x x y y z z 12 12 44 4 4 8 8 2 2 11 6 6 1 1 2 2 x x y y z z x x y y z z 12 12 44 4 4 8 8 2 2 11 6 6 1 1 2 2
Solución:
Solución:
Dado el tensor de tensione
Dado el tensor de tensione
s (referido a un sistema cartesiano
s (referido a un sistema cartesiano
de referencia) en un punto de un sólido:
de referencia) en un punto de un sólido:
[ [ ]]
⎥⎥
⎥⎥
⎥⎥
⎦⎦
⎤⎤
⎢⎢
⎢⎢
⎢⎢
⎣⎣
⎡⎡
−
−
−
−
−
−
=
=
6 6 1 1 2 2 1 1 8 8 4 4 2 2 4 4 12 12 T TSe pide:
Se pide:
--
Dibuj
Dibuj
ar, sobr
ar, sobr
e el punto elást
e el punto elást
ico de la figura
ico de la figura
, y en las caras más al
, y en las caras más al
ejadas del
ejadas del
origen de coordenadas, la dirección y sentido de cada una de las
origen de coordenadas, la dirección y sentido de cada una de las
compon
compon
entes tens
entes tens
ionale
ionale
s
s
que, sobr
que, sobr
e dichas, c
e dichas, c
aras actú
aras actú
an.
an.
-Determinar el valor de las tensiones normal y t
-Determinar el valor de las tensiones normal y t
angencial que actúan sobre un
angencial que actúan sobre un
plano paralelo al plano
plano paralelo al plano
x+y+z=0 x+y+z=0que pasa por las proximidades (distancia
que pasa por las proximidades (distancia
infinitesimal) del punto considerado.
infinitesimal) del punto considerado.
MPa
MPa
Ejercicio 1.1
Vector normal al plano:
Vector normal al plano:
( (
))
⎥⎥
⎥⎥
⎥⎥
⎦⎦
⎤⎤
⎢⎢
⎢⎢
⎢⎢
⎣⎣
⎡⎡
−
−
=
=
⎥⎥
⎥⎥
⎥⎥
⎥⎥
⎥⎥
⎦⎦
⎤⎤
⎢⎢
⎢⎢
⎢⎢
⎢⎢
⎢⎢
⎣⎣
⎡⎡
⎥⎥
⎥⎥
⎥⎥
⎦⎦
⎤⎤
⎢⎢
⎢⎢
⎢⎢
⎣⎣
⎡⎡
−
−
−
−
−
−
=
=
⎥⎥
⎥⎥
⎥⎥
⎦⎦
⎤⎤
⎢⎢
⎢⎢
⎢⎢
⎣⎣
⎡⎡
+
+
+
+
=
=
7 7 5 5 18 18 3 3 1 1 3 3 1 1 3 3 1 1 3 3 1 1 6 6 1 1 2 2 1 1 8 8 4 4 2 2 4 4 12 12 k k j j ii 3 3 1 1 u u * * z z * * y y * * x x σ σ σ σ σ σ r r r r r r r rTensión normal:
Tensión normal:
( (
))
6 6 , ,67 67 MPaMPa 3 3 20 20 7 7 5 5 18 18 3 3 1 1 u u * * n n == ⋅⋅ == −− ++ == == r r r r σ σ σ σTensión tangencial:
Tensión tangencial:
MPa MPa 39 39 , , 9 9 49 49 , , 44 44 67 67 , , 132 132 2 2 n n 2 2 * *−
−
=
=
−
−
=
=
=
=
σ σ σ σ τ τ r rEjercicio 1.2
Ejercicio 1.2
•
•
De
De
te
te
rm
rm
ina
ina
r l
r l
as
as
te
te
ns
ns
ion
ion
es
es
pr
pr
in
in
cip
cip
ale
ale
s s
s s
ab
ab
ien
ien
do
do
que
que
el
el
tensor de tensiones viene definido por:
tensor de tensiones viene definido por:
⎥⎥
⎥⎥
⎥⎥
⎦⎦
⎤⎤
⎢⎢
⎢⎢
⎢⎢
⎣⎣
⎡⎡
−
−
−
−
−
−
10
10
25
25
30
30
25
25
30
30
40
40
30
30
40
40
20
20
σ=
σ=
MPa
MPa
Solución:
⎥
⎥
⎥
⎦
⎤
⎢
⎢
⎢
⎣
⎡
z yz zx zy y xy zx xy x σ τ τ τ σ τ τ τ σσ=
⎥
⎥
⎥
⎦
⎤
⎢
⎢
⎢
⎣
⎡
−
−
−
10
25
30
25
30
40
30
40
20
=
MPa
1 2 2 2 2 2 2 2 32
x y z x y x z y z xy xz yz x y z xy xz yz x yz y xz z xyI
I
I
σ σ σ σ σ σ σ σ σ τ τ τ σ σ σ τ τ τ σ τ σ τ σ τ=
+
+
=
+
+
− − −
=
+
−
−
−
= 20 + 30 –10 = 40 MPa
= -3025 MPa
= 89500 MPa
3
2
1
2
3
0
I
I
I
σ−
σ+ − =
σ0
3 2 2 1 3−
+
−
=
I
I
I
MPa
MPa
MPa
8
,
51
5
,
26
3
,
65
3 2 1−
=
=
=
σ σ σResultado:
En un problema bidimensional, el punto elástico de la figura
se encuentra sometido al estado tensional que se indica. Se pide:
a)
Expresión del tensor de tensiones bidimensional referido a los ejes x,y
b)
Expresión del tensor de tensiones bidimensional referido a los ejes x’,y’
(e
(el eje x’ forma un ángulo de 35º, en sentido antihorario, con el eje x).
