoque fue el propuesto por el ACI-318 desde el año 1971 hasta el año 1989 y se basa en los primeros resultados experimentales de los ensayos realizados en los Estados Unidos para tratar de proponer una metodología racional a la solución del problema de la torsión en el hormigón armado. En este enfoque se parte de la hipótesis de que tanto el hormigó n como el refuerzo aportan resistencia a torsión en una sección, considerando la torsión nominal como la suma de las dos contribuciones:

s c

n T T

T = + ( 8.10 )

Tc : Resistencia a torsión suministrada por el hormigón

Ts : Resistencia a torsión suministrada por el refuerzo

Tn : Resistencia a torsión nominal del hormigón armado

Experimentalmente se ha obtenido el valor de “ Tc “ indicando que este es una fracción

del “ Tcr “ ya que al fisurar el hormigón se pierde parte de su capacidad para resistir

torsión. Se puede considerar conservadoramente que Tc = ( 0.40 ) Tcr T T As A´s Av A´s AL As

3 . . . 2 . 0 3 . . . 50 . 0 . 40 . 0 2 ´ 2 ´

∑

₌

∑

        = f x y f x y Tc c c ( 8.11)

El valor de “ Ts “ se determina utilizando el equilibrio estático de una sección fisurada

por torsión. La figura 8.9 muestra un elemento de hormigón armado con refuerzo transversal sometido a torsión “ T “.

Considerando nuevamente la superficie de falla inclinada estudiada en el numeral anterior se puede hacer nuevamente el equilibrio de fuerzas y estimar el valor de “ Ts “

algebraicamente.

Figura 8.9 Sección de hormigón armado sometida a torsión

Utilizando el mismo enfoque de la sección de hormigón sin refuerzo, cuando la sección se fisura se genera una superficie de falla inclina da similar a la de la figura 8.7 pero ahora se incluye la presencia del acero longitudinal y transversal.

En cada cara, la fisura es cruzada por un determinado numero de estribos “ n “ mientras en la zona comprimida de la sección se genera una resultante horizontal que debe ser equilibrada por refuerzo longitudinal.

Al analizar la cara inferior de la sección “ 1-2 “ se concluye que el numero de estribos “

nh “ que la cortan es:

( )

s x n o h φ cot .

= donde Ö es el ángulo de inclinación de la fisura

como se muestra en la figura 8.10. De la misma forma el numero de estribos “ nv “ que

corta la fisura en la cara 2-3 vertical esta dado por:

( )

s Cot y n o v φ . = . y x yo xo Estribos cerrados cada “ s ” T 1 2 3 4

( )

( )

( )

s Cot y n s Cot x n s n y s n x Tan o v o h v o h o φ φ φ . . . . = ⇒ = ⇒ = =

Figura 8.10 Estribos que corta la fisura horizontal y vertical

Experimentalmente se ha comprobado que en la falla las ramas verticales de los estribos entran en fluencia mientras que las ramas horizontales permanecen en rango elástico. En consecuencia el par que produce giro debido a las fuerzas horizontales es:

Para una rama del estribo

Para varias ramas del estribo T_h =S_h.n_h.y_o =

(

A_t.f_sh

)

.n_h.y_o

( )

φ Cot s y x f A T o o sh t h . . . . = ∴ Si se define

( )

y sh h f f Cot K = φ . è s y x f A K T o o y t h h . . . . =

Es la torsión producida por las ramas horizontales de los estribos. Para la torsión producida por las ramas verticales “ Tv “ se usa el mismo procedimiento:

Para una rama del estribo

Para varias ramas del estribo Tv =Sv.nv.xo =

(

At.fsh

)

.nv.xo

n

h

.s

Ö xo

n

v

.s

yo Sh yo

(

t sh

)

o o h h S y A f y T = . = . . Sh yo xo o sh t o v v S x A f x T = . = . .

( )

φ Cot s y x f A T o o sh t v . . . . = ∴ Si se define

( )

y sh v f f Cot K = φ. è s y x f A K T o o y t h v . . . . =

Las ecuaciones para “ Th “ y “ Tv “ son idénticas excepto en el valor de los coeficientes

“ Kh “ y “ Kv “. Al estado de conocimientos a que llego esta teoría fue prácticamente

imposible lograr obtener un valor adecuado para estas dos constantes. Sin embargo el recurso experimental permitió resolver el problema así: Sea Ts = Th + Tv è

(

)

s y x f A s y x f A K K T o o y t t o o y t v h s . . . . . . . .  =α      + = ( 8.12 )

En este caso el valor de “ át “ fue observado experimentalmente llegando a la

conclusión de que este depende fundamentalmente de la relación dimensional entre los lados de la sección, y se puede calcular con la expresión 8.13.

50 . 1 ) 33 . 0 66 . 0 ( + ≤ = o o t x y α ( 8.13 )

Conocido el valor de “ Tc “ y “ Ts “ se puede estimar por esta teoría cual es la capacidad

resistente a torsión de una secció n de hormigón armado.

