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Rectificador de media onda
Circuito
Funcionamiento:
Para realizar el análisis del circuito rectificador de media onda dividiremos el estudio en dos semiciclos, a saber: el semiciclo positivo y el negativo.
Semiciclo positivo: 0≤ωt≤π
Durante este semiciclo el potencial mas positivo del circuito se encuentra aplicado al ánodo del diodo, mientras que en el cátodo tenemos un potencial menor que en el ánodo
por lo tanto el diodo se encuentra polarizado en directa. Si pensamos en la primera
aproximación del diodo el circuito quedaría del siguiente modo:
Del circuito se desprende que vs = vrl = vo
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Si utilizamos la segunda aproximación del diodo podemos realizar un análisis mas preciso
1) vs(t)=EMAX⋅sen(ωt
2)
T 2 f
2 π π
ω= ⋅ ⋅ = ⋅
3) id(t)=iRL(t)=io(t) (circuitoserie)
Si aplicamos Ley de Kirchhoff de Tensión
.
4) vs(t)=vd(t)+vRL(t)=vd(t)+vo(t)
Como D conduce durante todo el semiciclo positivo entonces:
5) vd(t)=Vγ ≅0,7V
Despejando vo(t) de la ecuación anterior (4) obtenemos
:
6) vo(t)=vs(t)−vd(t)
Reemplazando (1) y (5) en (6) obtenemos:
7) vo(t)=
[
EMAX⋅sen(ωt)]
−VγPodemos concluir que vo(t) en el semiciclo positivo tiene forma senoidal.
Si aplicamos la ley de Ohm en RL podemos concluir:
8)
[
]
L L
o RL
o
R
V t sen EMAX R
t v t i t
i ( )= ( )= ( ) = ⋅ (ω ) − γ
Podemos concluir que io(t) en el semiciclo positivo tiene forma senoidal.
Es importante analizar el momento en que se obtienen los valores máximos de vs(t),
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9)
2
t π
ω = es decir cuando:
ω π
2 t =
Los valores que toman vs(t), vo(t) e io(t) en ese instante de tiempo son:
10) vs EMAX
2
t =
⋅
= )
( ω π
11) vo EMAX V VoMAX
2
t = − =
⋅
= γ
ω π
) (
12) oMAX
L MAX
o i
R V E i
2
t = − =
⋅
= γ
ω π
) (
Semiciclo negativo: π ≤ωt≤2π
Durante el semiciclo negativo el potencial más negativo del circuito esta aplicado al ánodo del diodo D mientras que en el cátodo habrá una tensión mayor, motivo por el cual el diodo se encuentra polarizado en inversa por lo tanto:
1) i(t)=0
Aplicando Ley de Ohm:
2) vo(t)=i(t)⋅RL=0
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3) vs(t)=vd(t)+vo(t)
Reemplazando (2) en (3)
4) vs(t)=vd(t)
Es importante analizar el momento en que se obtienen los valores máximos
negativos de vs(t) y vd(t) cuando:
5)
2 3
t π
ω = ⋅ es decir cuando:
ω π
2 3 t = ⋅
Los valores que toman vs(t) y vd(t) en ese instante de tiempo son:
6) vs EMAX
2 3
t =−
⋅ ⋅
= )
( ω π
7) vd EMAX
2 3
t =−
⋅ ⋅
= )
( ω π
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v
sEMAX
-EMAX
1/2π 1π 3/2π 2π 3π 4π
V (t)= Es MAX sen( t)ω
ωt
ωt
ωt
ωt
1/2π
1/2π 1/2π
3/2π
3/2π 3/2π
V
oVoMAX
IoMAX
Vγ
v
dVdMAX=-EMAX VdMAX
IoMAX=(EMAX - V )/2γ Vo =(E - V )
MAX MAX γ
Vo ef=VoMAX /2
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Rectificador de onda completa con transformador de punto
medio
Circuito
Funcionamiento:
Para realizar el análisis del circuito rectificador de onda completa dividiremos el estudio en dos semiciclos, a saber: el semiciclo positivo y el negativo.