40 MPa
15 MPa 25 MPa
x y
La expresión, en x-y, del tensor de tensiones es:
[ ]
⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
−
−
−
=
25 15 15 40 TLa expresión de dicho tensor en ejes x’-y’ la podemos obtener como:
[ ] [ ] [ ][ ]
T '=
R T T R[ ]
⎟⎟
⎠
⎞
⎜⎜
⎝
⎛
−
=
º 35 cos º 35 sen º 35 sen º 35 cos RSiendo:
[ ]
⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
−
−
=
48 , 10 67 , 35 67 , 35 52 , 4 ' TEjercicio 1.3
Suponiendo la ausencia de fuerzas internas, determinar los posibles
valores de las constantes
C 1, C 2y
C 3para que la siguiente distribución
de tensiones puede existir en un sólido en equilibrio:
(
C y)
C x z C y 0 C 0 z C y x C 2 yz 3 xz 3 2 2 1 xy z 2 2 y 1 x = ⋅ − = ⋅ ⋅ + − ⋅ = = ⋅ = ⋅ ⋅ ⋅ − = τ τ τ σ σ σSOLUCIÓN:
Ecuaciones de equilibrio interno (X=Y=Z=0)
) cumple se ( 0 z y x 0 C z C 0 z y x 0 C x C 2 y C 2 0 z y x z zy zx 3 3 yz y yx 1 1 1 xz xy x = ∂ ∂ + ∂ ∂ + ∂ ∂ = ⇒ = = ∂ ∂ + ∂ ∂ + ∂ ∂ = ⇒ − − = = ∂ ∂ + ∂ ∂ + ∂ ∂ σ τ τ τ σ τ τ τ σ
C 2
puede tomar cualquier valor, por lo que el estado tensional tendría la forma:
0
0
0
0
z
C
0
yz xz xy z 2 2 y x = = = = ⋅ = = τ τ τ σ σ σEjercicio 1.4
El tensor de tensiones en un punto de un sólido viene definido, respecto de un sistema de coordenadas cartesianas, por la siguiente matriz:
1.-Determinar de forma analítica:
a) Los dos primeros invariantes del tensor de tensiones b) Los valores de las tres tensiones principales
c) Los tres vectores unitarios que definen las tres direcciones principales
d) La tensión tangencial máxima que se produce en las proximidades del punto considerado
[ ] ⎥ ⎥ ⎥ ⎦ ⎤ ⎢ ⎢ ⎢ ⎣ ⎡ − − = 0 0 0 0 20 20 0 20 50 T 600 20 20 50 70 20 50 2 2 1 = − ⋅ = = + = I I
a) b)Una de las tensiones principales (σz) es nula. Las otras dos las calcularemos resolviendo: 10 60 0 20 20 20 50 0 = ⇒ 1= 2 = − − − − = − T
Por tanto, las tensiones principales son: 1=60 2 =10 y 3 =0
c)Como el eje zes una dirección principal ( u k), las otras dos las calcularemos resolviendo:
r r = 3 ⎭⎬ ⎫ ⎩ ⎨ ⎧ = ⎭ ⎬ ⎫ ⎩ ⎨ ⎧ ⎥ ⎦ ⎤ ⎢ ⎣ ⎡ − − − − 0 0 20 20 20 50 2 1 u u Dirección principal 1: u i j a a r r r 4473 0 8943 0 0 0 40 20 20 10 1 2 1 , , − = ⇒ ⎭ ⎬ ⎫ ⎩ ⎨ ⎧ = ⎭ ⎬ ⎫ ⎩ ⎨ ⎧ ⎥ ⎦ ⎤ ⎢ ⎣ ⎡ − − − − Dirección principal 2: u i j a a r r r 8943 0 4473 0 0 0 10 20 20 40 2 2 1 , , + = ⇒ ⎭ ⎬ ⎫ ⎩ ⎨ ⎧ = ⎭ ⎬ ⎫ ⎩ ⎨ ⎧ ⎥ ⎦ ⎤ ⎢ ⎣ ⎡ − −
d)La tensión tangencial máxima será:
( 25 305) 30 2 10 2 60 2 10 60 ⎟= = ⎠ ⎞ ⎜ ⎝ ⎛ − =max , , max , , max
Ejercicio 1.5
I2.- Para el estado tensional relativo al plano x-y, determinar gráficamente:
e) El círculo de Mohr
f) Las coordenadas (σ,τ) del polo de dicho círculo
g) Los dos planos principales que se obtienen de dicho círculo
h) Los dos planos sobre los que actúa la tensión tangencial máxima
i) Los planos, paralelos al eje z, sobre los que el vector tensión forma el mayor
ángulo posible con la normal a dichos planos.