La deducción de las expresiones 8.12 y 8.13 parte del hecho de que “ Tn “ se puede

obtener siempre y cuando la sección este reforzada con estribos cerrados espaciados correctamente de tal forma que la superficie de falla intercepte un numero adecuado de estribos. Por esta razón en esta teoría se especifica un espaciamiento máximo para estribos a torsión.

En esta teoría también se especifica que el refuerzo longitudinal no tiene un papel bien definido en la resistencia a torsión. Sin embargo la evidencia experimental indica que solo se puede alcanzar el valor indicado de “ Tn “ si se suministra un adecuado refuerzo

longitudinal. Este refuerzo longitudinal, adicional al de flexión, permite anclar mas seguramente los estribos en la sección, ayudar en la resistencia a torsión por la acción de dovela y controla el alabeo y la fisuración en torsión del material. Se especifica que para lograr alcanzar el “ Tn “ se requiere que el volumen total de acero longitudinal en una longitud unitaria del elemento adquiera un valor entre 0.7 y 1.5 veces el volumen total de estribos en la misma sección. Una primera aproximación puede ser igualando estos dos volúmenes => Vol. Acero long. = Vol. Acero estr. ( en una longitud “ s “ ).

(

o o

)

t sls A x y A = + ∴ . 2. . Despejando el valor de “ Asl “ è s y x A A o o t sl . . . 2 = ( 8.14 )

8.4.2 Teoría de la cercha espacial

En este caso, en forma similar a la teoría anterior, cuando la torsión producida por las cargas externas “ T “ es mayor que la torsión de fisuración del hormigón “ Tcr “ se

presenta un patrón de fisuración en espiral que hace necesario la utilización de un refuerzo transversal y longitudinal adecuado en la sección. Cerca de la resistencia ultima la contribución del hormigón es nula por lo que por hipótesis en esta teoría se considera que “ Tc = 0 “ y por tanto “ Tn = Ts “.

Después de la fisuración el área encerrada por el flujo de cortante es “ xo.yo “ medidos

desde los centroides del acero. Se define: Ao = xo.yo y Po = 2 ( xo + yo ). El modelo

físico que se utiliza para el análisis es una armadura espacial en donde unos elementos están en tracción y otros en compresión. Los primeros son los estribos y barras longitudinales y los segundos el hormigón.

Figura 8.11 Modelo de cercha espacial. Fisuración en espiral

En la figura 8.11 se aprecia como cada cara lateral aporta resistencia a torsión. La cara donde actúa “ V4 “ aporta una torsión:

2 . 4 4 o x V T =

Ahora V4 es la cortante que actúa en la cara “ cc´bb´ “ es equilibrada por la resultante a

tracción de cada una de las ramas verticales de los estribos que cortan las fisuras.

è a b c d T b´ d´ c´ V1 V2 V3 V4 a b c d yo xo Puntales de hormigón a compresión

Aislando la cara “ cc´bb´ “, figura 8.12 y considerando que la rama vertical del estribo entra en fluencia cuando se alcanza la resistencia a torsión se tiene:

V4

Figura 8.12 Equilibrio de cara lateral en el modelo de la cercha espacial

(

.

)

0

.

0

⇒

4

−

=

=

∑

F

y

V

n

A

t

f

yv

Donde V4 es la cortante en la cara “ cc´bb´ “; At = Sección transversal de una rama del

estribo; n es el numero de estribos que cortan la fisura y fyv = resistencia a tracción en

fluencia del estribo. De la figura 8.12 se deduce que:

( )

( )

s Cot y n y s n Cot o o θ θ = . ⇒ = .

Reemplazando “ n “ en la ecuación de equilibrio:

( )

yv t o _{A f} s Cot y V4 . . .      = θ

La torsión resistente en la cara “ cc´bb´ “ es :

2 . 4 4 o x V T = è

( )

θ Cot s y x f A T o o yv t . . 2 . . . 4 =

Repitiendo el procedimiento anterior en las restantes tres caras del elemento y sumando luego los efectos de cada una se obtiene la resistencia nominal a torsión de una sección de hormigón armado sometida a un momento torsor “ T “.

c c´ b b´ è Fi = At.fyb yo yo Cot ( Ö ) s Puntales de hormigón a compresion

( )

θ Cot

( )

θ s A f A Cot s y x f A T T o yv t o o yv t i n . 2. . . . . 2 . . . . 4 4 1 =       = =

∑

( 8.15)

En donde “ Ao = xo.yo “ es el área de la sección encerrada por los estribos y “ è “ el

ángulo de inclinación de la fisura. En general el valor de “ è “ puede variar entre 30° y 60°, el ACI recomienda que para hormigón armado se use un “ è = 45° “ y para pretensado “ è = 37.5° “.

En el equilibrio anterior no se considero el aporte de los puntales de hormigón a compresion en cada cara. La figura 8.13 ilustra gráficamente como es el trabajo de estos bloques bajo la acción de un torsor “ T “.

