Academia Universitaria Guillermo Soler
- Ingeniería e Idiomas -
Cinemática
y Dinámica
8 609.478.523 609.478.523 1 1. Movimiento Rectilíneo.
Velocidad y aceleración de un movimiento rectilíneo (Método analítico).
Movimiento rectilíneo uniforme.
Movimiento rectilíneo uniformemente acelerado.
2. Componentes Tangencial y Normal (Intrínsecas)
3. Método de Superposición (traslación más rotación).
a=dv dt =d2x
dt2 = vdv dx v= dx
dt
x= x0+ vt v= v0+ at x= x0+ v0t+1
2at2 v2= v02+ 2a(x − x0)
O P
x
a= at+ an ⇒ at =α × r ⇒ at =αr an =ω2r
⎧⎨
⎪
⎩⎪
v =ω × r
ω = dθ
dt α = d2θ
dt2 = dω
dt =ω dω dθ
x y
at
an
ω α x
y
ω
r v
vB= vA+ vB/A aB = aA+ aB/A VA
VB
A ω
VA
VB
VB/A
AB
Posición de una partícula en mov. rectilíneo.
Cinemática Momentos de inercia de masas.
Barra Ligera
Cilindro rectangular
Disco delgado
Esfera
Prisma rectangular
Cono circular
Placa rectangular
delgada
x y
z
x y
z
x y
z L
x y
z L
x y
a z
b c
x y
z h
x y
z c
b
Iy = Iz = 1 12mL2
Ix = 1 2mr2 Iy = Iz = 1
12m(3r2+ L2)
Ix = 1 2mr2 Iy = Iz = 1
4mr2
Ix = Iy = Iz = 2 5mr2
Ix = 1
12m(b2+ c2) Iy = 1
12m(c2+ a2) Iz = 1
12m(a2+ b2)
Ix = 3 10mr2 Iy = Iz = 3
5m 1
4r2+ h2
⎛
⎝⎜
⎞
⎠⎟
Ix = 1
12m(b2+ c2) Iy = 1
12mc2 Iz = 1
12mb2
Academia Universitaria Guillermo Soler
- Ingeniería e Idiomas -
Academia Universitaria Guillermo Soler
- Ingeniería e Idiomas -
2 609.478.523 © Guillermo Soler García © Guillermo Soler García 609.478.523 7 z’
r=rer
4. Centros Instantáneos de Rotación.
5. Movimiento Relativo.
Vabs= velocidad absoluta.
Varr = velocidad arrastre.
Vrel = velocidad relativa.
6. Coordenadas Polares.
ω = vA AC
ω = vB BC VA
VA
VB
VB
A
A
B
C C
B
v = (!r) er + (r !θ) eθ = (vr) er + (rω) eθ = (vr) er + (vθ) eθ
a= (!!r− r !θ2) er + (r !!θ + 2!r !θ) eθ = (at − rω2) er + (rα + 2vrω) eθ
P
er
eθ
O θ
vabs = varr + vrel
aabs = aarr + arel + acor ⇒
aarr = (aarr)n+ (aarr)t arel = (arel)n+ (arel)t acor = 2ωarr × vrel
⎧
⎨⎪
⎩⎪ P
rabs(P )= rarr (A)+ rrel(P /A)
O A
rP
rA
rP/A
y
z x
x’
y’
z’
Apéndice
1. Trigonometría. - Razones Trigonométricas
- Teorema del Seno:
- Teorema del Coseno:
2. Álgebra Vectorial. - Vector Unitario:
- Producto Vectorial:
- Producto Escalar: λOE = OE! "!!
OE = cosθx!i
+ cosθy!j
+ cosθzk!