Semiciclo positivo: 0≤ωt≤π
Durante este semiciclo el potencial más positivo del circuito se encuentra aplicado al
ánodo del diodo D1, mientras que en el cátodo tenemos un potencial menor que en el
ánodo por lo tanto el diodo D1 se encuentra polarizado en directa. Por otro lado, el
potencial más negativo del circuito se encuentra directamente aplicado al ánodo del diodo D2, mientras que en el cátodo tenemos un potencial más positivo que en el ánodo por lo
tanto el diodo D2 se encuentra polarizado en inversa. Si pensamos en la primera
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Del circuito se desprende que vs1 = vs = vRL = vo
Podemos concluir entonces que vo tendrá la misma forma quevs.
Si utilizamos la segunda aproximación de los diodos podemos realizar un análisis mas preciso:
1) vs1(t)=vs2(t)=vs(t)=EMAX⋅sen(ωt)
2)
T 2 f
2 π π
ω= ⋅ ⋅ = ⋅
Observando el camino que recorre la corriente en este semiciclo podemos concluir:
3) id1(t)=iRL(t)=io(t) (circuitoserie)
Si aplicamos Ley de Kirchhoff de Tensión en la malla por donde circula la corriente tenemos:
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El diodo D1 conduce durante todo el semiciclo positivo entonces:
5) vd1(t)=Vγ ≅0,7V
Despejando vo(t) de la ecuación (4) obtenemos
:
6) vo(t)=vs(t)−vd1(t)
Reemplazando (1) y (5) en (6) obtenemos:
7) vo(t)=
[
EMAX⋅sen(ωt)]
−VγPodemos concluir que vo(t) en el semiciclo positivo tiene forma senoidal.
Si aplicamos la ley de Ohm en RL podemos concluir:
8)
[
]
L MAX
L o RL
o
R
V t sen E
R t v t i t
i ( )= ( )= ( ) = ⋅ (ω ) − γ
Podemos concluir que io(t) en el semiciclo positivo tiene forma senoidal.
Ahora necesitamos conocer los valores y la forma de onda de tensión y corriente en
el diodo D2 para esto aplicamos la Ley de Kirchhoff de tensión en la malla formada por los
dos diodos y los dos semisecundarios del transformador de punto medio y obtenemos:
9) vd1(t)=vs1(t)+vs2(t)+vd2(t)
Como:
10) vs1(t)=vs2(t)=vs(t)
Reemplazando (10) en (9) tenemos:
11) vd1(t)=vs(t)+vs(t)+vd2(t)
12) vd2(t)=vd1(t)−2⋅vs(t)
Reemplazando (5) en (12) obtenemos:
13) vd2(t)=Vγ −2⋅vs(t)
De (13) podemos concluir que Vd2 tiene forma senoidal de un tamaño de
aproximadamente el doble que el de vs
Por otro lado como D2 esta polarizado en inversa podemos concluir que durante
este semiciclo:
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Es importante analizar el momento en que se obtienen los valores máximos de vs(t),
vo(t), io(t), id1(t) y vd2(t). Esto ocurre cuando:
15)
2
t π
ω = es decir cuando:
ω π
2 t =
Los valores que toman vs(t), vo(t) e io(t) en ese instante de tiempo son:
Reemplazando (15) en (1) se obtiene:
16) vs EMAX
2
t =
⋅
= )
( ω π
Reemplazando (15) en (7) se obtiene:
17) vo EMAX V VoMAX
2
t = − =
⋅
= γ
ω π
) (
Reemplazando (15) en (8) se obtiene:
18) oMAX
L MAX
o i
R V E i
2
t = − =
⋅
= γ
ω π
) (
Reemplazando (15) en (13) se obtiene:
19) vd2 V 2 EMAX Vd2MAX
2
t = − ⋅ =
⋅
= γ
ω π
) (
Si aproximamos despreciando Vγ obtenemos:
20) Vd2MAX ≅−2⋅EMAX
Semiciclo negativo: π ≤ωt≤2π
Durante este semiciclo el potencial mas positivo del circuito se encuentra aplicado al
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ánodo por lo tanto el diodo D2 se encuentra polarizado en directa. Por otro lado, el
potencial más negativo del circuito se encuentra directamente aplicado al ánodo del diodo D1, mientras que en el cátodo tenemos un potencial mas positivo que en el ánodo por lo
tanto el diodo D1 se encuentra polarizado en inversa. Si pensamos en la primera
aproximación de los diodos el circuito quedaría del siguiente modo:
Del circuito se desprende que vs2 = vs = - vRL = - vo
Podemos concluir entonces que vo tendrá la misma forma quevs (senoidal) pero rebatida
en el eje X (en nuestro caso el eje de tiempo).