è

Figura 8.13 Accion de los puntales a compresion

La fuerza cortante “ V4 “ se puede descomponer en dos fuerzas, una en dirección de los

puntales “ D4 “ y la otra longitudinal “ N4 “.

( )

θ Cot V

N₄ = ₄. D₄ =V₄ Sen

( )

θ

La componente horizontal “ N4 “ debe equilibrarse con un acero a tracción longitudinal.

Reemplazando y sumando las contribuciones para los cuatro lados:

( )(

o o o o

)

yv t total Cot x x y y s f A N N N N N = ₁+ ₂+ ₃+ ₄ = . . 2 θ . + + +

En donde “ Po = 2 ( xo + yo ) “ es el perímetro de la línea central de los estribos.

è N4 / 2 N4 / 2 V4 yo.Cot è yo V4 N4 / 2 N4 / 2 è D4 V4 N4

( )

θ Cot

( )

θ A P T Cot P s f A N o o o yv t . 2 . . . . ₂ = = ( 8.16 )

Ya que “ N “ es la fuerza horizontal que genera la torsión debe equilibrarse con acero longitudinal que aporta una fuerza de: “ Asl fyl “ => N = Asl.fyl => reemplazando en 8.16:

( )

θ 2 . . . Cot f f P s A A yl yv o t sl              = ( 8.17 )

Este es el refuerzo longitudinal por torsión que se debe colocar en la sección para equilibrar las componentes horizontales de los puntales de hormigón a compresion.

Tabla 8.1 Resumen de las ecuaciones de diseño a torsión del hormigón armado

Teoría de la flexión oblicua Teoría de la cercha espacial Tcr _      

∑

3 . . . 50 . 0 2 ´ x y f_c 0.34. . ) 2 ´ cp cp c P A f Tc ₃ . . . 20 . 0 2 ´

∑

x y f_{c 0.0} Ts _s y x f A o o y t t . . . . α Cot

( )

θ s A f A o yv t. . . . 2 Asl _s y x A o o t . . . 2 2

( )

_θ . . . Cot f f P s A yl yv o t              

8.5 Interacción torsión – cortante- flexión en el hormigón armado

En la practica la torsión se encuentra acompañada de otras tensiones que actúan simultáneamente como la flexión, la cortante y la fuerza axial. En estos casos se debe considerar la interacción entre las tensiones actuantes. En el caso mas típico de cortante mas torsión los procedimientos de diseño también consideran dos enfoques diferentes: el utilizado por la teoría de la flexión oblicua ( clásico ) y el recomendado por la analogía de la cercha ( moderno ).

8.5.1 Torsión - cortante en la teoría de la flexión oblicua

La figura 8.14 ilustra los resultados de ensayos a cortante y torsión en elementos de hormigón armado de diferentes forma de secciones ( rectangular en T y L ) sin refuerzo transversal. Si se define “ Vo , To “ como la resistencia pura a cortante y a torsión de la

sección y “ Vc , Tc “ como la resistencia en la interacción a cortante y a torsión se puede

apreciar como el modelo matemático que rige el comportamiento del campo de tensiones resultante es la ecuación de un circulo de radio r = 1.0 ( x2 + y2 =1.0 ).

0 . 1 2 2 =       +       o c o c T T V V ( 8.18 )

Si se asume que esta misma expresión se puede utilizar en el hormigón armado con estribos, situación que la evidencia experimental considera razonable y segura, se puede determinar por simples cálculos numéricos cual es el valor de “ Vc “ y “ Tc “ en el

diseño a torsión mas cortante.

. . . . . . . . ... . . .. . . . ... . . .. ... .. . .. .... .. ... .. . . . .. . . . . .. . .. ... .

Figura 8.14 Representación grafica de la interacción torsión-cortante De la ecuación 8.18 se tiene:         +             =     ⇒ =         +             1 . 1 1 1 . 2 2 2 2 2 2 c o o c o c c o o c o c T T V V T T T T V V T T                 + = 2 2 0 . 1 o o c c c V T T V T T ( 8.19 )

De la misma forma despejando Vc =>

0.2 0.6 1.0 0.2 0.6 1.0 0 . 1 2 2 =     +     o c o c T T V V Resultados experimentales       o c V V       o c T T

2 2 1 _            + = c c o o o c V T T V V V ( 8.20)

Utilizando las expresiones obtenidas estadísticamente para representar la resistencia pura del hormigón a cortante: V_cr =V_o =_0.17 f_c´b_wd

y la resistencia pura del hormigón a torsión T_cr =T_o =0.07 f_c´

∑

x2y se tiene: d b y x d b f y x f V T w w c c o o =

∑

=

∑

2 ´ 2 ´ 4 . 0 17 . 0 07 . 0 Sea => T o o w T C V T y x d b C = ₂ ⇒ = 0.4

∑

y _T o o _C T V 5 . 2 =

Se puede asumir que la relación cortante – torsión en la interacción ( Vc / Tc ) es

aproximadamente igual a la relación cortante – torsión producida por las cargas externas mayoradas ( Vu / Tu ). Utilizando estas definiciones las ecuaciones 8.19 y 8.20 quedan:

            + =

∑

2 2 ´ . 4 . 0 1 07 . 0 u T u c c T C V y x f T ( 8.21 )

De la misma forma despejando Vc =>

2 ´ . 5 . 2 1 17 . 0       + = u u T w c c V T C d b f V ( 8.22)

El uso de las ecuaciones 8.21 y 8.22 debe considerar las mismas unidades de medida para CT y Tu. La resistencia nominal a torsión “ Tn “ se obtiene de la contribución del

hormigón “ Tc “ y del refuerzo “ Ts “.