σ
τ
Plano Y
Plano X
50 20 20 x yPOLO
σ
τ
Plano Y
Plano X
50 20 20 x yPOLO
Plano
principal I
Plano
principal II
σ
τ
Plano Y
Plano X
50 20 20 x y 60 10 x yPOLO
Plano
principal I
Plano
principal II
Plano de máxima tensión tangencial Plano de máxima tensión tangencialσ
τ
Plano Y
Plano X
50 20 20 x y 35 25 x y 35POLO
Plano en el que
el vector tensión forma el mayor ángulo posible con la normal
Plano en el que
el vector tensión forma el mayor ángulo posible con la normal
σ
τ
POLO
Plano correspondiente al polo del círculo de Mohr
σ
τ
El vector desplazamiento en un punto genérico de un sólido cargado viene dado (referido a un sistema cartesiano de referencia) por:
(
ax az)
i(
ax az)
k r r r 2 3 2 2−
+
+
=
donde a es una constante conocida. Se pide:
a) Expresión del tensor de deformaciones en un punto genérico del sólido b) ¿Es, físicamente, posible este campo de desplazamientos?
c) ¿Qué lectura proporcionaría una banda extensométrica situada en la dirección de la bisectriz del primer cuadrante del sistema cartesiano que se utiliza?
a) El tensor de deformaciones se obtiene del campo de desplazamientos como sigue:
(
)
(
)
(
)
0 y w z v a a 3 a 2 x w z u 0 x v y u a 2 x w 0 x v a 2 x u az 2 ax 3 z , y , x w w 0 z , y , x v v az 2 ax 2 z , y , x u u yz xz xy z y x = ∂ ∂ + ∂ ∂ = = + − = ∂ ∂ + ∂ ∂ = = ∂ ∂ + ∂ ∂ = = ∂ ∂ = = ∂ ∂ = = ∂ ∂ = + = = = = − = = γ γ γ ε ε εEl tensor de deformaciones es:
[ ]
⎥ ⎥ ⎥ ⎦ ⎤ ⎢ ⎢ ⎢ ⎣ ⎡ = a 2 0 2 / a 0 0 0 2 / a 0 a 2 Db) Para que el campo de desplazamientos, o el de deformaciones que de él se derivan, sea físicamente posible, debemos comprobar que se satisfacen las ecuaciones de compatibilidad de deformaciones:
⎟⎟
⎠
⎞
⎜⎜
⎝
⎛
∂
∂
−
∂
∂
+
∂
∂
⋅
∂
∂
=
∂
⋅
∂
∂
⋅
∂
⋅
∂
∂
=
∂
∂
+
∂
∂
⎟⎟
⎠
⎞
⎜⎜
⎝
⎛
∂
∂
+
∂
∂
−
∂
∂
⋅
∂
∂
=
∂
⋅
∂
∂
⋅
∂
⋅
∂
∂
=
∂
∂
+
∂
∂
⎜⎜
⎝
⎛
∂
∂
+
∂
∂
+
∂
∂
−
⋅
∂
∂
=
∂
⋅
∂
∂
⋅
∂
⋅
∂
∂
=
∂
∂
+
∂
∂
z y x z y x z x x z z y x y x z z y y z z y x x z y y x x y xy xz yz z xz z x xy xz yz y yz z y xy xz yz x xy y x 2 2 2 2 2 2 2 2 2 2 2 2 2 2 2 2 2 22
2
2
; ; ;En estas ecuaciones sólo aparecen derivadas segundas de las deformaciones, por lo que se verifica automáticamente al ser el campo deformaciones líneal. Por tanto, el campo de desplazamientos dado es físicamente posible.