V = P × Q =
i j k
Px Py Pz Qx Qy Qz
P iQ = PQcosθ
i× i = 0 j× i = −k k × i = j i× j = k j× j = 0 k × j = −i i× k = − j j× k = i k× k = 0
i i i = 1 j i j = 1 k i k = 1 i i j = 0 j i k = 0 k i i = 0 Proyección de un vector sobre el eje OE ⇒ POE = P i λOE sinα = a
c cosα =b
c
tanα = a b
c a
b α
a
sinα = b
sinβ = c sinγ
c
a α b
β γ
c2= a2+ b2− 2abcosγ
c
a
b γ
Academia Universitaria G uillermo Soler
- Ingeniería e Idiomas -
Academia Universitaria G uillermo Soler
- Ingeniería e Idiomas -
6 609.478.523 © Guillermo Soler García © Guillermo Soler García 609.478.523 3
Cinética Vibraciones
1. Segunda ley de Newton.
Si la fuerza resultante que actúa sobre una partícula no es 0, la partícula tendrá una aceleración proporcional a la magnitud resultante.
definiendo fuerza como La velocidad es cte. pero la masa varía con el tiempo:
Fuerza de rozamiento:
Equilibrio dinámico se define como:
2. Ecuaciones de movimiento en coordenadas.
Intrínsecas.
Polares.
Cartesianas
3. Cantidad de movimiento.
La resultante de las fuerzas que actúan es igual a la razón de cambio de la cantidad de movimiento.
Cantidad de movimiento angular:
4. Movimiento Plano de un cuerpo rígido.
∑
F = maFr =µma
F = ma = mdv dt F = !mv= dm
dt v F− ma = 0
∑
Ft = mdv
∑
dt∑
Fn= mvr2Fθ = maθ
∑
Fr= mar
∑
(Fx! i + Fy!
j+ Fz!
k)= m(ax! i+ ay!
j+ az!
∑ k)
∑Ft
∑Fn
∑Fr
∑Fθ
θ r
F = ma = mdv dt = d
dt(mv)
∑
⇒ L = mv ⇒ F = !L∑
Ho= r × mv
H0
r
mv
MG+ [r × (−ma)] + (−Iα) = 0
∑
F1 F2
F3
ma
Iα G
1. Vibración Libre.
2. Vibración Forzada.
3. Vibración amortiguadas.
4. Vibraciones forzadas amortiguadas.
El movimiento del sistema se define mediante la ecuación diferencial:
La vibración de estado estable del sistema se representa mediante una solución particular de la ecuación de desplazamiento:
md2x dt2 + cdx
dt + kx = Pmsinωft
xpart = xmsin(ωft−ϕ) Frecuencia Circular Forzada=ωf
Desplazamiento=δ = kδmsinωft Factor de Amplificación= xm
Pm/ k = xm
δm = 1
1− (ωf /ωn)2 Ec. Diferencial⇒ md2x
dt2 + kx = Pmsinωft⎯En función del desplazameinto⎯⎯⎯⎯⎯⎯⎯⎯ m→ d2x
dt2 + kx = kδmsinωft
Periodo=τn=2π ωn Frecuencia= f = 1
τn Ec. Diferencial⇒ md2x
dt2 + kx = 0 ⎯frecuencia Natural⎯⎯⎯⎯⎯ ωSiendo la → n= k
m ⎯Nos da⎯⎯ → d2x
dt2 +ωn2x= 0 Desplazamiento⇒ x = xmsin(ωnt+φ) ⇒ φ = ángulo de desfase
xm= amplitud
⎧⎨
⎩⎪
Velocidad ⇒ vm= xmωn Aceleración ⇒ am= xmωn2 x
-xm
xm Equilibrio 0
Coeficiente de amortiguamiento= c Sobreamortiguamiento ⇒ c > cc Amortiguamiento crítico ⇒ c = cc Subamortiguamiento ⇒ c < cc
Coef. amortiguamiento crítico ⇒ cc = 2m k / m = 2mωn Ec. Diferencial⇒ md2x
dt2 + cdx
dt + kx = 0
k c
Academia Universitaria Guillermo Soler
- Ingeniería e Idiomas -
Academia Universitaria Guillermo Soler
- Ingeniería e Idiomas -
4 609.478.523 © Guillermo Soler García © Guillermo Soler García 609.478.523 5 5. Principio de impulso y cantidad de movimiento.
El impulso lineal aplicado a un cuerpo durante un intervalo de tiempo es igual a su cantidad de movimiento.
También se puede expresar como promedio.
6. Conservación de la cantidad de movimiento lineal.
Si dos cuerpos no están sujetos a fuerzas externas que no sean las que se ejerzan entre si, su cantidad de movimiento se conserva.
7.Impactos.
La cantidad de movimiento debe ser la misma antes y después del impacto.