8.5.2 Torsión - cortante en la teoría de la cercha espacial

En forma similar al enfoque utilizado en la teoría clásica, cuando actúan simultáneamente la cortante y la torsión estas tensiones se superponen aumentando la posibilidad de falla diagonal en la sección. Se sabe que las tensiones cortantes están representadas por la expresión:

d b

V

w v =

generadas por la torsión se evalúan con la expresión 8.5: o T A t T . . 2 = τ . En las caras

verticales de la sección estas tensiones se suman algebraicamente. En una sección de hormigón armado fisurado se tiene que Ao = 0.85 Acp y t = Acp / Pcp => ₂

7 . 1 . cp cp T A P T = τ

La tensión cortante máxima en la sección es la suma:

2 7 . 1 . cp cp w T V A P T d b V + = + =τ τ τ ( 8.23 )

La expresión 8.23 esta bien ajustada para secciones huecas sin embargo su uso en sólidas es conservador porque en realidad toda la sección ayuda a la resistencia a cortante “ ôv “. En estos casos se recomienda utilizar la raíz media cuadrática de la

resultante de las dos tensiones:

        +     = ₂ 2 7 . 1 . . _cp cp w A P T d b V τ ( 8.24 ) 8.5.3 Torsión - flexión

En muchas situaciones practicas la torsión esta acompañada de flexión. Tanto la teoría de la flexión oblicua como la cercha espacial brindan aproximaciones validas para resolver el problema.

Figura 8.15 Fuerzas longitudinales producidas por la flexión y la torsión yo

( )

θ Cot A TP N o o T . 4 inf, =

+

=

o F y M N_inf, = Torsión Flexión

( )

θ Cot A P T y M N o o o 4. . inf = + Torsión + Flexión

( )

θ Cot A P T y M N o o o 4. . sup=− +

( )

θ

Cot

A

TP

N

o o T

.

4

sup,

=

o F y M Nsup, =

En resumen la figura 8.15 muestra como el momento “ M “ produce unas fuerzas de tracción “ M / yo “ en el borde inferior de la sección y una fuerza igual a compresión en

el borde superior ( despreciando el aporte del hormigón a compresión ). De otra parte el momento torsor “ T “ produce una fuerza total a tracción “ N “ en el acero longitudinal. Cuando se alcanza la resistencia de la sección se presentan igualmente dos modos de falla: a) cuando se presenta fluencia tanto en el acero longitudinal colocado en el borde inferior de la sección como en el refuerzo transversal y b) cuando la fluencia se da simultáneamente en el acero longitudinal colocado en el borde superior de la sección y el acero transversal. Cuando las cuantías de refuerzo superior e inferior son iguales es decir que “ As = A´s “ el modelo teórico se puede aproximar a la ecuación 8.25 en donde

“Tn “ es la resistencia a torsión en la interacción, “ To “ es la resistencia a torsión pura, “

Mn “ es la resistencia nominal a flexión en la interacción y “ Mo “ es la resistencia a

flexión pura. 1 2 = +       o n o n M M T T ( 8.25 )

Figura 8.16 diagrama de interacció n flexión-torsión para As = A´s

En el caso de que el refuerzo “ A´s “ sea inferior al “ As “ se produce un efecto benéfico en la resistencia a torsión de la sección porque la fuerza resultante a compresión trata de contrarrestar el efecto de la fuerza que produce la torsión. Este efecto alcanza un máximo cuando ambos aceros entran en fluencia. En estos casos la ecuación de interacción es diferente a la 8.25 y varia de acuerdo con cual acero longitudinal inicia la fluencia. Si el refuerzo inferior inicia la fluencia =>

1

2

=

+









o n o n

M

M

T

T

o n T T o n M M 0.2 0.6 1.0 0.2 0.6 1.0 A´s As As = A´s

1 1 . 2 = +       r M M T T o n o n _{( 8.26 )}

Cuando el refuerzo superior es el primero que inicia la fluencia =>

1 1 . 2 = −       r M M T T o n o n _{(8.27 )}

En estos casos r = ( As.fy ) / ( A´s. fy ). Ya que por lo general As > A´s la resistencia a

torsión en la interacción no se reduce por la presencia de la flexión. Por ejemplo para r entre 0.33 y 0.50 la resistencia a torsión aumenta.