Si utilizamos la segunda aproximación de los diodos podemos realizar un análisis mas preciso:
Observando el camino que recorre la corriente en este semiciclo podemos concluir:
21) id2(t)=iRL(t)=io(t) (circuitoserie)
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22) vs2(t)+vd2(t)+vRL(t)=0
O lo que es lo mismo:
23) vs2(t)+vd2(t)+vo(t)=0
Despejando vo(t) de la ecuación (23) obtenemos:
24) vo(t)=−vs(t)−vd2(t)
El diodo D2 conduce durante todo el semiciclo negativo entonces:
25) vd2(t)=Vγ ≅0,7V
Reemplazando (25) en (24) nos queda la siguiente expresión:
26)
vo(t)=−vs(t)−Vγ
Y
reemplazando (1) en (26) obtenemos:27) vo(t)=−
[
EMAX⋅sen(ωt)]
−VγPodemos concluir que vo(t) en el semiciclo negativo tiene forma senoidal pero
rebatida en el eje X (en nuestro caso el eje de tiempo), dado el signo negativo.
Si aplicamos la ley de Ohm en RL se obtiene:
28)
[
]
L MAX
L o RL
o
R
V t sen E
R t v t i t
i ( )= ( )= ( ) = − ⋅ (ω ) − γ
Podemos concluir que io(t) en el semiciclo negativo tiene forma senoidal y es
proporcional a vo(t).
Ahora necesitamos conocer los valores y la forma de onda de tensión y corriente en
el diodo D1 para esto, de la ecuación (11) podemos concluir:
29) vd1(t)=2⋅vs(t)+vd2(t)
Reemplazando (25) en (29) se obtiene:
30) vd1(t)=2⋅vs(t)+Vγ
De (30) se puede concluir que Vd1 tiene forma senoidal en el semiciclo negativo de
un tamaño de aproximadamente el doble que el de vs
Es importante analizar el momento en que se obtienen los valores máximos de vs(t),
vo(t), io(t), id2(t) y vd1(t) esto ocurre cuando:
31)
2 3
t π
ω = ⋅ es decir cuando:
ω π
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Los valores que toman vs(t), vo(t), io(t), id2(t) y vd1(t) en ese instante de tiempo son:
Reemplazando (31) en (1) se obtiene:
32) vs EMAX
2 3
t =−
⋅ ⋅
= )
( ω π
Reemplazando (31) en (27) se obtiene:
33) vo EMAX V EMAX V VoMAX
2 3
t =− − − = − =
⋅ ⋅
= γ γ
ω π
) (
) (
Reemplazando (31) en (28) se obtiene:
34) oMAX
L MAX
o i
R V E i
2 3
t = − =
⋅ ⋅
= γ
ω π ) (
Reemplazando (31) en (30) se obtiene:
35) vd1 2 EMAX V V 2 EMAX Vd1MAX
2 3
t =− ⋅ + = − ⋅ =
⋅ ⋅
= γ γ
ω π ) (
Si aproximamos despreciando Vγ obtenemos:
20) Vd1MAX ≅−2⋅EMAX
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1/2π π 3/2 π 2π 3π 4π
Vo MAX
vs
EMAX
-EMAX
1/2π π 3/2 π 2π 3π 4π
V (t)= Es MAX sen( t)ω
ωt
ωt
ωt
ωt
Vo
I
o MAX
Vγ
Vd1 MAX= - 2 EMAX + Vγ Vd1 MAX
Io MAX = (EMAX - V ) / Rγ L
Vo MAX = (EMAX - V )γ
Vo ef= VoMAX / V2
Io ef= Io MAX /V2
io
ωt I
o MAX Id1 MAX = Io MAX = (EMAX - V ) / Rγ L
Id1 ef= IoMAX / 2
Id1
ωt IoMAX
ωt Vγ
Vd2 MAX
Vd1
Id2 I = I =(E - V )/R
d2 MAX o MAX MAX γ L
Id2 ef= IoMAX /2
Vd2
1/2π π 3/2 π 2π 3π 4π
1/2π π 3/2 π 2π 3π 4π
1/2π π 3/2 π 2π 3π 4π
1/2π π 3/2 π 2π 3π 4π
Vs ef= EMAX / V2
1/2π π 3/2 π 2π 3π 4π
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Rectificador de onda completa tipo puente de Graetz
Circuito
Funcionamiento:
Para realizar el análisis del circuito rectificador de onda completa dividiremos el estudio en dos semiciclos, a saber: el semiciclo positivo y el negativo.