Si los cuerpos permanecen adheridos después de la colisión, se trata de un impacto perfectamente plástico. La velocidad resultante viene determinada por:
8.Impactos centrales.
- Central directo:
- Central oblicuo:
F dt
∑
= mv2− mv1t1 t2
∫
(t1− t2)
∑
Fmedia = mv2− mv1v = mAvA+ mBvB mA+ mB
mvA+ mvB = cte.
A
B FAB
FBA
mAvA+ mBvB = mAvA' + mBvB' e=vB' − vA'
vA− vB
e=(vB' )x− (vA' )x (vA)x− (vB)x
mA(vA)x+ mB(vB)x = mA(vA' )x+ mB(vB')x
VA VB V’A V’B
A B
Impacto
*(y,z no varían con
el impacto) VA
V’B V’A
VB
9. Trabajo y potencia. - Trabajo de una Fuerza:
- Trabajo de un momento par: - Potencia:
- Potencia de un par: - Rendimiento / Eficiencia:
10. Energía cinética. - Energía cinética de una partícula:
- Energía cinética en movimiento plano:
11. Energía potencial. - Energía potencial de una partícula:
- Energía potencial de un muelle:
12. Conservación de la Energía.
Cuando una partícula se mueve bajo la acción de fuerzas conservativas, la suma de la energía cinética y la energía potencial de la partícula permanece constante.
EC1+ EP1= EC 2+ Ep2
dU= F ds ⇒ U = F ds
s0 s1
∫
U = M dθ
θ0
θ1
∫
Pot.= P = dU
dt = F·dr
dt = Fv P= E / t P =Mdθ
dt = Mω η= Salida
Entrada
EPm= V = 1
2k(x− xo)2 EP = V = mg(hf − ho) h0
hf
x0
x
EC = T = 1 2mv2
EC = T = 1
2mv2+1 2Iω2 ω
v
Academia Universitaria Guillermo Soler
- Ingeniería e Idiomas -
Academia Universitaria Guillermo Soler
- Ingeniería e Idiomas -
4 609.478.523 © Guillermo Soler García © Guillermo Soler García 609.478.523 5 5. Principio de impulso y cantidad de movimiento.
El impulso lineal aplicado a un cuerpo durante un intervalo de tiempo es igual a su cantidad de movimiento.
También se puede expresar como promedio.
6. Conservación de la cantidad de movimiento lineal.
Si dos cuerpos no están sujetos a fuerzas externas que no sean las que se ejerzan entre si, su cantidad de movimiento se conserva.
7.Impactos.
La cantidad de movimiento debe ser la misma antes y después del impacto.
Si los cuerpos permanecen adheridos después de la colisión, se trata de un impacto perfectamente plástico. La velocidad resultante viene determinada por:
8.Impactos centrales.
- Central directo:
- Central oblicuo:
F dt
∑
= mv2− mv1t1 t2
∫
(t1− t2)
∑
Fmedia= mv2− mv1v= mAvA+ mBvB mA+ mB
mvA+ mvB = cte.
A
B FAB
FBA
mAvA+ mBvB = mAvA' + mBvB' e=vB' − vA'
vA− vB
e= (vB')x− (vA' )x (vA)x− (vB)x
mA(vA)x+ mB(vB)x = mA(vA' )x+ mB(vB' )x
VA VB V’A V’B
A B
Impacto
*(y,z no varían con
el impacto) VA
V’B V’A
VB
9. Trabajo y potencia.
- Trabajo de una Fuerza:
- Trabajo de un momento par:
- Potencia:
- Potencia de un par:
- Rendimiento / Eficiencia:
10. Energía cinética.
- Energía cinética de una partícula:
- Energía cinética en movimiento plano:
11. Energía potencial.
- Energía potencial de una partícula:
- Energía potencial de un muelle:
12. Conservación de la Energía.
Cuando una partícula se mueve bajo la acción de fuerzas conservativas, la suma de la energía cinética y la energía potencial de la partícula permanece constante.