8.5.4 Torsión – cortante - flexión

El efecto de la aplicación simultanea de las tres tensiones puede analizarse mas fácilmente utilizando una superficie de interacción. Varios investigadores han propuesto gráficos representativos del problema por ejemplo Hsu, Mirza y McCutcheon, Víctor - Fergusson y el modelo de Collins que en definitiva es la aproximación mas racional de la superficie variando esta de acuerdo al modo de falla de la sección bajo tensiones combinadas. La figura 8.17 representa el modelo de Collins.

Figura 8.17 Superficie de interacción T- V – M con A´s < As

a b c d e f g h Modo de falla 1 Fluencia del refuerzo positivo. Superficie a b h f Modo de falla 4 Falla a cortante. Superficie b c d h Modo de falla 2 Fluencia en caras laterales. Superficie d e f h Modo de falla 3 Fluencia del refuerzo negativo. Superficie e f g o n V V o n M M o n T T

Un análisis de la figura 8.17 permite concluir los siguientes puntos respecto a la interacción de la flexión, cortante y torsión:

§ La interacción entre la torsión y la cortante puede representarse, para la mayoría de los casos prácticos ( As < A´s ), como un cuarto de circulo y se ve afectada muy poco por la aplicación simultanea de un momento flector cuya magnitud varié entre ( 1 / 3 ) y ( 1 / 2 ) de la resistencia nominal a flexión pura.

§ Cuando se utilizan iguales cantidades de acero a tracción y a compresión en la sección se puede utilizar todavía, en la interacción cortante- torsión, el cuarto de circulo, pero a medida que se aumenta el momento flector se disminuye la resistencia de la sección.

§ La evidencia experimental indica que la interacción lineal cortante- torsión se puede usar teniendo en cuenta que los resultados son conservadores.

En el modo de falla 1, cuando el acero a tracción y los estribos entran en fluencia la superficie de interacción es la siguiente:

1 2 2 =       +       +       R T T R V V M M o n o n o n _{( 8.28 )}

Cuando el refuerzo a compresión y los estribos entran en fluencia, definiendo el modo de falla 3, la expresión para la ecuación de interacción es:

1 1 2 2 =       +       +       − o n o n o n T T V V R M M ( 8.29 )

Donde “ R “ es la relación entre la fuerza longitudinal debida a la torsión “ NT ” y la

fuerza longitudinal debida a la flexión “ NF “ ( R = NT / NF ) 8.6 Recomendaciones del ACI para el diseño a torsión

8.6.1 Generalidades

De la misma forma como se procede cuando se diseña una sección de hormigón armado a flexión y a cortante, se realiza el diseño a torsión. La ecuación básica es de la forma:

n

u T

T ≤φ ( 8.30 )

En donde “ Tu “ es la torsión producida por las cargas externas mayoradas, “ Ö “ es el

coeficiente de minoración de resistencia que para este caso es 0.75 y “ Tn “ es la

resistencia nominal a torsión de la sección.

8.6.2 Comportamiento estructural a torsión. Torsión mínima

Al inicio del capitulo se indico que los momentos torsores que actúan en un elemento estructural, como por ejemplo en una viga de borde en un edificio, pueden determinarse

usando los procedimientos convencionales del análisis estructural. De otra parte el diseño de estos elementos se realiza con base en el estado limite de falla de la estructura. Esta filosofía de diseño es la recomendada por los códigos internacionales y esta respaldada por una gran cantidad de evaluaciones experimentales y la observación del comportamiento de las estructuras sometidas a cargas reales.

En el caso de la torsión, una vez fisurada la sección se pueden identificar dos comportamientos estructurales bien definidos: a ) que las tensiones internas producidas por la torsión no se redistribuyan a otros elementos del sistema estructural y b ) que si se presente una redistribución de tensiones.

En el primer caso se tiene la torsión de equilibrio cuya representación típica es la viga de borde en la cubierta de la figura 8.18. En este caso la viga debe diseñarse para resistir el momento torsor externo total que producen las cargas mayoradas. Si no es así la estructura colapsa, iniciándose la falla por la viga que no soporta las tensiones internas producidas por el torque externo.

Figura 8.18 ejemplo típico de torsión de equilibrio

En sistemas estáticamente indeterminados el efecto de la continuidad y redistribución de tensiones permiten disminuir el efecto de las tensiones cortantes resultantes de la torsión producida por las cargas externas mayoradas siempre y cuando haya una redistribución de tensiones entre los elementos adyacentes. El ACI recomienda en estos casos utilizar un momento torsor reducido localizado a una distancia “ d “ de la cara del apoyo cuyo valor esta indicado por la ecuación 8.31 en donde “ Acp “ es el área de la sección del

elemento ( bh ), “ Pcp “ es el perímetro exterior de la sección ( 2b + 2h ).

cp cp c r u P A f T 2 ´ . 3 . φ = ( 8.31 ) Viga de Borde sometida a torsión

En la teoría de la flexión oblicua el valor correspondiente es de: =

∑

3 3 . ´ 2 y x f T_ur φ c

No tener en cuenta el momento torsor externo en el diseño no significa que la estructura pueda colapsar bajo carga, sin embargo si se presenta una fuerte fisuración en el elemento si el valor obtenido con 8.26 es significativamente mas bajo que el momento torsor externo. La figura 8.18 muestra un sistema de piso típico donde la torsión en la viga de borde AB es estáticamente indeterminada.