c) El vector unitario de la bisectriz del primer cuadrante del es: ) (i j k u r r r r
+
+
=
3 1El vector deformación unitaria sería:
{ }
[ ]
{ }
⎪
⎭
⎪
⎬
⎫
⎪
⎩
⎪
⎨
⎧
=
⎪
⎭
⎪
⎬
⎫
⎪
⎩
⎪
⎨
⎧
⎥
⎥
⎥
⎦
⎤
⎢
⎢
⎢
⎣
⎡
=
=
2 / a 5 0 2 / a 5 3 1 3 1 1 1 1 a 2 0 2 / a 0 0 0 2 / a 0 a 2 u D * r r εLa deformación longitudinal correspondiente (la medida de la banda) es:
a 3 5 2 a 5 2 a 5 3 1 3 1 1 1 1 2 / a 5 0 2 / a 5 3 1 u *
⎟
=
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
+
=
⎪
⎭
⎪
⎬
⎫
⎪
⎩
⎪
⎨
⎧
=
⋅
=
r r ε εEn un pilar vertical de sección cuadrada hueca, tal como se indica en la figura (cotas en metros), x y 1 1 1 1 1 1 1 1 x y 1 1 1 1 1 1 1 1
el tensor de deformaciones viene dado por:
[ ] ( ) ( ) 4 10 2 0 0 0 0 3 2 0 3 2 4 3 − ⋅ ⎥ ⎥ ⎥ ⎦ ⎤ ⎢ ⎢ ⎢ ⎣ ⎡ + − + − + = x y y x x D Calcular:
a) la variación de longitud del pilar, indicando si éste se alarga o se acorta, sabiendo que, su altura inicial era de 5 m
b) la variación del ángulo, en el plano x,y, que se produce en el vértice de la sección de coordendas (2,2), indicando si el ángulo final en dicho vértice (que inicialmente era recto) aumenta o disminuye respecto de su valor inicial.
c) El cambio de volumen que experimenta el pilar, indicando si aumenta o disminuye el volumen inicial del mismo.
a) z
=
2⋅
10−4⇒
∆
h=
z⋅
h=
2⋅
10−4⋅
5=
10−3 m (alargamie nto) b) xy=
2⋅
(
−
2 x+
3 y)
⋅
10−4=
(
−
4 x+
6y)
⋅
10−4Para el punto (2,2), xy
(
4 2 6 2)
10 4 4 10 4 rad− −
=
⋅
⋅
⋅
+
⋅
−
=
γ (el ángulo disminuye)
c) eV
=
x+
y+
z=
(
3x+
6)
⋅
10−4( )
(
) ( )
(
)
(
)
(
)
4 3 2 1 4 1 1 4 1 2 4 pilar V m 10 360 5 4 dx 10 6 x 3 5 2 dx 10 6 x 3 5 4 dx 10 6 x 3 dV e V − − − − − − −⋅
=
⋅
⋅
⋅
⋅
+
+
+
⋅
⋅
⋅
⋅
+
+
⋅
⋅
⋅
⋅
+
=
⋅
=
∫
∫
∫
∫
∆(el volumen del pilar aumenta)
dx h a a b b dV=a.h.dx dV=(a-b).h.dx dx x y z dx h a a b b dV=a.h.dx dV=(a-b).h.dx dx dx h a a b b dV=a.h.dx dV=(a-b).h.dx dx x y z
Ejercicio 2.1
Ejercicio 2.1
Dado el tensor de deformaciones:
Dado el tensor de deformaciones:
encontrar la deformación unitaria según la dirección:
encontrar la deformación unitaria según la dirección:
3
3
/
/
k
k
j
j
ii
m
m
r r r r r r r r+
+
+
+
=
=
[ [ ]]
D
D
m
m
m
m
r r r r=
=
ε ε m mrr[ [ ]]
⎥⎥
⎥⎥
⎥⎥
⎦⎦
⎤⎤
⎢⎢
⎢⎢
⎢⎢
⎣⎣
⎡⎡
−
−
−
−
−
−
−
−
=
=
002 002 0 0 0 0 002 002 0 0 0 0 002 002 0 0 001 001 0 0 002 002 0 0 001 001 0 0 003 003 0 0 , , , , , , , , , , , , , , D D 00033 00033 0 0 3 3 1 1 3 3 1 1 3 3 1 1 002 002 0 0 0 0 002 002 0 0 0 0 002 002 0 0 001 001 0 0 002 002 0 0 001 001 0 0 003 003 0 0 3 3 1 1 3 3 1 1 3 3 1 1 , , , , , , , , , , , , , , , ,=