EC1+ EP1= EC 2+ Ep2
dU= F ds ⇒ U = F ds
s0 s1
∫
U= M dθ
θ0
θ1
∫
Pot.= P = dU
dt = F·dr
dt = Fv P= E / t P =Mdθ
dt = Mω η = Salida
Entrada
EPm= V = 1
2k(x− xo)2 EP = V = mg(hf − ho) h0
hf
x0
x
EC= T = 1 2mv2
EC = T = 1
2mv2+1 2Iω2 ω
v
Academia Universitaria Guillermo Soler
- Ingeniería e Idiomas -
Academia Universitaria Guillermo Soler
- Ingeniería e Idiomas -
6 609.478.523 © Guillermo Soler García © Guillermo Soler García 609.478.523 3
Cinética Vibraciones
1. Segunda ley de Newton.
Si la fuerza resultante que actúa sobre una partícula no es 0, la partícula tendrá una aceleración proporcional a la magnitud resultante.
definiendo fuerza como La velocidad es cte. pero la masa varía con el tiempo:
Fuerza de rozamiento:
Equilibrio dinámico se define como:
2. Ecuaciones de movimiento en coordenadas.
Intrínsecas.
Polares.
Cartesianas
3. Cantidad de movimiento.
La resultante de las fuerzas que actúan es igual a la razón de cambio de la cantidad de movimiento.
Cantidad de movimiento angular:
4. Movimiento Plano de un cuerpo rígido.
∑
F = maFr =µma
F= ma = mdv dt F= !mv=dm
dt v F− ma = 0
∑
Ft = mdv
∑
dt∑
Fn= mvr2Fθ = maθ
∑
Fr= mar
∑
(Fx! i + Fy!
j+ Fz!
k)= m(ax! i + ay!
j+ az!
∑ k)
∑Ft
∑Fn
∑Fr
∑Fθ
θ r
F = ma = mdv dt = d
dt(mv)
∑
⇒ L = mv ⇒ F = !L∑
Ho = r × mv
H0
r
mv
MG+ [r × (−ma)] + (−Iα) = 0
∑
F1 F2
F3
ma
Iα G
1. Vibración Libre.
2. Vibración Forzada.
3. Vibración amortiguadas.
4. Vibraciones forzadas amortiguadas.
El movimiento del sistema se define mediante la ecuación diferencial:
La vibración de estado estable del sistema se representa mediante una solución particular de la ecuación de desplazamiento:
md2x dt2 + cdx
dt + kx = Pmsinωft
xpart = xmsin(ωft−ϕ) Frecuencia Circular Forzada=ωf
Desplazamiento=δ = kδmsinωft Factor de Amplificación= xm
Pm/ k = xm
δm = 1
1− (ωf /ωn)2 Ec. Diferencial⇒ md2x
dt2 + kx = Pmsinωft⎯En función del desplazameinto⎯⎯⎯⎯⎯⎯⎯⎯ m→ d2x
dt2 + kx = kδmsinωft
Periodo=τn=2π ωn Frecuencia= f = 1
τn Ec. Diferencial⇒ md2x
dt2 + kx = 0 ⎯frecuencia Natural⎯⎯⎯⎯⎯ ωSiendo la → n= k
m ⎯Nos da⎯⎯ → d2x
dt2 +ωn2x= 0 Desplazamiento⇒ x = xmsin(ωnt+φ) ⇒ φ = ángulo de desfase
xm= amplitud
⎧⎨
⎩⎪
Velocidad ⇒ vm= xmωn Aceleración ⇒ am= xmωn2 x
-xm
xm Equilibrio 0
Coeficiente de amortiguamiento= c Sobreamortiguamiento ⇒ c > cc Amortiguamiento crítico ⇒ c = cc Subamortiguamiento ⇒ c < cc
Coef. amortiguamiento crítico ⇒ cc = 2m k / m = 2mωn Ec. Diferencial⇒ md2x
dt2 + cdx
dt + kx = 0
k c
Academia Universitaria Guillermo Soler
- Ingeniería e Idiomas -
Academia Universitaria Guillermo Soler
- Ingeniería e Idiomas -
2 609.478.523 © Guillermo Soler García © Guillermo Soler García 609.478.523 7 z’
r=rer
4. Centros Instantáneos de Rotación.
5. Movimiento Relativo.
Vabs= velocidad absoluta.
Varr = velocidad arrastre.
Vrel = velocidad relativa.