Si las vigas intermedias B2 están conectadas rígidamente en los puntos 1 y 2 a la viga de

borde AB se producen en estos puntos momentos torsores de magnitud “ Tu “. La rigidez relativa de las vigas que se cortan en estos puntos determina la rotación en estos nudos. La formación de las rotulas plásticas se inicia cerca de los puntos A y B lo que indica que en la intersección de las vigas B2 con la viga de borde no se transmiten

totalmente los momentos torsores a las columnas. Lo anterior significa que la transferencia de tensiones afecta principalmente las conexiones 1 y 2, 3 y 4 y los momentos en la mitad de la luz de la viga B2. El valor de “ Tu “ en la viga de borde y a

una distancia “ d “ de la cara del apoyo esta dada por la ecuación 8.26.

Figura 8.18 Sistema de piso que representa la torsión estáticamente indeterminada Viga de

borde

Viga de borde

Si el momento torsor mayorado debido a las vigas B2 es menor que el de la expresión

8.26, la viga debe diseñarse para el menor valor de la torsión. En el caso de que la torsión producida por las cargas externas mayoradas sea menor que el valor indicado en la expresión 8.32 esta se puede despreciar.

cp cp c u P A f T 2 ´ min , . 12 . φ = ( 8.32 )

En el caso de la flexión oblicua este valor es de: =

∑

3 . 8 1 . 2 ´ min , y x f T_u φ _c ( N.mm).

8.6.3 Secciones huecas y con aletas

En secciones “ T “ cuando los estribos son cerrados y se llevan hasta la aleta, se puede considerar en los cálculos parte de la aleta como contribución a la capacidad resistente a torsión de la sección. El ACI en el numeral 11.6.1 indica que la longitud de aleta a considerar a cada lado del alma debe ser la menor de: a) la proyección de la viga por encima o por debajo de la losa la que sea mayor, b) cuatro veces el espesor de la losa. En cualquier caso el valor de “ Acp “ representa el área exterior de la sección.

Una vez la sección se fisura a torsión, el torsor externo es resistido por aquella parte de la sección representada por “ Ao ” que significa el área encerrada por la línea central de

los estribos. El valor de “ Ao “ se representa en la figura 8.19 para secciones sólidas,

huecas y con aletas.

Figura 8.19 Definición de las propiedades de la sección sometida a torsión

yo xo x y xo x y yo xo

8.6.4 Limitación en las tensiones cortantes

Por lo general la sección transversal de los elementos es seleccionada de tal forma que se evite una gran fisuración del elemento y la falla de la superficie del hormigón por efecto de la fisuración inclinada de la combinación torsión-cortante ( ecuaciones 8.23 y 8.24 ). Los resultados experimentales indican que bajo cargas de servicio el problema se puede evitar si se cumple la expresión 8.33 para secciones sólidas y 8.34 para huecas. En caso contrario se deben aumentar las dimensiones de la sección.

        + ≤     +     3 2 . 7 . 1 ´ 2 2 2 c w c o o u w u f d b V A P T d b V φ ( 8.33 )         + ≤ + 3 2 . 7 . 1 ´ 2 c w c o o u w u f d b V A P T d b V φ ( 8.34 )

Adicionalmente el código ACI en el numeral 11.6.3 indica que si el espesor de la pared de una sección hueca varia alrededor del perímetro, la ecuación 8.34 debe evaluarse en los puntos donde el lado izquierdo de la expresión es máximo. Además si “ t “ es menor que el valor asumido en la expresión 8.23 se debe utilizar su valor real en el calculo de la tensiones cortantes por torsión. En consecuencia el segundo termino del lado izquierdo de la ecuación 8.29 puede considerarse como:

t A T o u 7 . 1 . Donde “ t “ es el

espesor de la pared en el punto en consideración. 8.6.5 Refuerzo por torsión

El refuerzo por torsión consiste tanto de acero transversal, en forma de estribos cerrados, como de acero longitudinal dispuesto en el perímetro de la sección. Para lograr un aporte equitativo en la resistencia a torsión de una sección es practico asumir igual volumen de refuerzo longitudinal y transversal. Sobre este principio se fundamentan las recomendaciones del ACI. Si “ s “ es el espaciamiento de los estribos, “ AL “ es el área total del refuerzo longitudinal y “ At “ es la sección transversal de una

rama de los estribos, el refuerzo transversal a torsión se debe basar en el valor de la resistencia a torsión “ Tn “ equivalente a “ Tu / Ö “ de acuerdo a la ecuación 8.25.