Semiciclo positivo: 0≤ωt≤π
Durante este semiciclo el potencial más positivo del circuito se encuentra aplicado al
ánodo del diodo D1, mientras que en el cátodo tenemos un potencial menor que en el
ánodo por lo tanto el diodo D1 se encuentra polarizado en directa, a su vez el potencial
más positivo del circuito se encuentra aplicado al cátodo del diodo D3, mientras que en el
ánodo tenemos un potencial menor que en el ánodo por lo tanto el diodo D3 se encuentra
polarizado en inversa, el potencial más negativo del circuito se encuentra directamente
aplicado al ánodo del diodo D2, mientras que en el cátodo tenemos un potencial más
positivo que en el ánodo por lo tanto el diodo D2 se encuentra polarizado en inversa y ,
el potencial más negativo del circuito se encuentra directamente aplicado al cátodo del
diodo D4, mientras que en el ánodo tenemos un potencial más positivo que en el cátodo
por lo tanto el diodo D4 se encuentra polarizado en directa Si pensamos en la primera
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Del circuito se desprende que vs = vRL= vo
Podemos concluir entonces que vo tendrá la misma forma quevs.
Si utilizamos la segunda aproximación de los diodos podemos realizar un análisis mas preciso:
1) vs(t)=EMAX⋅sen(ωt)
2)
T 2 f
2 π π
ω= ⋅ ⋅ = ⋅
Observando el camino que recorre la corriente en este semiciclo podemos concluir:
3) id1(t)=id4(t)=iRL(t)=io(t) (circuitoserie)
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4) vs(t)=vd1(t)+vRL(t)+vd4(t)=vd1(t)+vo(t)+vd4(t)
Los diodos D1 y D4 conducen durante todo el semiciclo positivo entonces:
5) vd1(t)=vd4(t)=Vγ ≅0,7V
Despejando vo(t) de la ecuación (4) obtenemos
:
6) vo(t)=vs(t)−vd1(t)−vd4(t)
Reemplazando (5) en (6) obtenemos:
7)
vo(t)=vs(t)−Vγ −Vγ =vs(t)−2⋅Vγ
Reemplazando (1) en (7) obtenemos:
8) vo(t)=
[
EMAX⋅sen(ωt)]
−2⋅VγPodemos concluir que vo(t) en el semiciclo positivo tiene forma senoidal.
Si aplicamos la ley de Ohm en RL podemos concluir:
9)
[
]
L MAX
L o RL
o
R
V 2 t sen E
R t v t i t
i ( )= ( )= ( ) = ⋅ (ω ) − ⋅ γ
Podemos concluir que io(t) en el semiciclo positivo tiene forma senoidal.
Ahora necesitamos conocer los valores y la forma de onda de tensión y corriente en
los diodos D2 y D3.