6. Coordenadas Polares.
ω = vA AC
ω = vB BC VA
VA
VB
VB
A
A
B
C C
B
v= (!r) er + (r !θ) eθ = (vr) er + (rω) eθ = (vr) er + (vθ) eθ
a= (!!r− r !θ2) er + (r !!θ + 2!r !θ) eθ = (at − rω2) er + (rα + 2vrω) eθ P
er
eθ
O θ
vabs = varr + vrel
aabs = aarr + arel + acor ⇒
aarr = (aarr)n+ (aarr)t arel = (arel)n+ (arel)t acor = 2ωarr × vrel
⎧
⎨⎪
⎩⎪ P
rabs(P )= rarr (A)+ rrel(P /A)
O A
rP
rA
rP/A
y
z x
x’
y’
z’
Apéndice
1. Trigonometría.
- Razones Trigonométricas
- Teorema del Seno:
- Teorema del Coseno:
2. Álgebra Vectorial.
- Vector Unitario:
- Producto Vectorial:
- Producto Escalar:
λOE = OE! "!!
OE = cosθx!i
+ cosθy!j
+ cosθzk!
V = P × Q =
i j k
Px Py Pz Qx Qy Qz
P iQ = PQcosθ
i× i = 0 j× i = −k k × i = j i× j = k j× j = 0 k × j = −i i× k = − j j× k = i k× k = 0
i i i = 1 j i j = 1 k i k = 1 i i j = 0 j i k = 0 k i i = 0 Proyección de un vector sobre el eje OE ⇒ POE = P i λOE sinα =a
c cosα = b
c
tanα =a b
c a
b α
a
sinα = b
sinβ = c sinγ
c
a α b
β γ
c2 = a2+ b2− 2abcosγ
c
a
b γ
Academia Universitaria Guillermo Soler
- Ingeniería e Idiomas -
Academia Universitaria Guillermo Soler
- Ingeniería e Idiomas -
8 609.478.523 609.478.523 1 1. Movimiento Rectilíneo.
Velocidad y aceleración de un movimiento rectilíneo (Método analítico).
Movimiento rectilíneo uniforme. Movimiento rectilíneo uniformemente acelerado.
2. Componentes Tangencial y Normal (Intrínsecas)
3. Método de Superposición (traslación más rotación).
a=dv dt =d2x
dt2 = vdv dx v= dx
dt
x= x0+ vt
v= v0+ at x= x0+ v0t+1
2at2 v2= v02+ 2a(x − x0)
O P
x
a= at+ an ⇒ at =α× r ⇒ at =αr an=ω2r
⎧⎨
⎪
⎩⎪ v =ω× r
ω =dθ
dt α =d2θ
dt2 =dω
dt =ωdω dθ
x y
at
an
ω α x
y
ω
r v
vB= vA+ vB/A aB= aA+ aB/A VA
VB
A ω
VA
VB
VB/A
AB
Posición de una partícula en mov. rectilíneo.
Cinemática Momentos de inercia de masas.
Barra Ligera
Cilindro rectangular
Disco delgado
Esfera
Prisma rectangular
Cono circular
Placa rectangular
delgada
x y
z
x y
z
x y
z L
x y
z L
x y
a z
b c
x y
z h
x y
z c
b
Iy = Iz = 1 12mL2
Ix = 1 2mr2 Iy = Iz = 1
12m(3r2+ L2)
Ix = 1 2mr2 Iy = Iz = 1
4mr2
Ix = Iy = Iz = 2 5mr2
Ix = 1
12m(b2+ c2) Iy = 1
12m(c2+ a2) Iz = 1
12m(a2+ b2)
Ix = 3 10mr2 Iy = Iz = 3
5m 1
4r2+ h2
⎛
⎝⎜
⎞
⎠⎟
Ix = 1
12m(b2+ c2) Iy = 1
12mc2 Iz = 1
12mb2
Academia Universitaria Guillermo Soler
- Ingeniería e Idiomas -
Academia Universitaria Guillermo Soler
- Ingeniería e Idiomas -
Cinemática y Dinámica
G.Soler C/ Hermanos Pinzón Núm. 1, 1º Izq - Jaén
Tel. 609 47 85 23
e-mail: academia.guillermo.soler@gmail.com www.academiaguillermosoler.es
Academia