§ En el método de la cercha espacial la ecuación de diseño del refuerzo

transversal es la 8.15: Cot

( )

θ s A f A T o yv t n =2. . . .

§ En el método de la flexión oblicua la ecuación tiene en cuenta el aporte del hormigón ( 8.11 ) y del acero ( 8.12 ):

s y x f A y x f T o o y t t c n = +α 3 2 . 0 2 ´

Se debe aclarar que la resistencia del refuerzo transversal “ fy “ no debe exceder a de

420 MPa. El área encerrada por el flujo de cortante “ Ao “ debe ser determinada por

quiera realizar tal análisis. Combinando las ecuaciones anteriores el refuerzo transversal se puede expresar de la siguiente forma:

§ Cercha espacial:

( )

θ φ f ACot T s A o yv u t . 2 ≥ ( 8.35 ) § Flexión oblicua: o o y t c u t y x f y x f T s A α φ _     ₋ ≥ 3 2 . 0 2 ´ ( 8.36 )

Este refuerzo debe ser adicionado al refuerzo por cortante cuando la estructura este bajo los efectos simultáneos cortante torsión. En estos casos la cantidad de estribos requerida por unidad de longitud “ s “ es:

s A s A s Av t_= v +₂ t      + _{( 8.37 )}

Figura 8.20 Disposición del refuerzo transversal por torsión en el hormigón armado Losa de

confinamiento

Ganchos a 135°

Los estribos para torsión, a diferencia de los usados en cortante que son abiertos, deben ser cerrados y tienen la forma típica indicada en la figura 8.20. En la construcción los estribos cerrados son difíciles de ensamblar por lo que se prefieren dos tramos de estribos abiertos para conformar el refuerzo indicado a torsión. El anclaje de este refuerzo debe prevenir el desprendimiento del hormigón de recubrimiento cuando la sección esta en condiciones de servicio. El ACI-318 ( NSR-98 ) recomienda que los estribos deben anclarse con un gancho a 135° alrededor de las barras longitudinales, a menos que el hormigón de la zona de anclaje este confinado por aletas ( sección T ) caso en el cual el gancho puede ser de 90°.

Con el fin de controlar la fisuración en forma de espiral producida por la torsión es importante limitar la separación de los estribos a 300 mm o la octava parte del perímetro del área encerrada por el flujo de cortante “ Po / 8 “. En secciones sometidas a

torsión-cortante el área mínima de estribos es el mayor valor de las expresiones 8.38 y 8.39.

(

)

y w t v f s b A A +2 ≥0.35 ( 8.38 )

(

)

yv w c t v f s b f A A ´ 16 1 2 ≥ + ( 8.39 )

El área de refuerzo longitudinal por torsión esta dado por la expresión 8.14 para la teoría de la flexión oblicua y 8.17 para la teoría de la cercha espacial. La separación de estas barras debe ser menor que 300 mm y se deben distribuir alrededor del perímetro de la sección. El refuerzo mínimo longitudinal esta dado por 8.40 para la teoría de la flexión oblicua y 8.41 para la cercha espacial.

El refuerzo requerido por torsión se debe combinar con el requerido por cortante y flexión para suministrar el acero exigido por las solicitaciones externas. Según el ACI el refuerzo a torsión se debe prolongar una longitud igual a “ b + d “ mas allá del punto donde teóricamente ya no se requiere. Este punto corresponde a un momento torsor de :

(

cp cp

)

c

u f A P

T <φ ´ 2 /

, el cual es aproximadamente un 25% del torsor de fisuración del hormigón.

( )

      +             − + = s y x A C V T T f xs A o o t t u u u y l 2 . 3 . 8 . 2 min (mm2) ( 8.40 ) yl yv o t yl cp c l f f P s A f A f A = − 12 5 (min) ´ (mm2) (8.41)

8.7 Procedimiento paso a paso para el diseño a torsión. Ejemplos

Por lo general el diseño se realiza en forma paralela al diseño a flexión y a cortante teniendo en cuenta simultáneamente los criterios que rigen para cada caso respecto al refuerzo y dimensiones de las secciones. Los pasos a seguir se pueden resumir así:

1. Seleccionar las dimensiones b y h con base en los requisitos de flexión. Si hay torsión es conveniente seleccionar la sección cuadrada. Determinar el área de refuerzo requerido por flexión.

2. Definir los diagramas envolventes definitivos para momento, cortante y torsión.

3. Determinar si se debe o no considerar la torsión. La torsión es importante si el valor de “ Tu “ excede: §

∑

3 . 8 1 . 2 ´ x y f_c

φ en el caso de la flexión oblicua,

§ cp cp c P A f´ 2 . 12 . φ

para la cercha espacial.

4. Definir si se trata de torsión de equilibrio o torsión de compatibilidad. En el caso de torsión de compatibilidad “ Tu “ se puede reducir al valor dado en 8.31. Al

realizar esta reducción los momentos y las cortantes en los elementos adyacentes se deben modificar convenientemente.