Para realizar el análisis del diodo D2 aplicamos la Ley de Kirchhoff de tensión en la
malla formada por los dos diodos D1 ,D2 y el secundarios del transformador y obtenemos:
10) vd1(t)=vs(t)+vd2(t)
Despejando de (10) vd2(t) tenemos:
11) vd2(t)=vd1(t)−vs(t)
Reemplazando (5) en (11) obtenemos:
12) vd2(t)=Vγ −vs(t)
De (12) podemos concluir que Vd2(t) tiene forma senoidal y es aproximadamente
igual vs(t) y opuesta (es decir rebatida respecto del eje x, tiempo en nuestro caso)
Ahora para analizar el diodo D3 aplicamos la Ley de Kirchhoff de tensión en la malla
formada por los dos diodos D3 ,D4 y el secundarios del transformador y obtenemos:
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Despejando de (13) vd3(t) tenemos:
14) vd3(t)=vd4(t)−vs(t)
Reemplazando (5) en (14) obtenemos:
15) vd3(t)=Vγ −vs(t)
De (15) podemos concluir que Vd3(t) tiene forma senoidal y es aproximadamente
igual vs(t), y por otro lado, también podemos verificar que vd2(t) es igual a vd3(t)
Como los diodos D2 y D3 están polarizados en inversa podemos concluir que
durante este semiciclo:
16) id2(t)=0 y id3(t)=0
Es importante analizar el momento en que se obtienen los valores máximos de vs(t),
vo(t), io(t), id1(t), id4(t), vd2(t) y vd3(t). Esto ocurre cuando:
17)
2
t π
ω = es decir cuando:
ω π
2 t =
Los valores que toman vs(t), vo(t) e io(t) en ese instante de tiempo son:
Reemplazando (17) en (1) se obtiene:
18) vs EMAX
2
t =
⋅
= )
( ω π
Reemplazando (17) en (8) se obtiene:
19) vo EMAX 2 V VoMAX
2
t = − ⋅ =
⋅
= γ
ω π
) (
Reemplazando (17) en (9) se obtiene:
20) oMAX
L MAX
o i
R V 2 E i
2
t = − ⋅ =
⋅
= γ
ω π
) (
Reemplazando (17) en (12) se obtiene:
21) vd2 V EMAX Vd2MAX
2
t = − =
⋅
= γ
ω π
) (
Reemplazando (17) en (15) se obtiene:
22) vd3 V EMAX Vd3MAX
2
t = − =
⋅
= γ
ω π
) (
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Semiciclo negativo: π ≤ωt≤2π
Durante el semiciclo negativo, el potencial más negativo del circuito se encuentra aplicado
al ánodo del diodo D1, mientras que en el cátodo tenemos un potencial mayor que en el
ánodo por lo tanto el diodo D1 se encuentra polarizado en inversa, a su vez el potencial
más negativo del circuito se encuentra aplicado al cátodo del diodo D3, mientras que en el
ánodo tenemos un potencial mayor que en el cátodo por lo tanto el diodo D3 se
encuentra polarizado en directa, por el otro extremo del transformador, el potencial más
positivo del circuito se encuentra directamente aplicado al ánodo del diodo D2, mientras
que en el cátodo tenemos un potencial menor que en el ánodo por lo tanto el diodo D2 se
encuentra polarizado en directa y , el potencial más positivo del circuito se encuentra
directamente aplicado al cátodo del diodo D4, mientras que en el ánodo tenemos un
potencial menor que en el cátodo por lo tanto el diodo D4 se encuentra polarizado en
inversa Si pensamos en la primera aproximación de los diodos el circuito quedaría del siguiente modo:
Del circuito se desprende que vs = - vRL = - vo
Podemos concluir entonces que vo tendrá la misma forma quevs (senoidal) pero rebatida
en el eje X (en nuestro caso el eje de tiempo), dado el signo negativo.
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Observando el camino que recorre la corriente en este semiciclo podemos concluir:
23) id2(t)=id3(t)=iRL(t)=io(t) (circuitoserie)
Si aplicamos Ley de Kirchhoff de Tensión en la malla por donde circula la corriente tenemos:
24) vs(t)+vd2(t)+vRL(t)+vd3(t)=0
O lo que es lo mismo:
25) vs(t)+vd2(t)+vO(t)+vd3(t)=0
Despejando vo(t) de la ecuación (25) obtenemos:
26) vo(t)=−vs(t)−vd2(t)−vd3(t)
Los diodos D2 y D3 conducen durante todo el semiciclo negativo entonces:
27) vd2(t)=Vγ ≅0,7V
y vd3(t)=Vγ ≅0,7V
Reemplazando (27) en (26) nos queda la siguiente expresión:
28)
vo(t)=−vs(t)−Vγ −Vγ =−vs(t)−2⋅Vγ
Y
reemplazando (1) en (28) obtenemos:29) vo(t)=−
[
EMAX⋅sen(ωt)]
−2⋅VγPodemos concluir que vo(t) en el semiciclo negativo tiene forma senoidal pero
rebatida en el eje X (en nuestro caso el eje de tiempo), dado el signo negativo.