=
⎪⎪
⎪⎪
⎪⎪
⎭⎭
⎪⎪⎪⎪
⎪⎪
⎬⎬
⎫⎫
⎪⎪
⎪⎪
⎪⎪
⎩⎩
⎪⎪⎪⎪
⎪⎪
⎨⎨
⎧⎧
⎥⎥
⎥⎥
⎥⎥
⎦⎦
⎤⎤
⎢⎢
⎢⎢
⎢⎢
⎣⎣
⎡⎡
−
−
−
−
−
−
−
−
⎥⎥⎦⎦
⎤⎤
⎢⎢⎣⎣
⎡⎡
=
=
m mdx
dx
P
P
P
P
x
x
L
L
e
e
Determinar el desplazamiento relativo entre las dos
Determinar el desplazamiento relativo entre las dos
secciones
secciones
extremas de la barra de la figura:
extremas de la barra de la figura:
P = 50.000 N, E = 2x10
P = 50.000 N, E = 2x10
77N/cm
N/cm
22e = 1 cm, b
e = 1 cm, b
11= 5 cm, b
= 5 cm, b
22= 10 cm, L = 40 cm
= 10 cm, L = 40 cm
Datos:
Datos:
Ejercicio 3.1
Ejercicio 3.1
b b11 b b22Consid
Consid
eremos
eremos
una r
una r
ebanada
ebanada
de l
de l
ongitud
ongitud
dx
dx
a un
a un
a dis
a dis
tancia
tancia
x de
x de
la
la
sección b
sección b
11. El canto será:
. El canto será:
1 1
,,
=
= +
+
−
−
=
= +
+
=
=
−
−
b b b b bb L L x x bb axax a a b b bb L L 1 1 2 2 11 1 1 2 2 11El área (A
El área (A
xx) de la sección escogida será: (b
) de la sección escogida será: (b
11+a.x)e
+a.x)e
Si esta rebanada experimenta una elongación du, su deformación será:
Si esta rebanada experimenta una elongación du, su deformación será:
x x A A E E P P dx dx du du
⋅⋅
=
=
La elongación total, u, que experimenta la barra será:
u P A E dx P b ax e E dx u P e E dx b ax P aeE b ax u P a e E b a L b x L L L=
=
+
=
+
=
+
=
+
0 1 0 1 0 1 1 1(
)
ln
ln
∫
∫
∫
1 1 0 0 ln b L a b E e a P dx A E P du u L x L + ⋅ ⋅ ⋅ = ⋅ = =∫ ∫ 0 LSubstituting back for K,
u P b b L e E b b=
−
(
)
ln
2 1 2 1e = 1 cm, b
1= 5 cm, b
2= 10 cm, L = 40 cm,
P = 50.000 N, E = 2 x 107 N/cm
2 u . . cm=
−
=
50 000
10 5
40
1
2. 10
10
5
0 01386
7.
(
)
ln
,
Sustituyendo el valor de a:
En el problema:
Ejercicio 4.1
Para la barra prismática de la figura, que se encuentra sometida a la acción de su propio peso, determinar el campo de tensiones, de deformaciones, de desplazamientos y la energía elástica acumulada
Volumen
Peso
=
γ z x y B D L g0
0
0
0
0
=
=
=
=
=
=
xz yz xy z y xz
τ
τ
τ
γ
σ
σ
σ
Tensiones:
z x y b c L0
0
0
1
=
=
=
=
−
=
−
=
xz yz xy z y xz
E
z
E
z
E
ε ε ε γ ε γ ν ε γ ν εDeformaciones:
z z zσ
Peso
γ
σ
γ
σ
⋅
=
⇒
⇒
⋅
⋅
=
=
⋅
z
z
A
Peso
A
z z(
)
[
2 2 2 2]
2
E
z
x
y
L
w
y
z
E
v
x
z
E
u
−
+
+
=
−
=
−
=
ν γ γ ν γ νDesplazamientos:
( )
2
2
1
2 2 2z
E
E
z γ σ ω=
=
Densidad de energía:
E
AL
Adz
z
E
dV
U
V L 2 3 0 2 26
2
γ
γ
ω
⋅
=
=
=
∫
∫
Una placa rectangular se encuentra sometida a las acciones indicadas en la figura. Determinar la función de Airy que resuelve el problema.