5. Revisar si las dimensiones de la sección son adecuadas por torsión y cortante utilizando las ecuaciones 8.33 y 8.34.

6. Determinar el refuerzo transversal requerido a) por torsión utilizando las ecuaciones 8.35 o 8.36 de acuerdo al método y b) por cortante. Combinar las áreas de refuerzo según 8.37.

7. Verificar si se cumplen los requisitos de refuerzo transversal mínimo para torsión y para cortante. Verificar espaciamientos máximos y área mínima de estribos.

8. Determinar el refuerzo longitudinal requerido por torsión “ Al “ y distribuirlo en

el perímetro de la sección. Verificar que se cumple el mínimo.

Ejemplo 8.1 Se requiere diseñar a torsión utilizando la teoría de la cercha espacial la

sección de hormigón armado de la figura 8.21. Se debe usar hormigón de f´c = 28 MPa

y refuerzo de fy = 420 MPa. Utilizar además los siguientes datos para el diseño:

Vu = 190 kN, Tu = 30 kN.m , el refuerzo de flexión es As = 2050 mm2. Considerar

estribos # 4 de dos ramas y usar un recubrimiento de 40 mm.

Solución: Este ejercicio se comienza desde el paso 3 porque los datos del análisis

estructural ya están dados ( As , Vu y Tu ).

§ Consideración de la torsión: 2

.

227500

650

350

mm

A

_cp

=

×

=

P_cp = 2×

(

350+650

)

= 2000.mm

(

)

_{Nmm kNm} T_u 8.6 10 . 8.6. . 2000 227500 12 28 75 . 0 6 2 min , = × = × =

Se concluye que “ Tu = 30 kN.m >> Tu,min = 8.6 kN.m “ y la torsión es importante en el

diseño estructural de la sección.

Figura 8.21 Sección de estructura del ejemplo 8.1

§ Determinación de los parámetros de la sección hueca:

mm xo 257.3 2 7 . 12 40 2 350 =      + × − = yo 557.3mm 2 7 . 12 40 2 650 =      + × − =

(

)

2 . 143393 3 . 557 3 . 257 mm Ao = × = Po =2×

(

257.3+557.3

)

=1629mm Utilizando barras # 8 como refuerzo de flexión => d = 585 mm

§ Revisión del tamaño de la sección por torsión:

kN

N

V

_c

=

0

.

17

28

×

350

×

585

=

184184

=

184

.

(

)

2 2 2 6 2 3 / . 68 . 1 143393 7 . 1 1629 10 30 585 350 10 190 mm N =       × × × +     × × 2 3 / . 32 . 3 3 28 2 585 350 10 184 75 . 0 _= N mm      + × × × 350 mm 650 mm yo xo As = 4 # 8 Al = 5 # 4 585 mm Estribos # 4

Se cumple que 1.68 MPa << 3.32 MPa y la sección es adecuada. § Refuerzo transversal requerido por torsión

mm mm s At _{0.391. /} 0 . 1 420 ) 143393 85 . 0 ( 75 . 0 2 10 30 2 6 = × × × × × ×

= Para una rama de estribo

§ Refuerzo transversal por cortante

(

)

_{mm mm} s A_v / . 282 . 0 585 420 75 . 0 10 184 75 . 0 190 2 3 = × × × × −

= Para dos ramas de estribo

§ Refuerzo transversal por cortante mas torsión

mm mm s A_{v t} / 064 . 1 391 . 0 2 282 . 0 + × = 2 =

+ _{Para dos ramas de estribo}

Si se utilizan estribos # 4 => s = 258 / 1.064 = 242 mm. El espaciamiento máximo de los estribos es “ 1629 / 8 = 204 mm “ => Se deben colocar cada 200 mm

El refuerzo mínimo es: 58. 2

420 200 350 35 . 0 × × = mm y se tienen 258 mm2 è cumple.

Se deben colocar estribos # 4 cada 200 mm como refuerzo transversal. § Refuerzo longitudinal por torsión

2 2 _540. 0 . 1 420 420 1629 332 . 0 mm A_l = × × × = 2 min , 557. 420 420 1629 391 . 0 420 227500 12 28 5 mm A_l = × − × × =

Se debe colocar un refuerzo longitudinal adicional al de flexión equivalente a 557 mm2 en las caras later ales de la sección. Si se consideran las dos caras laterales y la superior el refuerzo a colocar es “ 557 / 129 = 4.3 => Usar 5 barras # 4 “ . Ver figura 8.21.

Ejemplo 8.2 La viga en voladizo que se indica en la figura 8.22 soporta además de su

propio peso una carga concentrada muerta de 90 kN mas una carga concentrada viva en el mismo lugar de 86 kN. La viga tiene una longitud de 1.35 m y las cargas concentradas actúan a una distancia de 0.15 m del extremo de la viga y a 0.15 m medidos perpendicularmente a su eje longitudinal. Diseñar a flexión-cortante y torsión la estructura. Usar f´c = 21 MPa y fy = 420 MPa.