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30)
[
]
L MAX L o RL o R V 2 t sen E R t v t i t
i ( )= ( )= ( ) = − ⋅ (ω ) − ⋅ γ
Podemos concluir que io(t) en el semiciclo negativo tiene forma senoidal y es
proporcional a vo(t).
Ahora necesitamos conocer los valores y la forma de onda de tensión y corriente en
los diodos D1 y D4 para esto recordemos las ecuaciones (10) y (13):
10) vd1(t)=vd2(t)+vs(t)
Reemplazando (27) en (10) se obtiene
31) vd1(t)=Vγ +vs(t)
13) vd4(t)=vs(t)+vd3(t)
Reemplazando (27) en (13) se obtiene:
32) vd4(t)=vs(t)+Vγ
De (31) y (32) podemos concluir que Vd1(t) y Vd4(t) tiene forma senoidal en el
semiciclo negativo y son aproximadamente iguales a vs(t) . También se puede concluir que
Vd1(t) es igual a Vd4(t).
Es importante analizar el momento en que se obtienen los valores máximos de vs(t),
vo(t), io(t), id2(t), id3(t), vd1(t) y vd4(t) esto ocurre cuando:
33)
2 3
t π
ω = ⋅ es decir cuando:
ω π
2 3 t = ⋅
Los valores que toman de vs(t), vo(t), io(t), id2(t), id3(t), vd1(t) y vd4(t) en ese
instante de tiempo son:
Reemplazando (33) en (1) se obtiene:
34) vs EMAX
2 3
t =−
⋅ ⋅ = ) ( ω π
Reemplazando (33) en (29) se obtiene:
35) vo EMAX 2 V EMAX 2 V VoMAX
2 3
t =− − − ⋅ = − ⋅ =
⋅ ⋅ = γ γ ω π ) ( ) (
Reemplazando (33) en (30) se obtiene:
36) oMAX
L MAX o I R V 2 E i 2 3
t = − ⋅ =
⋅ ⋅ = γ ω π ) (
ELECTONICA I 4º Año E.E.T. Nº 8013 “SAN JOSE” Página 21 de23
P
ro
fe
s
o
r
C
a
rl
o
s
I
.
V
iñ
o
le
s
37) vd1 EMAX V V EMAX Vd1MAX
2 3
t =− + = − =
⋅ ⋅
= γ γ
ω π ) (
Es decir:
38) Vd1MAX ≅−EMAX
Reemplazando (33) en (32) se obtiene:
39) vd4 EMAX V V EMAX Vd4MAX
2 3
t =− + = − =
⋅ ⋅
= γ γ
ω π ) (
Es decir:
ELECTONICA I 4º Año E.E.T. Nº 8013 “SAN JOSE” Página 22 de23
P
ro
fe
s
o
r
C
a
rl
o
s
I
.
V
iñ
o
le
s
Vo MAX
v
s EMAX-EMAX
1/2π 1π 3/2π 2π 3π 4π
V (t)= Es MAX sen( t)ω
ωt
ωt
ωt
ωt
1/2π
1/2π 1/2π
3/2π
3/2π 3/2π
V
oI o MAX
Vγ
Vd MAX=-EMAX Vd MAX
Io MAX=(EMAX - 2 V )/Rγ L Vo MAX=(EMAX - V )γ
Vo ef=VoMAX / 2
V
Io ef= Io MAX / 2
V
i
oωt
1/2π 3/2π
I o MAX
Id1 MAX = Id4 MAX = Io MAX=(EMAX - 2 V )/Rγ L