x y
L
h
σ 2 σ 2 σ 1 σ1 x yL
h
σ 2 σ σ 2 σ 2 σ 1 σ 1 σσ11La función de Airy será: φ =ax3 +bx2 y +cxy2 +dy3 +cx2 + fxy + gy2
f cy bx y x e by ax x g dy cx y y xy x ∂ ∂ =− − − ∂ − = + + = ∂ ∂ = + + = ∂ ∂ = 2 6 2 6 2 2 2 2 2 2 2 2 φ τ φ σ φ σ Imponiendo que: en x=0, 1 1 2 σ σ σ σ = − y + h
x ; en x=0,τ xy =0 ; en y=0,σ y =0 Se obtienen las constantes del polinomio, resultando:
2 1 3 1 2 2 6h y y σ σ σ φ = − +
Ejercicio 5.1:
Ejercicio 5.2:
Un tubo de pared gruesa tiene un radio interior “ r 1 ” y exterior “ r 2” y se encuentra sometido a una presión interior de valor “ p”. Suponiendo que trabaja en condiciones de tensión plana, determinar el cambio de longitud que experimenta el radio interno del tubo al aplicar la presión “p”.
Supóngase conocidos los valores de “E” y “ del material. La distribución de tensiones en el tubo es:
[
]
[
]
p r r r r p r p r r r p p r p r r r r 2 1 2 2 2 2 2 1 2 2 2 1 2 1 2 2 2 2 2 1 2 1 2 2 1 1−
+
=
+
−
=
−
=
−
−
=
σ θ σ⎟
⎟
⎠
⎞
⎜
⎜
⎝
⎛
+
−
+
=
∆
⇒
=
∆
⇒
⎟
⎟
⎠
⎞
⎜
⎜
⎝
⎛
+
−
+
=
−
=
σ νσ ν ε ν ε θ θ θ 2 1 2 2 2 2 2 1 1 1 1 1 2 1 2 2 2 2 2 1 r r r r E pr r r r r r r r E p E r ”l L l L DB CB =0,6 = 0,8
Por condiciones de
equilibrio:
P F P F DB CB = +0,6 = −0,8De la geometría de la
estructura:
• Energía de deformación:
( ) ( )
[
]
AE l P AE l P AE L F AE L F U CB CB DB DB 2 3 3 2 2 2 364 0 2 8 0 6 0 2 2 , , , = + = + =• Igualdad entre trabajo de las
cargas externas y energía elástica
almacenada:
AE Pl d d P AE L P U W U B B 728 0 364 0 2 1 2 , , = = = =Calcular el desplazamiento vertical que experimenta el punto B del sistema
articulado de la figura, formado por dos barras del mismo material (módulo
de elasticidad E) y la misma sección transversal (Área=A).
Ec. (1)
CP
l B D 3 4 3 4Ejercicio 6.1
Determinar los coeficientes de influencia, de la siguiente viga sometida a las acciones indicadas. F1=P F2=2P 6 m 3 m 2 m
sabiendo que está realizada con un material de módulo de elasticidad E y que el momento de inercia de su sección transversal es I.
DATOS: Ecuación de la elástica:
(
)
a x l l x l l a - EI x l Fla d a x l x l b EI Flbx d≤
≤
⎟
⎟
⎠
⎞
⎜
⎜
⎝
⎛
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛ −
−
−
=
≤
≤
⎟⎟
⎠
⎞
⎜⎜
⎝
⎛
−
−
=
para
1
6
0
para
1
6
2 2 2 2 2 2 2 F l a x y bEjercicio 6.2
1 6 m 2 m x y 4 m 3 m 2 m 6 m 1 2
EI
1
3,56
6
2
6
4
1
6
2
4
6
1
2 2 2 2 11⎟⎟
=
⎠
⎞
⎜⎜
⎝
⎛
−
−
⋅
⋅
⋅
=
EI d(
)
EI - EI d3
,
83
1
6
3
6
6
2
1
6
3
6
2
6
1
2 2 2 21⎟
⎟
=
⎠
⎞
⎜
⎜
⎝
⎛
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛ −
−
−
⋅
⋅
⋅
=
F1=P F2=2P1 6 m 2 m x y 4 m 1 2
EI
1
3,83
6
2
6
3
1
6
2
3
6
1
2 2 2 2 12⎟⎟
=
⎠
⎞
⎜⎜
⎝
⎛
−
−
⋅
⋅
⋅
=
EI dEI
1
4,5
6
3
6
3
1
6
3
3
6
1
2 2 2 2 22⎟⎟
=
⎠
⎞
⎜⎜
⎝
⎛
−
−
⋅
⋅
⋅
=
EI d 3 m 3 mDeterminar, haciendo uso del concepto de coeficiente de influencia, la energía elástica almacenada por la siguiente viga sometida a las acciones indicadas.
EI 1 3,56 11 = d EI d 21 = 3,83 1 EI 1 3,83 12 = d EI 1 4,5 22 = d
( )
[
22]
2 21 12 11 2 1 1 2 2 2 2 1 2 1 d P d P P d P P d P EI F F d W U i j n i ij n j ⋅ + ⋅ ⋅ + ⋅ ⋅ + ⋅ = = =∑∑
= = EI P U 2 44 , 18 ⋅ =( )
P
P
d
P
d
d
1=
11⋅
+
12⋅
2
=
11
,
22
⋅
- Determinar el desplazamiento vertical experimentado por la sección sobre la que actúa la carga P. 6 m 3 m 2 m F1=P F2=2P
Ejercicio 6.3
Determinar, en función de los desplazamientos verticales (flechas) que experimentan las secciones sobre las que se aplican las cargas exteriores, la energía elástica
almacenada en la viga n in i i i d F d F d F d = 1 ⋅ 1 + 2 ⋅ 2 + ... + ⋅ n jn j j j k d k d k d F = 1 ⋅ 1 + 2 ⋅ 2 + ...+ ⋅ En nuestro caso: 2 22 1 21 2 2 12 1 11 1
F
d
F
d
d
F
d
F
d
d
⋅
+
⋅
=
⋅
+
⋅
=
EI 1 3,56 11 = d EI d 21 = 3,83 1 EI 1 3,83 12 = d EI 1 4,5 22 = d Resolviendo el sistema:[
]
( )
[
1 2]
2 2 1 100476
0
2555
0
2
2555
0
3
0
d
d
EI
P
F
d
d
EI
P
F
, , , ,+
−
=
=
−
=
=
EI
k
11 = 0,3k
12 = −0,2555EI
k
21 = −0,2555EI
k
22 = 0,00476EI
Ec. (2)
[
]
[
2]
2 1 2 2 1 2 2 1 2 2 1 2 1 2 1 2 100476
0
511
0
3
0
2
00476
0
2555
0
2555
0
3
0
2
2
1
d
d
d
d
EI
d
d
d
d
d
d
EI
d
d
k
W
U
j m m j jm , , , , , , ,+
−
=
=
+
−
−
=
=
=
=
∑ ∑
= =l L l L BC
=
0,6 BD=
0,8De la geometría de la
estructura:
Resolver la estructura de la figura aplicando el P.T.V.
C
P
l
B D 3 4 3 4 CP
l
B D 3 4 3 4 B’Desplazamiento virtual:
B
B´
Ejercicio 6.5
CB CB
L
DB DBL
Deformaciones virtuales: CP
l
B D B’C
B
B’
cos=
cos=
cos
(
)
dVol
d
f
dVol
f
V x x y y z z xy xy xz xz yz yz V V
∫∫∫
∫∫∫
∫∫
+
+
+
+
+
=
=
Ω
⋅
+
⋅
Ω Ω δ δ δ δ δ δγ
τ
γ
τ
γ
τ
ε
σ
ε
σ
ε
σ
δ
δ
r r r r0
=
Ω
⋅
+
⋅
∫∫∫
f
dVol
∫∫
Ωf
Ωd
V V r r r r(
)
(
)
(
DB)
DB DB CB CB CBV x x y y z z xy xy xz xz yz yz
L
A
L
L
A
L
dVol
⋅
+
⋅
=
=
+
+
+
+
+
∫∫∫
(
⋅
)
+
(
⋅
)
DB=
0
DB DB CB CB CBA
L
L
L
A
L
cos cosT.T.V.
Trabajo virtual fuerzas exteriores: Trabajo virtual tensiones internas: cos cos(
⋅
)
+
(
⋅
)
DB=
0
DB DB CB CB CBA
L
L
L
A
L
cos cos cos cos cos DB DB CB+
=
0
⇒
=
Por condiciones de equilibrio, habíamos obtenido previamente:
P
F
P
F
CB=
+
0,6 DB=
−
0,8 CB CB DB3
4
5
3
5
4
−
=
−
=
CB CB DBF
F
F
3 4 6 0 8 0−
=
−
=
, ,Si multiplicamos por A los dos miembros de esta última ecuación:
CB DB CB DB
A
F
F
A
3
4
3
4
−
=
⇒
⋅
−
=
⋅
cos CB−
En el sistema articulado de la figura formado por tres barras de
idéntico material y siendo las áreas de sus respectivas
secciones transversales: A, para las barras BC y CD, y 2A para
la barra BD, determinar, cuando, sobre él actúa la carga P:
a.- Las fuerzas axiles a las que se encuentran sometidas cada
una de las barras
b.- La energía elástica que almacena el sistema
c.- El desplazamiento vertical del nudo C y el horizontal del
nudo D.