Id1 ef= Id4 ef= IoMAX /2
i - i
d1 d4ωt
1/2π 3/2π
IoMAX
ωt
1/2π Vγ
Vd MAX=-EMAX Vd MAX
v
d1-v
d4vd1 MAX = vd4 MAX = vd MAX= -EMAX
i - i
d2 d3Id2 MAX = Id3 MAX = Io MAX=(EMAX - 2 V )/Rγ L
Id2 ef= Id3 ef= IoMAX /2
V
d2-v
d3ELECTONICA I 4º Año E.E.T. Nº 8013 “SAN JOSE” Página 23 de23 P ro fe s o r C a rl o s I . V iñ o le s
MEDIA ONDA ONDA COMPLETA PUNTO MEDIO ONDA COMPLETA TIPO PUENTE
GRAFICO
Ecc
L L ππππMAXE Ecc ====
π π π π MAX L E 2 Ecc ==== ⋅⋅⋅⋅
π ππ π MAX L E 2 Ecc ==== ⋅⋅⋅⋅
E
MAX EMAX ====ππππ⋅⋅⋅⋅EccL2 Ecc E L MAX ⋅⋅⋅⋅ = = = = ππππ 2 Ecc E L MAX ⋅⋅⋅⋅ = = = =ππππ
Ê
INV MAX INV E Ê = L INV Ecc Ê ====ππππ⋅⋅⋅⋅ MAXINV 2 E
Ê = ⋅ L INV Ecc Ê ====ππππ⋅⋅⋅⋅ MAX INV E Ê = 2 Ecc Ê L INV ⋅⋅⋅⋅ = = = = ππππ
Eef
ST 2 E Eef MAX ST = 2 Ecc Eef L ST ⋅⋅⋅⋅ = = = = ππππ 2 E Eef MAX SST = 2 2⋅ ⋅ = L SST Ecc Eef π 2 E Eef MAX ST = 2 2 Ecc Eef L ST ⋅⋅⋅⋅ ⋅⋅⋅⋅ = == = ππππIcc
L π π π π MAX L I Icc ====π ππ π MAX L I 2 Icc ==== ⋅⋅⋅⋅
π π π π MAX L I 2 Icc ==== ⋅⋅⋅⋅
Icc
D L D Icc Icc = π ππ π MAX D I Icc ====2 Icc Icc L D = π π π π MAX D I Icc ====
2 Icc Icc L D = π π π π MAX D I Icc ====
Ief
L 2I Ief MAX L = 2 Icc Ief L L ⋅⋅⋅⋅ = = = = ππππ 2 I Ief MAX L = 2 2 Icc Ief L L ⋅⋅⋅⋅ ⋅⋅⋅⋅ = = = =ππππ 2 I Ief MAX L = 2 2 Icc Ief L L ⋅⋅⋅⋅ ⋅⋅⋅⋅ = == = ππππ
Ief
D 2I Ief MAX D = 2 Icc Ief L D ⋅⋅⋅⋅ = = = =ππππ 2 I Ief MAX D = 4 Icc Ief L D ⋅⋅⋅⋅ = == = ππππ 2 I Ief MAX D = 4 Icc Ief L D ⋅⋅⋅⋅ = = = = ππππ
Î
rep L Icc Îrep====ππππ ⋅⋅⋅⋅MAX
I
Îrep= 2
Icc Îrep = ⋅⋅⋅⋅ L
== = ππππ MAX I Îrep= 2 Icc Îrep= ⋅⋅⋅⋅ L
= = =ππππ MAX I Îrep=
Ief
ST L DST Ief Ief
Ief = =
2 Icc Ief L ST ⋅⋅⋅⋅ = == = ππππ D SST Ief Ief = 4 Icc Ief L SST ⋅⋅⋅⋅ = = = = ππππ L ST Ief Ief = 2 I Ief MAX ST =
P
CC Pcc =Ecc⋅Icc Pcc =Ecc⋅Icc Pcc =Ecc⋅IccS
STST ST
ST Eef Ief
S = ⋅
Pcc 2 2 S 2 ST ⋅⋅⋅⋅ ⋅⋅⋅⋅ = = = = ππππ SST SST
ST 2 Eef Ief
S = ⋅ ⋅
Pcc 2 4 S 2 ST ⋅⋅⋅⋅ ⋅⋅⋅⋅ = = = = ππππ ST ST
ST Eef Ief
S = ⋅
Pcc 8 S
2
ST ==== ⋅⋅⋅⋅
π ππ π
S
PT PT PTPT Eef Ief
S = ⋅
ST
PT S
S =
PT PT PT
Eef
Ief
S
=
⋅
Pcc 8 S
2
PT ==== ⋅⋅⋅⋅
π π π π PT PT
PT Eef Ief
S = ⋅
Pcc 8 S
2
PT ==== ⋅⋅⋅⋅