Ejercicio 6.6
B
D
C
l l l/2P
Áreas:
Barra BD: 2A
Barras BC y CD: A
ASPECTOS GEOMÉTRICOS DE LA ESTRUCTURA ARTICULADA
B
D
C
l l l/2P
V
BV
D θ θl
l
CB
CD
l
l
118
,
1
cos
º
565
,
26
2
/
arctan
=
=
=
=
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
=
θ
θ
NUDO B
NUDO C
N
BC=N
CDpor simetría
RESOLUCIÓN DE LA EXTRUCTURA POR EQUILIBRIO DE NUDOS:
B
V
BN
BDN
BC θC
V
BN
DCN
BCP
θ θP
P
N
P
N
N
P
sen
N
BD BC DC CD=
⋅
=
=
=
=
θ
θ
cos
118
,
1
118
,
1
2
B
D’
C’
δ
RESOLUCIÓN DE LA ESTRUCTURA POR EL P.T.V.:
Desplazamientos virtuales:
B y C no se desplazan
D lo hace hacia su izquierda
una magnitud
δB
D
C
l l l/2P
V
BV
D θ θB
D’
C
δ
D
δ
cos
α
l
l
BD CD2
cos
δ
ε
α
δ
ε
δ δ=
′
=
(
)
(
)
(
)
δ α δ δ α δ δ σ α δ σ ε σ ε σ δ δ δ⋅
+
⋅
=
⋅
+
⋅
′
=
=
⋅
+
′
⋅
′
=
⋅
⋅
+
′
⋅
=
BD CD BD CD BD CD BD BD CD CD N N l A l A N Al l A N l A l l A l l A l A Wcos
2
2
2
2
cos
2
2
2
cos
2
2
intTrabajo fuerzas actuantes:
δ W e xt=0
Trabajo fuerzas internas:
0
cos
cos
0
int=
+
⋅
⇒
⇒
∀
⋅
+
⋅
=
⇒
=
BD CD BD CD ext N N N N W Wα
δ
δ
α
δ
δ
δ
AE
Pl
d
AE
l
P
Pd
1
,
898
3
,
796
2
1
2=
⇒
=
W
U
=
NUDO C:
NUDO D:
( )
( )
EA
l
P
EA
l
P
E
A
P
l
u
BD⋅
=
⋅
=
=
⋅
=
2
2
2
2
ε
w
AE l P E A l P E A l P E A l P U U U U CD BC DB 2 2 2 2898
,
1
2
)
118
,
1
(
)
118
,
1
(
2
)
118
,
1
(
)
118
,
1
(
)
2
(
2
)
2
(
=
=
⋅
⋅
+
⋅
⋅
+
+
⋅
⋅
=
+
+
=
PRIMER TEOREMA DE CASTIGLIANO:
AE
Pl
AE
Pl
P
U
d
=
1
,
898
⋅
2
=
3
,
796
∂
∂
=
Determinar, aplicando el teorema de reciprocidad y para la
estructura articulada del problema anterior el desplazamiento
vertical del punto C cuando actúa la carga Q que se observa
en la figura:
Ejercicio 6.7
Q
B D C l l l/2SISTEMA I
SISTEMA II
B D C l l l/2 PQ
B D C l l l/2( )
↓
=
⋅
( )
←
⋅
II
I
u
Q
d
P
EA
l
P
u
w
I
=
⋅
( )
( )
EA
l
Q
u
P
Q
d
II
↓
=
⋅
I
←
=
⋅
AE
Pl
AE
Pl
P
U
d
B=
2
⋅
0
,
364
=
0
,
728
∂
∂
=
AE l P U 2364
0
, =EJEMPLO DE APLICACIÓN DEL PRIMER TEOREMA DE CASTIGLIANO
Sabiendo que la expresión de la energía elástica almacenada en el sistema articulado de la figura (ver Ec. (1)) es:
determinar el valor del desplazamiento vertical que experimenta el nudo B. C
P
l B D 3 4 3 4Ejercicio 6.8
Determinar la máxima presión “p” manométrica interna que puede soportar una vasija cilíndrica de pared delgada de espesor “e” y radio “R” (R>>e) que contiene gas sabiendo que la tensión de plastificación del material de la vasija es “σ y”.
NOTA: Aplíquese el criterio de plastificación de Tresca
Las tensiones en la vasija son:
e pR e pR z 2 ; = = σ
σ θ , por lo que las tres tensiones principales resultan ser: σ 1 =σ θ ; σ 2 =σ z; σ 3 = 0
El criterio de Tresca resulta:
R e p e pR k e pR σ y σ y σ σ σ − = = = ⇒ = ⇒ = 2 2 2 1 3 1